Energetik texnologiyalar E

Yuklamasiz unumdorlik:

1.5-rasm: Tegishli vektor diagrammasi bilan salt yurish rejimida yo’qotishlarsiz uch fazali uzatish liniyasining bir fazali ekvivalent prinsipial sxemasi.
Yuklamasiz holatda uzatish liniyasi oxirida yuklama bo’lmaydi, ya’ni I₂ = 0. Uzatish liniyasi oxiridagi U₂ kuchlanishda (fazalararo kuchlanish) uzatish liniyasi boshidagi U₁ kuchlanish U₂ kuchlanishga liniya induktoridagi U_L kuchlanish pasayishini geometrik qo’shish orqali teng aniqlanadi; U_L uzatish liniyasi oxiridagi C_B / 2 sig’im orqali I₁₂ = I₂₀ tok bilan aniqlanadi.
Quyidagi tenglama qo’llaniladi:
va
Uzatish liniyasi boshidagi tok uchun:
va
I₁₀ va I₁₂ toklar sof reaktiv toklarni ifodalashi tufayli, uzatish liniyasi boshidagi tok va kuchlanish o’rtasidagi φ1 faza burchagi aniq 90° ni tashkil etadi. Yuklamasiz o’tadigan tok zaryadlash toki deb ataladi; tegishli quvvat zaryadlanish quvvati deb ataladi. Yuqorida keltirilgan nisbatlardan ko’rinib turganidek, uzatish liniyasi oxirida kuchlanishning oshishi C_B ishchi sig’imining miqdorlariga bog’liq bo’ladi. Kabellarning havoda tortilgan elektruzatish liniyalariga nisbatan C_B uchun yuqoriroq miqdorlari tufayli kabellar uchun Ferranti ta’siri kuchliroq bo’ladi. Bundan tashqari, zaryadlash toki uzatish uzunligiga proporsional bo’lib, kabellarda tokning eng yuqori issiqlik darajasiga juda tez erishadi, shuning uchun liniya yuklamasiz ishlash sharoitida ham to’liq quvvat bilan ishlaydi va haqiqiy quvvat uzatilishi endi yuz berishi mumkin bo’lmaydi. Agar samarali qarshilik ta’siri (quyi yo’qotishlarga ega uzatish liniyalari) hisobga olinsa, kuchlanishning R ga pasayishi tufayli Ferranti ta’sirining biroz kuchsizlanishi kuzatilishi mumkin. Shu sababli quyi yo’qotishlarga ega uzatish liniyalari ham salt yurish rejimida muayyan faol quvvatni sarflaydi.