Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni

Концентрационная зависимость спектров поглощения красителя №5s в 
воде+NaOH pog+lum.
0
4000
8000
12000
16000
260
340
420
500
Длина волны, нм
Ко
эффицие
нт экстин
кции
0.25
0.5
0.75
1
1
2
3
7
6
5
4
7'
1'
Инт
ен
си
вност
ь флуор
ес
це
нц
ии
 (от
н.
ед
)
Концентрационная зависимость спектров поглощения красителя №5s в 
воде+HCl.
0
4000
8000
12000
16000
240
340
440
540
Длина волны, нм
К
оэ
ффиц
иен
т 
эксти
нк
ци
и
1'
2'
3'
4'
5'
1
 2 3
 4
 5
И
нтен
сив
но
сть
 флу
оресцен
ци
и (отн
.ед
)
0.25
0.5
0.75
1

---

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
 
219 
предпосылка для отщепления протона от гидроксильной группы с образованием аниона 1а и 
для его миграции к карбонильной группе с образованием таутомера 1b. 
O
O
O
-
1а 
Подкисление водных растворов 7-гидроксикумарина приводит к 
образованию катиона 1с в основном состоянии, поскольку он должен 
поглощать в значительно более длинноволновой области, чем нейтральная 
форма. Это вытекает из того, что его хромофор стал заряженным и более 
симметричным за счет появления двух одинаковых ауксохромных 
гидроксильных групп. По данным квантово-химических расчетов сдвиг 
полосы 1с по отношению к таковой нейтральной батохромный должен быть 
меньше, чем у полосы аниона 1а и составлять 38 нм. Данные расчета
удовлетворительно передают тенденции в изменении 
погл
макс

в ряду 1 - 1а - 1с. 
O
O
O H
1b  
H O
O
O H
+
1с  
Одновременное существование нескольких форм флуоресценции 7-гидроксикумарина в 
кислых растворах объясняется тем что, таутомер 1b в возбужденном состоянии может: 
излучить наиболее длинноволновую люминесценцию (λ
макс
=490 нм) без потери протона; 
отщепить протон с образованием флуоресцирующего аниона 1а в области λ
макс
=456 нм. В свою 
очередь, катион 1с помимо собственной флуоресценции с максимумом 430 нм способен также 
отщепить протон за время жизни возбужденного состояния с образованием таутомера 1b. 
 
DPPH ORGANIK RADIKALINING L ANDE FAKTORINI EPR TAJRIBASI 
YORDAMIDA ANIQLASH 
 
U.O’.To’xtayev
1
., I.A.Mo’minov
2
., M.N.Yusupov
1
., A.Yo’ldoshev
1
D.A.Hakimov
1
., 
A.N.Kaxarova
1
., R.S.Sayfinov
1
(1-SamDU, 2-FarDU) 
 
Mazkur tajribaning maqsadi: Spin magnit momentlari va Lande-faktori 
𝑔
𝑗
ni aniqlash 
bo’lganligi sababli, juftlashmagan elektronlarni qarab chiqamiz. 
Atom yoki molekulaning xarekteristikasini muhokama qilish uchun uning hamma elektronlarini 
yani bir necha qobiqlaridagi elektonlarni hamda kovalent bog’lanishda ishtirok etivchi elektronlarni 
hisobga olish kerak bo’ladi. To’lgan qobiqdagi elektronlarning to’liq orbital momentlari nolga teng. 
Ma’lumki kovalent bog’lanishni hosil qiluvchi ikkita elektronning sipinlari har doim bir-birlariga 
nisbatan antiparallel va yig’indi burchak momenti ham nolga teng bo’ladi. Bunday holda molekulalar 
diamagnit bo’ladi. Bu elektronlar juftlashmagan elektron deb qaraladi. Bunday elektronlarga ega 
bo’lgan moddalar paramagnitli deb ataladi. 
Bizning DPPN namuna bitta juftlashmagan elektronga ega modda bo’lib, uning orbital magnit 
momenti L=0, umumiy magnit momenti faqat spini bilan aniqlanadi. Shuning uchun uning spinining 
Lande-faktori 
𝑔
𝑠𝑝𝑖𝑛
=
𝑔
𝑗
, ya’ni bu erkin elektronning Lande-faktori kabi bo’ladi. 
Bizning DPPN namuna uchun Lande-faktorining nazariy jihatdan kutilgan qiymati (L=0) va 
S(S=1/2) qiymatlarni hosil qilish mumkin. U holda 
𝑔
𝑖
=2 hosil bo’ladi. 
Ammo 
𝑔
𝑗
-ning real qiymati magnit induksiya B ning ta’siri tufayli yuzaga keladigan o’zaro ta’sir 
hisobiga 2 ga nisbatan katta bo’lishi mumkin. 
Rezonans sharti bajarilganda, paramagnit moddada elektromagnit nurlanishning intensiv 
yutilishi kuzatiladi. Bu yutilish rezonans xarakterga ega bo‘lganligi sababli, bunday hodisani 
paramagnit rezonans (EPR) hodisasi deyiladi. Elektromagnit nurlanishning bunday intensiv yutilishini 
radiotexnik qurilma qayd qiladi yoki ossillograf ekranida ham kuzatish mumkin. Paramagnit moddada 
elektromagnit nurlanishning keskin yutilishida modda atomi yuqoriroq energetik sathchaga o‘tadi.

---