Elektr maydoni

1.2. Elektromagnit to'lqin shkalasi

Xertz va Lebedevning tajribalari elektromagnit nurlanish va yorug'likning bir xil xususiyatini aniqladi. Shunday qilib, Maksvell gipotezasi yorug'lik ekanligi isbotlandi elektromagnit to'lqinlar.

Keyingi tadqiqotlar infraqizil va ultrabinafsha nurlanish, rentgen va γ-nurlanish bilan bog'liqligini tasdiqladi. Shuning uchun, elektromagnit to'lqinlar to'lqin uzunligi va chastotalarning juda keng diapazoniga ega ( va ν), bu o'zaro nisbat bilan bog'liq:


.

Ular hosil qilish va ro'yxatga olish usullari, shuningdek xususiyatlari bo'yicha farqlanadi (1.1-jadval). Turli xil elektromagnit to'lqinlar orasidagi chegaralar o'zboshimchalik bilan.

1.1-jadval

To'lqinlarning nomi			Emitter
Radio to'lqinlari	10 3  10 -4	10 5  10 12	Tebranish davri, naycha generatori
Infraqizil nurlanish	510 -4  810 -7	10 11  410 14	(atomlar, lazerlar)
Ko'rinadigan yorug'lik	810 -7  410 -7	410 14  710 14	(atomlar, lazerlar)
UV nurlari	410 -7  410 -9	710 14  10 17	(atomlar, lazerlar)
Rentgen tekshiruvi nurlanish	210 -9  610 -12	10 17  10 19	1-rentgen naychasi
gamma nurlanishi	< 610 - 12		Yadro jarayonlari

Maksvellning yorug'lik uchun elektromagnit nazariyasiga ko'ra:

qayerda n  Given ma'lum bir muhit uchun yorug'likning mutlaq sinishi indeksi.

1.3. Optikaning asosiy qonunlari

va ularning oqibatlari

1. Yorug'likning to'g'ri chiziqli tarqalishi qonuni (bir hil muhitda).

2. Yorug'lik nurlarining mustaqillik qonuni (mos kelmaydigan).

3. Yorug'lik aks ettirish qonuni:

(nur 2 yoqilganiga qarang) anjir 1.2).

4. Yorug'likning sinish qonuni:

.

5. Agar yorug'lik optik zichroq muhitdan tarqalsa (katta sinishi indeksi bilan) n  1 - masalan, suv) optik jihatdan kamroq zich bo'lgan muhitga (bilan n 2 < n  1 - masalan, havo), keyin, sinish qonuniga ko'ra, uchun n  2  1 bizda bo'ladi:

Kasallik burchagi oshgani sayin, sinish burchagi ham ortadi, ba'zilariga esa i  sinish burchagi pr r  pr teng bo'lmaydi. Bunday burchak i  pr chaqirdi umumiy ichki ko'zguning marjinal burchagi  (sm . anjir 1.2) Kasallik burchagida kattaroq i  pr voqea nurlari (yoqilgan) anjir 1.2  nur 2) birinchi vositada to'liq aks ettiriladi, bu shundan dalolat beradi to'liq ichki aks ettirish.

Shakl 1.2

6. Fresnel 1 ko'rsatganidek, yorug'lik optik zichroq bo'lgan interfeysdan aks etganda ( n  2  n  1) yarim to'lqin yo'qolishi mavjud. Agar n  1  n  2, keyin yarim to'lqin yo'qolishi yo'q.

Yorug'likning elektromagnit tabiati (to'lqinlar tabiati) hodisalarni batafsil tushuntirish imkoniyati bilan isbotlangan interferentsiya, diffraktsiya, polarizatsiya va yorug'likning tarqalishi.

Boshiga

Keyingi ma'ruzaga Tarkibga

Sarlavhaga

1 J. C. Maksvell (1831–1879)  Ingliz fizigi.

2 G. Gerts (1857–1894)  nemis fizigi.

1 J. Nishon (1852–1914)  Ingliz fizigi.

2 P.N. Lebedev (1866–1912)  rus tajriba muhandisi.

1 V. Roentgen (1845–1923)  nemis fizigi.

1 O. Fresnel (1788–1827)  Frantsuz fizigi.

orugʻlikning yutilishi - muhitdan oʻtayotgan yorugʻlik intensivligining yorugʻlikning muhitdagi zarralar bilan oʻzaro taʼsiri natijasida kamayishi. Bunda, odatda, muxit isishi, ionlanishi yoki atom va molekulalari gʻalayonlanishi mumkin. Yutilgan yoruglik kvanti yutuvchi muxit elektronlari bilan oʻzaro taʼsirlashib, energiyasini ularga uzatadi. Demak, yorugʻlik yutilsa, uning intensivligi kamayadi; intensivlik kamayishi quyidagicha ifodalanadi: 1=10e~"x. Buger—Lambert—Ber konunitz. asosan yorugʻlik intensivligi yutuvchi muhit qatlami qalinligi x ga bogʻliq holda eksponensial kamayadi. / — x qatlamdan oʻtgan yoruglik intensivligi; /0 — muhitga tushayotgan yorugʻlik intensivligi; s — muhit xossasiga bogʻliq yutish koeffitsiyenta. Yutish koeffitsiyenta yutilgan yorugʻlik chastotasi v (toʻlqin uzunligi X) ga bogʻliq, lekin uning intensivligiga va demak, yutuvchi muhit qatlamining qalinligiga bogʻliq emas. Formuladagi x= ^ deb olinsa, ///0=ye boʻladi, yaʼni bunday muhitda yorugʻlik intensivligi ye=2,72 marta kamayadi. Yutish koeffitsiyenta yorugʻlik chastotasi (toʻlqin uzunligi)ga bogʻliq.

Максвелл Максвелл