Devorlarni bezatish

stodivanov-nn.ru

Shamollatish

Chiqindi suvlarni yo'q qilish

Eshiklar

Ichki ishlar

Aloqa

Uyingizda

Materiallar

Qurilish portali - Uyingizda. Muxlislar. O'rnatish. To'lov. Zaminni tugatish

DEVORLARNI BEZATISH

Gauss teoremasi. Elektr induksiyasi uchun Gauss teoremasi (elektr siljishi) Elektr maydon induksiyasi uchun Gauss teoremasi

27.11.2020

BAHAM KO'RING

BAHAM KO'RING

E vektorining qiymati ikkita muhit o'rtasida, masalan, havo (ε 1) va suv (ε \u003d 81) o'rtasida qanday o'zgarishini ko'rib chiqamiz. Suvdagi maydon kuchliligi 81 marta kamayadi. Ushbu vektor harakati E har xil muhitdagi maydonlarni hisoblashda ma'lum noqulayliklar tug'diradi. Ushbu noqulaylikni oldini olish uchun yangi vektor taqdim etiladi D. - induksiya yoki elektr maydonining siljishi vektori. Bog'lanish vektorlari D. va Eshaklga ega

D. = ε ε 0 E.

Shubhasiz, nuqta zaryadining maydoni uchun elektr siljishi teng bo'ladi

Elektr siljishining C / m 2 da o'lchanganligini, xususiyatlarga bog'liq emasligini va kuchlanish chizig'iga o'xshash chiziqlar bilan grafik tasvirlanganligini ko'rish oson.

Maydon kuchlari yo'nalishi kosmosdagi maydon yo'nalishini (kuch chiziqlari, albatta, mavjud emas, ular illyustratsiya qulayligi uchun kiritilgan) yoki maydon kuchliligi vektorining yo'nalishini tavsiflaydi. Kuchlanish chiziqlari yordamida nafaqat yo'nalishni, balki maydon kuchliligini ham xarakterlash mumkin. Buning uchun ularni ma'lum bir zichlik bilan bajarishga kelishib olindi, shuning uchun kuchlanish chizig'iga perpendikulyar bo'lgan sirt birligiga kiradigan kuchlanish satrlari soni vektor moduliga mutanosib edi. E(rasm 78). Keyin dS elementar maydonga kirib boradigan chiziqlar soni normal bo'lgan n vektor bilan a burchak hosil qiladi E, E dScos a \u003d E n dS ga teng,

bu erda E n - vektorning tarkibiy qismi Enormal yo'nalish n... DF E \u003d E n dS \u003d Ed Sdeb nomlangan kuchlanish vektorining sayt orqali oqishid S (d S \u003d dS n).

Ixtiyoriy yopiq S sirt uchun vektor oqimi Ebu sirt orqali

F D elektr siljish vektorining oqimi shunga o'xshash ifodaga ega

.

Ostrogradskiy-Gauss teoremasi

Ushbu teorema E va D vektorlarning oqimini istalgan miqdordagi zaryadlardan aniqlashga imkon beradi. Q nuqta zaryadini oling va vektor oqimini aniqlang E markazida joylashgan radiusi r bo'lgan sferik sirt orqali.

Sharsimon sirt uchun a \u003d 0, cos a \u003d 1, E n \u003d E, S \u003d 4 πr 2 va

F E \u003d E 4 πr 2.

Ifodani E ga almashtirib, biz olamiz

Shunday qilib, har bir nuqta zaryadidan vektorning F E oqimi E Q / ε 0 ga teng. Ushbu xulosani ixtiyoriy miqdordagi nuqta zaryadlarining umumiy holatiga umumlashtirgan holda, teorema tuzilgan: vektorning umumiy oqimi E ixtiyoriy shakldagi yopiq sirt orqali bu sirt ichida joylashgan elektr zaryadlarining algebraik yig'indisiga soniga teng, ya'ni 0 ga bo'linadi, ya'ni.

Elektr siljish vektorining oqimi uchun D. shunga o'xshash formulani olishingiz mumkin

yopiq sirt orqali indüksiyon vektorining oqimi, bu sirt bilan qoplangan elektr zaryadlarining algebraik yig'indisiga teng.

Agar biz zaryadni qoplamaydigan yopiq sirtni olsak, unda har bir chiziq E va D. bu sirtni ikki marta kesib o'tadi - kirish va chiqish joyida, shuning uchun umumiy oqim chiqadi nolga teng... Bu erda kirish va chiqish satrlarining algebraik yig'indisini hisobga olish kerak.

Ostrogradskiy-Gauss teoremasini samolyotlar, shar va silindr tomonidan yaratilgan elektr maydonlarini hisoblash uchun qo'llash

R radiusli sferik yuza sirt zichligi with bo'lgan sirt ustida bir tekis taqsimlangan Q zaryadni ko'taradi

Sfera tashqarisidan markazdan r masofada A nuqta oling va n simmetrik zaryadlangan r radiusli sharni chizib oling (79-rasm). Uning maydoni S \u003d 4 πr 2. E vektorining oqimi teng bo'ladi

Ostrogradskiy-Gauss teoremasi bo'yicha

, shuning uchun,

q \u003d -4 πr 2 ni hisobga olsak, biz olamiz

Sfera yuzasidagi nuqtalar uchun (R \u003d r)

D. bo'sh sharning ichidagi nuqtalar uchun (shar ichida zaryad yo'q), E \u003d 0.

2 ... R radiusi va uzunligi bo'sh silindrsimon sirt l doimiy sirt zaryad zichligi bilan zaryadlangan

(80-rasm). R\u003e R radiusli koaksial silindrsimon sirtni chizamiz.

Vektorli oqim E bu sirt bo'ylab

Gauss teoremasi bo'yicha

Yuqoridagi tengliklarning o'ng tomonlarini tenglashtirsak, biz olamiz

.

Agar silindrning (yoki ingichka ipning) chiziqli zaryad zichligi ko'rsatilgan bo'lsa

keyin

3. Yuzaki zaryad zichligi of bo'lgan cheksiz tekisliklarning maydoni (81-rasm).

Cheksiz tekislik tomonidan yaratilgan maydonni ko'rib chiqing. Simmetriya mulohazalaridan kelib chiqadiki, maydonning istalgan nuqtasidagi intensivlik tekislikka perpendikulyar yo'nalishga ega.

Nosimmetrik nuqtalarda E kattaligi bo'yicha bir xil va yo'nalishi bo'yicha qarama-qarshi bo'ladi.

Silindrning sirtini ΔS asosi bilan aqliy ravishda quraylik. Keyin silindrning har bir poydevori orqali oqim bo'ladi

F E \u003d E ΔS, va silindrsimon sirt bo'ylab umumiy oqim teng bo'ladi F E \u003d 2E ΔS.

Sirt ichida Q \u003d σ · ΔS zaryad mavjud. Gauss teoremasiga ko'ra,

qayerdan

Olingan natija tanlangan silindrning balandligiga bog'liq emas. Shunday qilib, har qanday masofadagi maydon kuchliligi E kattaligi bo'yicha bir xil bo'ladi.

Samolyotlar orasidagi bo'shliqdan tashqarida superpozitsiya printsipiga ko'ra bir xil sirt zaryad zichligi σ bo'lgan qarama-qarshi zaryadlangan ikkita samolyot uchun maydon kuchi nolga teng E \u003d 0, va tekisliklar orasidagi bo'shliqda

(rasm 82a). Agar tekisliklar bir xil sirt zaryad zichligi bilan bir xil zaryadlangan bo'lsa, qarama-qarshi rasm kuzatiladi (82b-rasm). Samolyotlar orasidagi bo'shliqda E \u003d 0, va tekisliklar tashqarisidagi bo'shliqda

.

Elektrostatikaning asosiy qo'llaniladigan muammosi turli xil qurilmalar va apparatlarda hosil bo'lgan elektr maydonlarini hisoblashdir. Umuman olganda, bu muammo Coulomb qonuni va superpozitsiya printsipi yordamida hal etiladi. Biroq, bu vazifa juda ko'p miqdordagi nuqtali yoki fazoviy taqsimlangan to'lovlarni ko'rib chiqishda juda murakkablashadi. Kosmosda dielektriklar yoki o'tkazgichlar mavjud bo'lganda, tashqi E 0 maydonining ta'sirida mikroskopik zaryadlarning qayta taqsimlanishi sodir bo'lib, o'zlarining qo'shimcha maydonini yaratadilar E. Shuning uchun ham ushbu muammolarni amaliy hal qilishda yordamchi usullar va texnikalar murakkab matematik apparatdan foydalangan holda paydo bo'ladi. Ostrogradskiy - Gauss teoremasini qo'llash asosida eng oddiy usulni ko'rib chiqamiz. Ushbu teoremani shakllantirish uchun biz bir nechta yangi tushunchalarni kiritamiz:

A) zaryad zichligi

Agar zaryadlangan tana katta bo'lsa, unda siz zaryadlarning tanadagi taqsimlanishini bilishingiz kerak.

Ommaviy zaryad zichligi- birlik hajmi uchun zaryad bilan o'lchanadi:

Yuzaki zaryad zichligi- tananing birligi uchun zaryad bilan o'lchanadi (zaryad sirtga taqsimlanganda):

Lineer zaryad zichligi(zaryadni o'tkazgich bo'ylab taqsimlash):

b) vektorli elektrostatik induktsiya

Vektorli elektrostatik induktsiya (elektr siljish vektori) - bu elektr maydonini tavsiflovchi vektor kattaligi.

Vektor vektorning ko'paytmasiga teng ma'lum bir nuqtada muhitning mutlaq dielektrik konstantasida:

O'lchamni tekshiring D. SI birliklarida:

beri

,

u holda D va E o'lchamlari mos kelmaydi va ularning son qiymatlari ham har xil.

Ta'rifdan bu vektor maydoni uchun shunday bo'ladi maydon uchun bir xil superpozitsiya printsipi amal qiladi :

Maydon xuddi maydon kabi induktsiya chiziqlari bilan grafik tasvirlangan ... Induksion chiziqlar shunday chizilganki, har bir nuqtadagi tangens yo'nalishga to'g'ri keladi , va qatorlar soni bu joyda D ning son qiymatiga teng.

Kirishning ma'nosini tushunish bir misolni ko'rib chiqing.

ε\u003e 1

bog'liq manfiy zaryadlar bo'shliqning dielektrik bilan chegarasida va maydon keskin kamayadi va zichlik keskin kamayadi.

Xuddi shu holat uchun: D \u003d Eεε 0

keyin: chiziqlar uzluksiz boring. Chiziqlar bepul to'lovlardan boshlang (y har qanday bog'langan yoki erkin) va dielektrik chegarasida ularning zichligi o'zgarishsiz qoladi.

Shunday qilib - induksiya chiziqlarining uzluksizligi hisobni ancha osonlashtiradi va, ulanishni bilish dan topish mumkin vektor .

ichida) oqim vektori elektrostatik induktsiya

S sirtini elektr maydonida ko'rib chiqing va normal yo'nalishni tanlang

1. Agar maydon bir tekis bo'lsa, u holda S sirt orqali harakatlanadigan chiziqlar soni:

2. Agar maydon bir hil bo'lmagan bo'lsa, unda sirt cheksiz kichik elementlarga bo'linadi dS, ular tekis deb hisoblanadi va ularning atrofidagi maydon bir xil bo'ladi. Shuning uchun sirt elementi orqali oqim quyidagicha: dN \u003d D n dS,

va har qanday sirt orqali umumiy oqim:

(6)

Induksion oqim N - skaler miqdor;  ga qarab\u003e 0 yoki bo'lishi mumkin< 0, или = 0.

Eng qiyin narsa bir hil bo'lmagan elektr muhitidagi elektr hodisalarini o'rganishdir. Bunday muhitda dielektriklar chegarasida to'satdan o'zgarib turadigan different har xil qiymatlarga ega. Aytaylik, biz ikkita muhit orasidagi masofani aniqladik: ph 1 \u003d 1 (vakuum yoki havo) va ph 2 \u003d 3 (suyuqlik - moy). Vakuumdan dielektrikka o'tish interfeysida maydon kuchlanishi uch baravar kamayadi va kuch vektori oqimi bir xil miqdorda kamayadi (12.25-rasm, a). Elektrostatik maydon kuchi vektorining ikki ommaviy axborot vositasi o'rtasida to'satdan o'zgarishi maydonlarni hisoblashda ma'lum qiyinchiliklarni keltirib chiqaradi. Gauss teoremasiga kelsak, bu sharoitda u o'z ma'nosini to'liq yo'qotadi.

O'xshamaydigan dielektriklarning qutblanish qobiliyati va kuchliligi har xil bo'lgani uchun har bir dielektrikdagi kuch chiziqlari soni ham har xil bo'ladi. Ushbu qiyinchilikni maydonning yangi fizikaviy xususiyati - elektr induksiyasi D (yoki vektor) ni kiritish orqali bartaraf etish mumkin elektr siljishi ).

Formulaga muvofiq

ε 1 E 1 \u003d ε 2 E 2 \u003d E 0 \u003d const

Ushbu tengliklarning barcha qismlarini constant 0 elektr doimiysiga ko'paytirib, biz olamiz

ε 0 ε 1 E 1 \u003d ε 0 ε 2 E 2 \u003d ε 0 E 0 \u003d const

Ε 0 εE \u003d D yozuvini kiritamiz, keyin oldingi munosabat shaklga ega bo'ladi

D 1 \u003d D 2 \u003d D 0 \u003d const

Dielektrikdagi elektr maydon kuchlanishi va uning mutlaq dielektrik konstantasi ko'paytmasiga teng bo'lgan D vektor deyiladielektr siljish vektori

(12.45)

Elektr almashtirish bloki - kvadrat metr uchun marjonlarni(Cl / m 2).

Elektr siljishi vektor kattaligi, uni quyidagicha ifodalash mumkin

D \u003d εε 0 E \u003d (1 + χ) ε 0 E \u003d ε 0 E + χε 0 E \u003d ε 0 E + P

(12.46)

E kuchlanishidan farqli o'laroq, D ning elektr siljishi barcha dielektriklarda doimiydir (12.25-rasm, b). Shuning uchun bir hil bo'lmagan dielektrik muhitdagi elektr maydon qulayligi E kuchi bilan emas, balki D siljish vektori bilan tavsiflanadi. D vektori erkin zaryadlar (ya'ni vakuumda) tomonidan yaratilgan elektrostatik maydonni tavsiflaydi, lekin ularning dielektrik ishtirokida mavjud bo'lgan kosmosdagi tarqalishi bilan, chunki dielektriklarda paydo bo'lgan bog'langan zaryadlar maydonni yaratadigan erkin zaryadlarning qayta taqsimlanishiga olib kelishi mumkin.

Vektorli maydon xuddi maydon kabi elektr siljish chiziqlari bilan chizilgan kuch chiziqlari bilan tasvirlangan.

Elektr siljish liniyasi - bu har bir nuqtada elektr siljish vektoriga to'g'ri keladigan chiziqlar, tegmalar.

E vektorining chiziqlari har qanday zaryadda boshlanishi va tugashi mumkin - erkin va bog'langan, vektorning chiziqlari esaD. - faqat bepul to'lovlar asosida. Vektorli chiziqlarD. kuchlanish chiziqlaridan farqli o'laroq, ular doimiydir.

Elektr siljishining vektori ikki muhit o'rtasida uzilishlarni boshdan kechirmaganligi sababli, ba'zi yopiq sirt bilan o'ralgan zaryadlardan chiqadigan barcha induktsiya chiziqlari unga kirib boradi. Shuning uchun elektr siljish vektori uchun Gauss teoremasi bir hil bo'lmagan dielektrik muhit uchun o'z ma'nosini to'liq saqlab qoladi.

Dielektrikdagi elektrostatik maydon uchun Gauss teoremasi : ixtiyoriy yopiq sirt orqali elektr siljish vektorining oqimi shu sirt tarkibidagi zaryadlarning algebraik yig'indisiga teng.

(12.47)

Elektr induksiyasi uchun Gauss teoremasi (elektr siljishi) [

Dielektrik muhitdagi maydon uchun Gaussning elektrostatik teoremasini boshqa va boshqa usulda (alternativ usulda) - elektr siljish vektori (elektr induksiyasi) oqimi orqali yozish mumkin. Bunday holda, teoremaning formulasi quyidagicha: elektr siljish vektorining yopiq sirt orqali oqimi ushbu sirt tarkibidagi erkin elektr zaryadiga mutanosib:

Differentsial shaklda:

Magnit induktsiya uchun Gauss teoremasi

Magnit induktsiya vektorining har qanday yopiq sirt orqali oqimi nolga teng:

yoki differentsial shaklda

Bu tabiatda magnit maydon hosil qiladigan "magnit zaryadlar" (monopollar) yo'qligiga tengdir, chunki elektr zaryadlari elektr maydonini hosil qiladi. Boshqacha qilib aytganda, magnit induksiya uchun Gauss teoremasi magnit maydon (to'liq) ekanligini ko'rsatadi girdob.

Nyuton tortishish kuchi uchun Gauss teoremasi

Nyuton tortishish kuchining tortishish kuchi (tortishish tezlashishi) uchun Gauss teoremasi deyarli doimiylar bundan mustasno, elektrostatikada (shunga qaramay, birliklar tizimini o'zboshimchalik bilan tanlashiga bog'liq) va eng muhimi:

qaerda g - tortishish kuchining kuchi, M - sirt ichidagi tortishish zaryadi (ya'ni massa) S, ρ - massa zichligi, G Nyuton doimiysi.

Elektr maydonidagi o'tkazgichlar. Supero'tkazuvchilar ichidagi va uning yuzasidagi maydon.

Supero'tkazuvchilar - bu elektr zaryadlari zaryadlangan tanadan zaryadsizga o'tishi mumkin bo'lgan jismlar. Supero'tkazuvchilarning elektr zaryadlarini o'zlari orqali o'tkazish qobiliyati ulardagi erkin zaryad tashuvchilar mavjudligi bilan izohlanadi. Supero'tkazuvchilar - qattiq va suyuq holatdagi metall korpuslar, elektrolitlarning suyuq eritmalari. Elektr maydoniga kiritilgan o'tkazgichning erkin zaryadlari uning ta'sirida harakatga keladi. Zaryadlarning qayta taqsimlanishi elektr maydonining o'zgarishiga olib keladi. Supero'tkazuvchilar ichidagi elektr maydoni nolga aylanganda, elektronlar harakatlanishni to'xtatadilar. Elektr maydoniga joylashtirilgan o'tkazgichdagi farqli o'laroq zaryadlarni ajratish hodisasiga elektrostatik induktsiya deyiladi. Supero'tkazuvchilar ichida elektr maydoni yo'q. Elektrostatik himoya qilish uchun ishlatiladi - elektr maydonidan metall o'tkazgichlar bilan himoya qilish. Elektr maydonidagi har qanday shakldagi o'tkazuvchi jismning yuzasi ekvipotensial sirtdir.

Kondensatorlar

Atrof-muhitga nisbatan kichik potentsialga ega bo'lgan, o'zlariga sezilarli zaryadlarni yig'adigan (kondensatsiya qiladigan) qurilmalarni olish uchun, boshqa jismlar unga yaqinlashganda, elektr o'tkazgichning elektr quvvati oshishi faktidan foydalaning. Darhaqiqat, zaryadlangan o'tkazgichlar tomonidan yaratilgan maydon ta'sirida, unga olib kelingan tanada induktsiya qilingan (o'tkazgichda) yoki bog'langan (dielektrikda) zaryadlar paydo bo'ladi (15.5-rasm). Q dirijyorning zaryadiga qarama-qarshi zaryadlar q bilan bir xil nomga qaraganda dirijyorga yaqinroq joylashgan va shuning uchun uning potentsialiga katta ta'sir ko'rsatadi.

Shuning uchun, zaryadlangan o'tkazgichga tanani olib kelganda, maydon kuchliligi pasayadi va shuning uchun o'tkazgichning potentsiali kamayadi. Tenglamaga ko'ra, bu o'tkazgichning sig'imining oshishini anglatadi.

Kondensator dielektrik qatlam bilan ajratilgan ikkita o'tkazgichdan (plitalardan) iborat (15.6-rasm). Supero'tkazuvchilarga ma'lum potentsial farqi qo'llanilganda, uning plitalari qarama-qarshi belgining teng zaryadlari bilan zaryadlanadi. Kondensatorning elektr quvvati q zaryadga mutanosib jismoniy plitalar va plitalar orasidagi potentsial farqiga teskari proportsional deb tushuniladi.

Yassi kondansatörning sig'imini aniqlang.

Agar plastinka maydoni S va uning zaryadi q bo'lsa, unda plitalar orasidagi maydon kuchlanishi

Boshqa tomondan, plitalar orasidagi potentsial farq qaerdan

Nuqta zaryadlari tizimi, zaryadlangan o'tkazgich va kondansatör.

Har qanday zaryadlar tizimi o'zaro ta'sirning ma'lum bir potentsial energiyasiga ega, bu ushbu tizimni yaratishga sarflangan ish bilan tengdir. Nuqta zaryadlar tizimining energiyasi q 1 , q 2 , q 3 ,… q N quyidagicha belgilanadi:

qaerda φ 1 - barcha zaryadlar tomonidan yaratilgan elektr maydonining potentsiali q 1 zaryad bo'lgan nuqtada q 1 va boshqalar. Agar zaryadlar tizimining konfiguratsiyasi o'zgarsa, u holda tizimning energiyasi ham o'zgaradi. Tizim konfiguratsiyasini o'zgartirish uchun ish kerak.

Nuqta zaryadlar tizimining potentsial energiyasini boshqa usul bilan hisoblash mumkin. Ikki nuqtali zaryadlarning potentsial energiyasi q 1 , q 2 bir-biridan masofada joylashgan. Agar bir nechta zaryadlar mavjud bo'lsa, unda ushbu zaryadlar tizimining potentsial energiyasini ushbu tizim uchun tuzilishi mumkin bo'lgan barcha juft zaryadlarning potentsial energiyalari yig'indisi sifatida aniqlash mumkin. Shunday qilib, uchta musbat zaryadlar tizimi uchun tizimning energiyasi

Nuqtaviy zaryad elektr maydoni q 0 undan dielektrik doimiyligi bo'lgan muhitda ε (3.1.3-rasmga qarang).

3.1.3-rasm

;

Potensial skalyar, uning belgisi maydonni yaratadigan zaryad belgisiga bog'liq.

3.1.4-rasm.

Radiusi bir tekis zaryadlangan sharning uning sirtidan masofada joylashgan S nuqtadagi elektr maydoni (3.1.4-rasm). Sharning elektr maydoni, sharning zaryadiga teng bo'lgan nuqta zaryadining maydoniga o'xshaydi qsp va uning markazida to'plangan. Kuchlanish aniqlangan nuqtagacha bo'lgan masofa ( R+a)

Sferadan tashqarida:

;

Sfera ichidagi potentsial doimiy va tengdir ,

va shar ichidagi taranglik nolga teng

Sirt zichligi bilan bir xil zaryadlangan cheksiz tekislikning elektr maydoni σ (3.1.5-rasmga qarang).

3.1.5-rasm.

Kuchliligi hamma nuqtalarda bir xil bo'lgan maydon deyiladi bir hil.

Sirt zichligi σ Birlik yuzasiga zaryadmi (qayerda zaryad va tekislikning maydoni). Sirt zaryadining zichligi o'lchovi.

Xuddi shu kattalikdagi, lekin plitalardagi ishora zaryadlari qarama-qarshi bo'lgan tekis kondansatkichning elektr maydoni (3.1.6-rasmga qarang).

3.1.6-rasm

Yassi kondansatör plitalari orasidagi kuchlanish, kondansatör tashqarisida E=0.

Potentsial farq sizkondansatör plitalari (plitalari) o'rtasida :, bu erda d Plitalar orasidagi masofa, bu kondansatör plitalari orasiga joylashtirilgan dielektrikning dielektrik doimiyligi.

Kondensator plitalaridagi sirt zaryadining zichligi undagi zaryadning plastinka maydoniga nisbati bilan teng:

Zaryadlangan yakka o'tkazgich va kondansatörning energiyasi

Agar yakka o`tkazgichda q zaryad bo`lsa, u holda uning atrofida elektr maydon mavjud bo`lib, uning o`tkazgich yuzasidagi potensiali teng, sig`imi esa S ga teng, zaryadni dq ga oshiramiz. Dq zaryadini cheksizlikdan o'tkazishda ish teng bajarilishi kerak ... Ammo ma'lum bir o'tkazgichning elektrostatik maydonining cheksizligida potentsiali nolga teng. Keyin

Dq zaryad o'tkazgichdan cheksizlikka o'tkazilganda, xuddi shu ishni elektrostatik maydon kuchlari bajaradi. Binobarin, o'tkazgich zaryadining dq miqdoriga ko'payishi bilan maydonning potentsial energiyasi oshadi, ya'ni.

Ushbu ifodani birlashtirib, biz zaryadlangan o'tkazgichning elektrostatik maydonining zaryadini noldan q ga ko'tarish bilan potentsial energiyasini topamiz:

Nisbatni qo'llagan holda, potentsial energiya W uchun quyidagi ifodalarni olish mumkin:

Zaryadlangan kondansatör uchun potentsial farq (kuchlanish), shuning uchun uning elektrostatik maydonining umumiy energiyasiga nisbati shaklga ega

BAHAM KO'RING

BAHAM KO'RING

SHUNINGDEK O'QING

Tugatish

Zaminni tugatish

Devorlarni bezatish

Isitish

Binolar

Santexnika

Shamollatish

Chiqindi suvlarni yo'q qilish

© stodivanov-nn.ru, 2021. Qurilish portali - Uyingizda. Muxlislar. O'rnatish. To'lov. Zaminni tugatish

.