Аттенюатор

Идеал холатда бу мослашган тўртқутблик бўлиб, || S || матрица элементлари

S11=S22=0,

S12= S21=exp

га тенг.

•  

Тўлқинўтказгичли трактларда асосан икки турдаги аттенюаторлар қўлланилади: ютувчи ва чекланган. Ютувчи аттенюаторларда кирувчи қувватнинг бир қисми аттенюатор ичида сочилади, қолган қисми эса унинг чиқишига боради.

Тўлқинўтказгичли трактларда асосан икки турдаги аттенюаторлар қўлланилади: ютувчи ва чекланган. Ютувчи аттенюаторларда кирувчи қувватнинг бир қисми аттенюатор ичида сочилади, қолган қисми эса унинг чиқишига боради.

4.2 расмда ютувчи аттенюатор конструкцияларидан бири схематик кўрсатилган. У бир тўлқинли режимда ишловчи тўғрибурчакли тўлқинўтказгичдан ташкил топган бўлиб, унинг ичига электр майдон чизиқларига параллел қилиб ютувчи материал ( графит ва бошқа) билан қопланган юпқа диэлектрик пластина жойлаштирилган. Аксланишни камайтириш учун пластинанинг охирлари ўткирлаштирилади.

4.2 расмда ютувчи аттенюатор конструкцияларидан бири схематик кўрсатилган. У бир тўлқинли режимда ишловчи тўғрибурчакли тўлқинўтказгичдан ташкил топган бўлиб, унинг ичига электр майдон чизиқларига параллел қилиб ютувчи материал ( графит ва бошқа) билан қопланган юпқа диэлектрик пластина жойлаштирилган. Аксланишни камайтириш учун пластинанинг охирлари ўткирлаштирилади.

Ээлектр майдони таъсирида ютувчи қатламда ўтиш токи пайдо бўлади, бу эса тарқалаётган тўлқиннинг сўнишини орттиради. Н10 тўлқин Е векторининг амплитудаси кенг деворлар бўйлаб ўзгаргани учун пластинани шу йўналишда силжитиб киритилаётган Nсўн қийматини кенг чегараларда ўзгартириш мумкин. бўлганда Сўнишнинг максимал даражасини пластинани кенг деворнинг марказига жойлаб киритиш мумкин, минимални эса тор девор яқинида олиш мумкин.

Агар пластинанинг холати ўзгармас бўлса, Nсўн қиймати пластина узунлигига, диэлектрик параметрларига ва ютувчи материалнинг хусусиятларига боғлиқ бўлади. Бундай аттенюаторларнинг камчилигига Nсўн нинг частотага боғлиқлигини, киритилаётган сўниш қиймати ўзгартирилганда узатилаётган тўлқин киришдан чиқишга қараб тарқалганда хосил бўладиган фаза силжиши φ нинг ўзгаришини, чунки пластина кўндаланг текисликда силжитилганда тарқалаётган тўлқин фаза тезлигининг ўзгаришига сабаб бўлади, вақт ўтган сари материалнинг эскириши сабабли киритилаётган сўнишнинг ўзгаришини келтириш мумкин.