Umumiy fizika kursi (ii-tom)

§. Потенциаллар айирмаларини улчаш. 121- § да 
электроскопнинг тузилишини урганаётганимизда электроскоп 
япроцларининг очилиш даражаси япроцлардаги зарядларнинг 
улчови булишини курсатган эдик. Бироц электроскоп айии 
пацтда япроцлар билан электроскоп гардиши орасидаги потен- 
цналлар айирмасини зам улчайди. Япроцларни зарядлаганда
8
*

---

гардишда индукцияланган зарядлар пайдо булади; агар бу 
гардиш ерга уланган булса, гардишда япроцлардаги зарядлар­
нинг ишорасига царама-царши ишорали зарядларгина цолади. 
Электроскоп япроцлари ва гардиш конденсаторнинг иккита 
цопламасининг узгинасидир; япроцларда тупланган Q заряд 
цанча катта булса, бу цопламалар орасидаги потенциаллар 
айирмаси зам шунча катта булади. Шундай цилиб, электрос­
коп япроцларининг очилиш даражаси япроцлар билан гардиш 
орасидаги потенциаллар айирмасини улчайди. Агар электрос­
копнинг вольтларда даражаланган шкаласи булса, бундай 
электроскопни 
элект рост ат ик вольт мет р
дейилади.
Электростатик вольтметрни 
абсолют электромет р
ёрдамида 
даражалаш мумкин. Абсолют электрометр ёрдамида улчашда 
принцип жизатдан ясси конденсаторнинг иккита пластинкаси 
орасидаги тортишиш кучлари улчанади, бу кучлар потенциал­
лар айирмаси билан ифодаланиши мумкин. Чексиз катта плас- 
тинкади ясси конденсатор учун чицарилган формулалардан 
фойдаланиш имкониятига эга булиш учун 
с а ц л а гт ц а л ц а л и
конденсатор ишлатилади. Параллел жойлашган иккита гори- 
зонтал дискдан иборат конденсаторни куз 
олдимизга келтирайлик; юцоридаги диск- 
нинг кичик 
А
цисми сацлагич залца деб 
аталувчи цолган цисмдан тор тирциш билан 
ажратиб цуйилган (75- раем); бу 
А
цисм 
остидаги майдон бир жинсли булади, чун­
ки фацат пластинка четларидагина майдон 
бир жинслилиги бузилади.
Шунинг учун бу урта циемнинг сигими 
ясси конденсатор сигими формуласининг узи билан ифодала- 
нади:
п
&S
~ 4тс
d '
( 1 )
бунда 
S — A
пластинканинг юзи, 
d
— пластинкалар орасидаги 
масофа. 
А
пластинкага таъсир этувчи куч пастки пластинка 
вужудга келтирган майдон кучланганлиги билан 
А
пластинка­
нинг Q заряди купайтмасига тенг. Пастки пластинканинг кон­
денсатор ичида вужудга келтирган майдон кучланганлиги 
конденсатор ичидаги майдоннинг тула кучланганлиги 
Е
дан 
икки марта кичик;' демак, 
А
пластинкага таъсир этувчи куч 
цуйидагига тенг булади:
f = T -Q -
Ь
=
~
ва 
Q — С (V 1 — V2)
эканлигини назарга олиб
75- раем. Сацлагич 
^ алкали конденса­
тор.

---

(бунда 
V,
— 
V
-2
пластинкалар орасидаги потенциаллар айир­
маси), цуйидагини топамиз:
СИЛ - V2)s
/ =
Бу ифодага С сигимнинг (1) формуладаги цийматини келти- 
риб цуйсак:
f = A ( v , - v , y  
(2)
зосил булади, яъни / узаро таъсир кучи 
V
, — 
1/2
потенциал­
лар айирмаси билан ифодаланади.
Пластинкалар орасида заво булганда е = 1 булади ва (2) 
тенгликдан цуйидаги келиб чицади:
V t
у г = й У %
Пластинкалар орасидаги 
d
масофа ва пластинкалар 
юзи 
S
ни билган золда 
/ кучни улчасак, 
1
/, — 
V2
потенциаллар а йирмасини 
абсолют улчовларда то­
памиз.
Тарози паллаларидан 
бири 
урнига зарядлан­
ган, иккинчи пластинкага 
тортилувчи пластинкани 
цуйиб, / кучни „тортиш“ 
йули билан аниклаш мум­
кин. Электр катталиклар- 
ни „тортиш“ йул'и билан 
аниклаш принципи инглиз 
физиги Томсон томони- 
дан ишлаб чицилган. 76- 
расмда 
D
электростатик 
вольтметрни 
шу прин-
ципга асосан даражалаш схемаси курсатилган. Одатдаги та- 
розининг битта палласи олиниб, унинг урнига конденсаторнинг 
А
урта цисми куйилган. Агар конденсаторнинг сацлагич зал- 
цаси билан биргаликда юцори пластинкасини ва тарозининг 
бутун корпусини ерга улаб, конденсаторнинг ердан изоляция- 
ланган пастки