Ўзбекистон республикаси олий ва ўрта махсус таълим вазирлиги гулистон давлат университети

Диффузия броун харакати туфайли модда заррачаларининг суюқлик 
ичида ўз-ўзича харакат қилиши диффузия дейилади. Коллоид 
заррачаларнинг хажм ва оғирлиги жихатидан молекулалардан катта 
бўлганлиги сабабли, коллоид заррачаларнинг иссиқлик харакати, 
диффузия тезлиги молекулаларга нисбатан кам бўлади. 
Фик қонунига кўра эритманинг бир-биридан dx оралиқда турган икки 
жойи ўртасидаги концентрациялар айирмаси dc бўлса, эритманинг катта 
концентрацияли жойдан кичик концентрацияли жойга S юза орқали dt 
секундда ўтадиган модда миқдори dm ни қуйидаги тенглама билан топиш 
мумкин. Dc/dx : dm = - DS ( dc/dx) dt. “-“ белгиси чексиз кичик диффузия 
йўлида концентрациянинг камайишини билдиради ва уни концентрация 
градиенти дейилади. Тенгламани қуйидаги кўринишда ёзиш мумкин: 1/s 
(dm/dt) = - D dc/dx. 
Концентрация градиенти бирга тенг бўлганда вақт бирлигида 
(1сек) юза бирлиги (1 см
2
)
орқали ўтган модда миқдори диффузия 
коэффициенти дейилади. (1см оралиқда 1моль/см
3
концентрациянинг 
ўзгариши). Яъни: [D] = (моль*см*см
3
) / (сек*см
2
*моль) = см
2
/сек. 
-D*dc/dx – Диффузион оқим. Концентрация градиенти dc/dx
ўзгармаганда стационар диффузион оқим вужудга келади.
D = +m, m = - 
D*dc/dx st (dc/dx = -1 моль, S=1см
2
, t-1с.) D = RT/ N * 1/ 6πηr ёки D = KT / 
6πηr бундан кўринадики :
а) харорат ошиши билан диффузия тезлиги ортади; 
б) мухитнинг қовушқоқлиги ошиши билан камаяди;
в) агар r ва η маълум бўлса, D ни хисоблаб чиқариш мумкин;

---

12 
г) агар D маълум бўлса, у ҳолда “r” ни топиш мумкин. Энг 
мухими заррача ўлчами маълум бўлса модданинг молекуляр оғирлигини 
хисоблаб топиш мумкин: M=4/3 πr
3
ρN
Осмотик босим Эритувчининг ярим ўтказгич парда орқали ўз-
ўзича ўтиш жараёни осмос деб аталади. Осмосни вужудга келтирадиган 
кучнинг ярим ўтказгич парда сатҳига нисбати осмотик босим π дейилади.
Вант – Гофф қонунига биноан осмотик π=νкT тенглама билан 
ифодаланади. Бу ерда: ν – концентрация, ушбу тенглама суюлтирилган 
эритмалар (золлар) учун хосдир. Коллоид эритмаларнинг осмотик босими 
“π” чин эритмаларнинг осмотик босимидан кам ахамиятга эга ва коллоид 
системалар агрегатив жихатдан беқарор бўлганлиги учун уларнинг 
осмотик босими доимий эмас. Осмотик босим заррачанинг ўлчамига хам, 
табиатига хам боғлиқ эмас. Осмотик босимни “π” билган холда заррача 
ўлчамини “r“ топиш мумкин. Вант-Гофф қонунига кўра 
π = CкT, C = n/ V, n=m/M бўлгани учун M ни хам топиш мумкин: 
“n” қийматини қўйиб C = m / MV топилади ва Вант-Гоффа тенгламасига C 
нинг қиймати қўйилса у холда πV = m кT/ M га эга бўламиз. Демак осмотик 
босимни билган холда коллоидларнинг молекуляр оғирлигини хисоблаб 
топиш мумкин.