Горный вестник Узбекистана 2007 №2

Адабиётлар:

1. 
   Ўзбекистон Республикасининг Қонуни «Таълим тўғрисида» / Баркамол авлод-Ўзбекистон тараққиётининг пойдевори. Т. Шарқ: 1998 йил. -63 бет.
   
2. 
   Каланова Ш.М., Бишимбаев В.К. Тотальный менеджмент качества в высшем образовании. Учебное пособие. –Астана:
   

«Фолиант», 2006, -476 с.
4. Ж.А.Кулекеев и др. Системы менеджмента качества организации высшего профессионального образования. Теория и практика. –Караганда: КарГТУ, 2005.-360 с.

УДК 532.516 © Хакимов А., Чулиев Э.А., Шониев Ф.А. 2007 г.

О МАТЕМАТИЧЕСКИХ МОДЕЛЯХ ГИДРОДИНАМИЧЕ- СКОЙ УСТОЙЧИВОСТИ МНОГОФАЗНЫХ ПОТОКОВ

Хакимов А., доцент кафедры «Высшая математика» НГГИ, канд. физ-мат. наук; Чулиев Э.А., ассистент кафедры «Математи-

ка» НГПИ; Шониев Ф.А., ассистент кафедры «Высшая математика» НГГИ

Одной из важных задач механики сплошной среды является задача гидродинамической устой- чивости. Проблема устойчивости потоков газа, со- держащего взвешенные частицы примеси, актуаль- на, прежде всего, с точки зрения приложения - та- кие потоки часто встречаются в задачах аэродина- мики, химической технологии, физики горения и т.д.

• 
  объемная концентрация частиц  <<1 считает- ся малой, так что взаимодействием между отдель- ными частицами можно пренебречь;
  
• 
  не учитывается эйнштейновская поправка к вязкости, пропорциональная объемной концентра- ции частиц [2, 3].
  

Исходные уравнения, записанные в безразмер- ной форме, имеют вид:

При исследовании устойчивости двухфазных
^ ^→ → →^
S → →

потоков возникает важный вопрос о математиче-
1^{ v} (v )v^ 1p ¹ (u v) 

_ t _  (1)

ской модели дисперсных сред. В данной работе вы-
1  → →  ^→ 1 →

2
ведены уравнения устойчивости двухфазных плос-
  _{ t}
(u v)  ^v 
 t
²v
R e

копараллельных потоков для гетерогенных сред на основе уравнения состояния. При выводе уравне-
- уравнение движения для чистого газа:

ний устойчивости учтены силы взаимодействия
(1) _{(1}
^→  0
(2)

нестационарных эффектов (в качестве силы Стокса, Архимеда и присоединенных масс) [1].
Уравнения получены при следующих упро- щающих допущениях:
_t ) v
- уравнение неразрывности для газа:

 ^u 
^  ^→ → →^   → →
 (u) u  p (v u) 

- считается, что частицы сферические и движе- ние частиц подчиняется закону Стокса;
_  t
_ S₁ 

1   ^{→ →}

  <sup>→


</sup> i f ^