Ёруғлик ходисаларининг электромагнит табиати

2. Максвелл тенгламаларининг дифференциал формаси.

Кейинги тадқиқотлар шуни кўрсатдики, Максвелл тенгламалари жуда чуқур физик маънога эга бўлиб, улар релятивистик инвариантлик шартларини қондиради, тез ўзгарувчан ЭМ майдонини, шу жумладан ёруғлик тўлқинларини ҳам, яхши ифодалайди. Яна улар ҳаракатланаётган зарядларнинг ЭМ тўлқинлар нурланиш назарияси ва ёруғлик билан модданинг ўзаро таъсири назарияси асосига ҳам олиниши мумкин.

Максвелл тенгламалари вакуум учун Гаусс системасида қуйидаги кўринишга эга:
(5.9)
(5.10)
(5.11)
. (5.12)
Бу ерда ва ‑ электр ва магнит майдонларнинг кучланганликларининг векторлари, - вакуумда ёруғлик тезлигига тенг бўлган электродинамик доимий. Бу ерда (5.9) тенглама ЭМ индукция қонунининг математик кўринишидир. (5.10) тенглама магнит майдон электр майдони томонидан ҳосил бўлишини кўрсатади. (5.11) тенглама вакуумда статик электр майдоннинг йўқлиги, (5.12) тенглама эса магнит зарядлар йўқлигини кўрсатади.
Шундай қилиб, (5.9) – (5.12) тенгламалар системасидан келиб чиққан ҳолда қуйидаги хулосаларга келиш мумкин:
1

5.3-rasm.
. Электромагнит майдон электромагнит тўлқин кўринишида тезлик билан тарқалади.
2. Электромагнит тўлқинлар кўндалангдирлар, яъни электр ва магнит майдонларнинг векторлари тўлқиннинг ўзининг тарқалиш йўналишига перпендикулярдирлар: ва , бу ерда - тўлқиннинг берилган муҳитдаги тарқалиш тезлиги.
3. Ясси электромагнит тўлқинда ва ўзаро перпендикуляр ва , , векторлар учлиги ўнг винт системасини ташкил этади. Бошқача сўз билан айтганда, агар йўналиши бўйича қаралса, кичик бурчак йўналиши бўйича векторга вектор айланиш йўналиши соат стрелкасининг айланишига мос тушади (5.3-расм).
4. ва векторлар югурувчи ясси электромагнит тўлқинда синфазалаи тебранадилар, яъни бир вақтнинг ўзида ва бир хил нуқталарда максимал ва минимал қийматларига эга бўладилар.