|
Bi2Τe3-Bi2Se3
|
20
|
60
|
350
|
200
|
PbΤe- n
|
300
|
150
|
550
|
240
|
PbΤe-р
|
350
|
180
|
600
|
270
|
Qizdilganidan so’ng
|
Bi2Τe3-Bi2Se3
|
190
|
1000
|
60
|
55
|
PbΤe- n
|
305
|
600
|
200
|
100
|
PbΤe-р
|
345
|
500
|
220
|
140
|
3.5- jadval
φ
|
α(мкВ/град)
|
Ρ*10-3Ом см
|
ϰ
|
*(ом*см)-1
|
Ȥ*10-3
|
45
|
108
|
0,25
|
0,54
|
46,4
|
0,066
|
60
|
93
|
0,129
|
0,286
|
68
|
0,238
|
65
|
83
|
0,094
|
0,213
|
73
|
0,344
|
70
|
70
|
0,063
|
0,15
|
76,6
|
0,5
|
75
|
54
|
0,039
|
0.1
|
76,1
|
0,76
|
79
|
40.6
|
0,023
|
0,069
|
70,4
|
1,02
|
82
|
29.8
|
0,015
|
0,051
|
55,5
|
1,15
|
84
|
22.6
|
0,011
|
0,043
|
47,2
|
1,1
|
Sun'iy anizotropik termobatareya boshqa turlaridan ishlab chiqarish texnologiyalari bilan farq qiladi.
O’tkazuvchanlik mexanizmi
Yarimo'tkazgichlarni vakuumda qiya (qiyshiq) cho'ktirish natijasida olingan yupqa plyonkalar yoritilganda yuqori kuchlanishli fotokuchlanishlarni (materialning tarmoqli oralig'idan ko'p marta katta kuchlanish) hosil qiladi. Bu plyonkalar ketma-ket ulangan ko'p sonli mikroelementlarni o'z ichiga olgan mikrofotobatareyalardir [14-17]. Mikrofotosellar kristallararo to'siqlar (xususan, p-n. va n-p-mikrobirikma) [14-16,18] yoki bir xil turdagi o'tkazuvchanlik mikroelementlari [19]. [18] mualliflarining fikricha, n–n+ tipidagi kristallararo toʻsiqlar plyonka elementlarida Cd koʻp boʻlgan CdTe qatlamlarida, stexiometrik tarkibli qatlamlarda esa P~P+~ hosil boʻlishi mumkin. Mikroelement ikki modifikatsiyadagi kristallarning oʻzaro oʻsish chegarasi boʻlib xizmat qilishi mumkin [21,39] • Toʻsiqlar – mahalliy elektr maydonlarining paydo boʻlishi, ular elektron teshik juftlarini yorugʻlikdan ajratishga qodir [22], buzilish bilan bogʻliq. Moddaning tuzilishining bir xilligi [23-25] mualliflarining fikriga ko'ra, bunday elektr nomutanosibliklarining paydo bo'lishining sabablaridan biri kristall panjaradagi mexanik kuchlanish bo'lishi mumkin (bu kuchlanishlar nosozliklari yoki issiqlik kengayish koeffitsientlari farqi bilan bog'liq bo'lishi mumkin). Elementar yarimo'tkazgich plyonkasi va taglik fotoelektrilar yoki p - n - mikrobirlashmalarda yoki don chegaralarida fotovoltaik effekt natijasida yoki mikroelementlardagi Dember effekti tufayli yuzaga keladi.
Dember elektrik har bir zarachaning yoritilgan tomonida hosil bo'ladi. Kichikroq maydonning soyali tomoni qarama-qarshi belgining ahamiyatsiz kuchlanishini beradi. Yuqori kuchlanishli fotoelektriklar elementar fotoelektriklarning qo'shilishi natijasida hosil bo'ladi. Bunday holda, p - n zanjiridagi qo'shni p - n va p - n mikrobirlashmalarning kuchlanishlari qabul qilinadi. - p - n. - to'siqlar shaklining assimetriyasi, ularning fotoaktivligining turli darajasi yoki yoritilishining bir hil bo'lmaganligi sababli bir-birini to'ldirmagan Dember effekti holatida elementar fotokuchlanishlarning yig'indisi erkin tashuvchilar almashinuviga to'sqinlik qiluvchi faol mikrosathlar o'rtasida oraliq qatlamlar mavjudligi sababli mumkin deb taxmin qilinadi. Mikro- p - n- o'tish joylarida hosil bo'lgan kuchlanish, N, ifoda [40] bilan aniqlanadi.
(3.1)
- to'yinganlik oqimi va м , p - n o'tishdagi fototok.
Dembevrov modeliga ko'ra, plyonka ikki qo'shni fotodiffuziya mikroregionlari chegaralarida tashuvchining kontsentratsiyasini tenglashtirishga to'sqinlik qiluvchi interlayer bilan ajratilgan fotoaktiv hududlardan iborat. Interlayerlar ham yuqori qarshilikli, ham past qarshilikli bo'lishi mumkin. Bunda yuqori voltli fotokuchlanish [3.2] ifoda bilan aniqlanadi.
( 3.2)
- plyonkaning o'tkazuvchanligi,
- elementning uchlaridagi fotoo'tkazuvchanlik qiymatlari,
elektron va teshik o'tkazuvchanliklarining nisbati.
Yuqori kuchlanishli fotokuchlanishlarni ishlab chiqaruvchi AIIBVI plyonkalari bo'yicha ma'lum bo'lgan eksperimental faktlarning aksariyati to'siq va diffuziya modellari bilan sifat jihatidan izohlanadi [28-30]. Tadqiqot natijalari shuni ko'rsatadiki, mikrofotosellar zanjirlari - mikropotentsial to'siqlar p-n-o'tish SdTe p-CdTe-n, mikrogetero-birikmalar Tep-CdTen, Tep-CdTep, Tep-ZnTep, Sep-CdSen, Sep-ZnSen va turli yarimo’tkazgichli, oksidli yarim o'tkazgich to'siqlari.
To'siqlar hosil bo'lganda, plyonka tuzilishi turli o'tkazuvchanlikka ega bo'lgan ketma-ket va parallel bog'langan kristallar sifatida ifodalanishi mumkin. Plyonka bo'ylab ma'lum bir yo'nalish uchun oqimni cheklovchi to'siqlar soni 2 bilan, ularning boshlang'ich balandligi bilan- elektronlar uchun - teshiklar uchun belgilanadi. Agar kristallardagi zaryad tashuvchilarning kontsentratsiyasi va harakatchanligi mos ravishda belgilansa, plyonkaning o'tkazuvchanligi nolga teng bo'ladi:
=q( ). (3.3)
Bu yerda va juda past tashqi maydonlarda (o'zgarmas maydonlarda) oqim hosil qilishda ishtirok eta oladigan elektronlar va teshiklarning kontsentratsiyasini aniqlangan. 3.18-rasm a, b. Yetarlicha yuqori tashqi maydon bilan E plyonkaga qo'llanilsa, biz maydon ketma-ket ulangan barcha birikmalar bo'ylab bir xilda taqsimlangan deb taxmin qilishimiz mumkin. P - n - va p - n o'tishlari shakllanishidan beri, n-turi bir xil bo'lsa, ikkala turdagi o'tishlar soni bir xil bo'ladi.
Kuchlanishning pasayishi asosan to'siqlarda sodir bo'ladi deb faraz qilamiz va aniqlik uchun p - n o'tishlari teskari yo'nalishda yoqilgan deb faraz qilamiz va p - n. - oldinga yo'nalishdagi o'tishlar, energiya diagrammasi 3.18-rasmda ko'rsatilgan shaklga ega bo'ladi. Teskari bog'langan o'tish joylarida to'siq esa ortadi, to'g'ridan-to'g'ri bog'langan birikmalarda esa to'siq taxminan bir xil miqdorda kamayadi. O'tkazuvchanlik to'lqinidagi oqim elektronlar harakati bilan, valentlik zonasida esa, teshiklar harakati bilan aniqlanishini hisobga olsak va tashqi elektr maydonining ushbu zaryad tashuvchilarga ta'sirini hisobga olsak, tashqi elektr tokining to'g'riligini ta'kidlash mumkin. maydon elektronlar va teshiklar uchun to'siqlarni kamaytiradi
=q( ) (3.4)
Ϭ= (3.5)
Oqim uchun kuchli maydonlarda, Ет Kuchsiz maydonlarda ϬЕ=Ϭ0 o'tkazuvchanlik bog'liq emas; oqim esa tashqi maydonning chiziqli funktsiyasidir Ϭ0Е bizda:
(3.6)
Do'stlaringiz bilan baham: |
