Termodinamika va statistik fizika

Hc
a ‘  "   4 i   ЭГ 
3p  ’ 
(4 -9 3 )
K n - K s = ^ t e ]
4тг ^ 
dp
\ 2
(4.94)
Bu  ifodalarni  olishda 
H
  =  H.  deb  hisoblangan.
155

---

4.12.  O'ta  o ‘tk a zu v ch a n lik   h o la td a   faza  o ‘tish. 
R u tgers  fo rm u la si
E renfest  tenglam alarini  m agnit  m aydon  q atnashm aganda 
(Я  =  0),  o'tkazgichning  norm al  h o latd an   o‘ta   o 'tk azu v ch an  
holatga  o'tishiga  tatb iq   qilaylik.  Ana  sh u n d ay   o‘tishlar  b a ’zi 
o'tkazgichlarda aniq  T. tem peraturada amalga oshadi. Agar kuchli 
m agnit maydon 
Hc
 qo‘yilsa, u holda o‘ta  o'tkazuvchanlik holatini 
buzish  mumkin.  K ritik maydon  kuchlanganligi  H.  ning tem pera- 
turaga  bog'liqligi  parabola  ko'rinishida  bo'ladi  (4.5- rasm):
НС(Т) = Я 0
- ( f f
A gar  o'tkazgich  m agnit  m aydonda  bo'lsa  (Я 
Ф
  0),  u  holda 
uning  o‘ta  o'tkazuvchanlik  holatiga  o‘tishida  issiqlik  ajralishi 
kuzatiladi.  Demak,  bu  o'tish  birinchi  xil  faza  o'tish  bo'ladi  va 
K layperon-K lauzius  tenglam asi  yordam ida  aniqlanadi.  Magnit 
maydoni  qatnashm aganda  o'tish  issiqligi  nolga  teng  bo'ladi  va 
norm al  (n)  holatdan  o'ta  o'tkazgich  (s)  holatiga  o'tishi  ikkinchi 
xil  faza  o'tish  bo'ladi.
Tashqi  m agnit  m aydonda  o'ta  o'tkazuvchan  o'zini  diam agnit 
kabi  tu ta d i  va  M aycner  hodisasiga  asosan  m agnit  induksiya 
vektori  nolga  teng  bo'ladi:
Bs  = H +
 4тгМа.  = 0.