Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni

ПОНЯТИЕ ЭНТРОПИИ В КУРСЕ ФИЗИКИ 
 
Доцентлар: Ибрагим Турдибеков, Нортожи Холдоров, профессор в.б. Ўктам Ўсаров, катта 
ўқитувчи Фазлитдин Джамолов.
Самарқанд давлат архитектура-қурилиш институти 
 
Приведенное количество теплоты, сообщаемое систему на малом участке процесса равно 
𝛿𝑄
𝑇
. Приведенное количество теплоты, сообщаемое для обратимого кругового процесса равно 
нулю: 
∮
𝛿𝑄
𝑇
= 0
(1) 
Из математического анализа известно, что если имеется линейный интеграл вида (1), то 
подинтегральное выражение должно быть полным дифференциалом некоторой функцией. Эта 
функция определяется только состоянием системы и не зависит от того, каким путем было 
достигнуто данное, состояние. Эта функция состояния Р.Клаузиус называл энтропией и ввел 
как физическая величина в термодинамику в 1865 г. Энтропия обозначается 
S
и как функция 
состояния системы, полный дифференциал которой равно приведенное количество теплоты: 


0
T
Q

(2) 
В формулировке А. Зоммерфельда смысл энтропии выясняется следующим образом: 
«Каждая термодинамическая система обладает функцией состояния называемой энтропией. 
Энтропия вычисляется следующим образом. Система переводится из произвольно выбранного 
начального состояния в соответствующее конечное состояние через последовательность 
состояний равновесия, вычисляются все подводимые при этом порции тепла δQ, делятся 
каждая на соответствующую ей абсолютную температуру, и все полученные таким образом 
значения суммируются. При реальных необратимых процессах энтропия замкнутой системы 
возрастает». 
По формулировке А.Зоммерфельда энтропия системы вычисляется таким образом: 


i
T
Q
S

(3) 

---