Yorug’likning parametrik generatsiyasi Kubik nochiziqli muhitdagi optik jarayonlar

ω3 chastotali katta quvvatli lazer nuri va ω1 va ω2 chastotali kuchsiz ikki to‘lqin:
bu yerda ω3=ω1+ω2 tenglik bajariladi deb hisoblablaymiz.
Kristallning nochizig’iy qutblanuvchanligini quyidagicha yozamiz:
(13)
E=E3+E1+E2 ni (13) ga qo‘yamiz va va ω3=ω1+ω2 ni ko‘zda tutib hosil bo‘lgan munosabatdan ω1 hamda ω2 chastotadagi nochiziqli qutblanishni ajratib olamiz:
(14)
(15)
(14) dan - Qutblqnish to‘lqinining ω1 chastotadagi maydon to‘lqini bilan effektiv ta’sirlashuvi uchun shart bajarilishi kerak!
(15) dan - Qutblqnish to‘lqinining ω2 chastotadagi maydon to‘lqini bilan effektiv ta’sirlashuvi uchun shart bajarilishi kerak! Ikkala shartni umumlashtirsak:
(16)
to‘lqin sinxronizmi sharti bajarilishi kelib chiqadi
Odatda E3 damlagich (nakachka) to‘lqini, E1 va E2 lar “signal” va “bo‘sh” (“holostoy”) to‘lqin deb ataladi
Uchta yorug‘lik to‘lqini kvadratik-nochiziqiy muhitda o‘zaro effektiv parametrik ta’sirlashuvi uchun quyidagi fazaviy sinxronizm shartlari bajarilishi kerak:
ω1+ω2=ω3
Anizatrop kristallarda uch chastotali parametrik ta’sirlashuvi uchun sinxronizmning uch turi bajarilishi mumkin:
ooe sinxronizm-
oee sinxronizm-
eoe sinxronizm-
Uch tur sinxronizmining har biri skalyar yoki vektorli bo‘lishi mumkin:
-skalyar sinxronizmda uchala to‘lqin vektori bir-biriga parallel;
-vektorli sinxronizmda ular o‘zaro ma’lum burchaklar ostida yo‘nalgan bo‘ladi

• Parametrik kuchaytirish
• Paramatrik generator