Yangiyo’l Texnologiya iqtisodiyot kasb-hunar koleji

ьс. Релятивистик динамиканинг асосий қонуни. Нисбийлик назариясининг заминида ётувчи икки постулатнинг биринчисига асосан, физика қонунлари барча инерциал саноқ тизимларида бир ҳил кўринишга эга, яъни Лоренц
Алмаштиришларига нисбатан инвариант бўлишини кўрсатади. Лоренц алмаштиришларига нисбанат инвариант бўлиши учун моддий нуқта импулқси (1)
ифода билан характерланиши лозим. Бундаги катталикни, яъни J тезлик билан харакатланаётган жисм массаси m ни релятивистик масса, m₀ ни эса тинч холатдаги жисм массаси деб аталади. Формула (1) билан ифодаланувчи импулқсга релятивистик импулқс деб аталади ва уни умумий кўринишда қуйидагича ёзиш мумкин
(2)
Эйнштейнни кўрсатишича моддий нуқта динамикасининг асосий қонуни (3)
Ифода (2) ни (3) га келтириб қўйиб, моддий нуқта деб қаралиши мумкин бўлган жисм учун релятивистик динамиканинг асосий тенгламасини ёзиш мумкин.



Масса билан энергия орасидаги боцланиш. Нисбийлик назарияси масса билан энергия орасида боцлиқлик борлигини исботлаб беради. Катта тезлик билан харакатланаётган жисм массаси m тинч турган шу жисм массаси m₀ дан катта бўлиб харакат тезлиги J га боцлиқ равишда
(1)
қонун бўйича ўзгаради.
Агар J=с бўлса m®¥ демак J> с бўлиши мумкин эмас.

1. 
   ифодани қаторга ёйиб ва иккинчи даражали кичик хадларини хисобга олмай қуйидагига эга бўламиз
   

яъни бунда кинетик энергия (2)
Демак харакат қилаётган жисм кинетик энергия олгани сабабли жисм массаси ортиб боради. (2) дан
m- m₀ = (3)
Демак массани ўзгариши кинетик энергияга пропорционал. (2) дан mc²=m₀c²+ E_k= E₀+ E_k= E, бунда E₀= m₀c² тинч холатдан энергия. Демак жисмнинг тўлиқ энергияси масса билан ёруғлик тезлиги квадратнинг кўпайитмасига тенг.