Designing Sound

Figure 38.6
Rain on the window.
Figure 38.7
Rain on water.
Our first raindrop signature generator is abstracted,
with the initial frequency of the noise filter and
thresholds presented as two arguments. Combined
with some high pass filtering and applied to the glass
window patch we get the sound of rain on a window.
Raindrops on Water
This is a water droplet generator similar to an ear-
lier bubble noise patch. I have used the previous
drop generator in order to demonstrate a method
of synchronising new audio events to existing ones.
Beneath the drop generator in figure 38.7 you see
a
object. This produces a bang when the
audio signal entering its first inlet rises above a cer-
tain level (given by the first argument). Each time
this happens we trigger a new line envelope and gen-
erate a fresh random number. This number is used
to obtain the duration, curve order, base frequency,
and amplitude of each sinusoidal sweep. Using a
signal delay is an interesting way of avoiding two

---

446
Rain
envelopes for the amplitude and frequency. Since frequency envelope runs oppo-
site to the amplitude, but is delayed slightly in time, we use the same line gen-
erator to derive both. A low pass on the quartic amplitude control stops the
attack being too harsh if the duration is short.
Interval and Frequency
Figure 38.8
Random width pulse.
Let’s think about the limitations of what we’ve done so far.
The drop generator we just made gives a random (Gaus-
sian) distribution of intensity, but the drop signatures have
a more or less fixed width, which is tied to their inter-
val. Because we frequency modulated a
the faster
the drops happen the shorter they are. This correlation
is unnatural, but we get away with it because the gen-
erator is designed for light rain patterns and the sound
produced has so far been determined by another resonant
system that gets excited. If we continue adding resonators
for every raindrop it’s going to get expensive quickly. What
would be useful is a way to get an intermediate density of
rain with a controllable spectrum and distribution, with-
out the fuss of having resonators.
Recall how Gabor gives us the key to solving this. Small pulses below 20ms
in duration produce clicks whose apparent frequency is inversely proportional
to their period. If we create pulses that approximate a parabolic pressure curve
of a drop, but make these short, it’s possible to control their perceived spectrum
without any further resonators. In figure 38.8 small values at the inlet create
short line segments that are shaped into a parabolic pulse. Their intensity is
inversely proportional to their frequency: it’s the square root of their period