Тема Распространение электромагнитных волн в анизотропных средах Анизотропные среды



Download 236 Kb.
bet2/3
Sana30.05.2023
Hajmi236 Kb.
#945786
1   2   3
Bog'liq
Лекция 10

2. Свойства феррита
1.Намагниченная ферритовая среда представляет совокупность параллельных друг другу и вектору h некомпенсированных магнитных моментов. Если умножить уравнение движения магнитного момента электрона dm/dt = ψ[h,m] на число N упорядоченных магнитных моментов в единице объема феррита, и учесть, что магнитный момент единицы объема m' = Nm, то получим уравнение движения суммарного магнитного момента (вектора магнитной поляризации единицы объема подмагниченного феррита):
dm'/dt = ψ[h,m'] (2)
2. Найдем тензор магнитной проницаемости. Направим ось z ДСК вдоль вектора h(h=lzh). Пусть в феррите распространяется ЭМ поле, вектор напряженности магнитного поля которого обозначим через Н(р,ω). Тогда на магнитные моменты воздействует суммарная напряженность поля ΗΣ(ρ,t) = h(p,0)+ |H(p, ω)| cos(ω t + Ф), где Φ(ρ,ω) — фаза Η. Длина и ориентация вектора ΗΣ меняются во времени, что вызывает прецессию магнитных моментов. Последняя уже не является затухающей, поскольку нет постоянного направления, параллельно которому могли бы установиться магнитные моменты. Эту прецессию называют вынужденной. Ее частота совпадает с частотой распространяющегося ЭМ поля.
Обозначим через Μ(ρ,ω) — магнитный момент, появляющийся за счет вектора Η(ρ,ω). Тогда суммарный магнитный момент MΣ(ρ,t)→m'(ρ,0) + Μ(ρ,ω)exp(iωt).
В соответствии В = μ0(Η + Μ). Подставляя сюда значения Η и Μ, имеем Βz = μ0Hz,
Βx0(1-ωM )Hx-iωμ0 Ηy ; Βy=iωμο Ηxο(1ωM ) Ηy (3)
Сравнивая последние выражения с (1), находим компоненты тензора относительной магнитной проницаемости подмагниченного феррита
μxx = μyy = 1- ωμο = μx, μxy = -μxy = -ia, являющиеся функцией h (кроме μz, зависящего от марки феррита). При изменении направления h на обратное μxy и μyx меняют знаки на обратные.
Если учитывать в уравнении движения магнитного момента наличие джоулевых потерь, то компоненты окажутся комплексными.
Феррит является линейной средой (для слабого ЭМ поля) — его параметры не зависят от E и Η.
Отметим, что в феррите на магнитный момент электрона воздействует, кроме внешнего поля h + H эффективное поле hэ, обусловленное внутренними размагничивающими полями. Слагаемое hэ в общем поле h + H + hэ объясняет происхождение естественного ферромагнитного резонанса, наблюдаемого на частотах 500÷3000 МГц.
3. В подмагниченном феррите возможно явление феррома­итного резонанса. Пусть в направлении вектора h распространяются две Т-волны. Каждая волна имеет круговую вращающуюся поляризацию. Плоскость поляризации первой волны вращается по часовой стрелке, если смотреть вдоль вектора h, второй волны — против часовой стрелки. Направление h = 1zh определяет продольное направление.
Обозначим первую волну знаком "+" (условно-положительная поляризация), а вторую— знаком "-" (отрицательная поляризация).
Таким образом, во-первых, при круговых поляризациях ЭМ полей, распространяющихся в продольном направлении, магнитные проницаемости — скалярные величины (так как В± = μ0μ±Η±). Поэтому для этих полей намагниченный феррит представляет собой изотропную линейную среду, параметры которой зависят от подмагничивающего поля. Во-вторых, μ+ μ-, т.е. условия распространения Т-волн с положительной и отрицательной круговыми поляризациями разные: при ωм → ω получаем, что |μ+| →∞, а μ_ — остается конечной величиной. При учете тепловых потерь магнитная проницаемость становится комплексной μ± = μ'± -iμ˝± .Что при положительной поляризации при h, близких к hp , резко возрастает |μ˝+|. Значит, резко возрастают джоулевы потери распространяющегося поля. Объясняется это тем, что для существования незатухающей прецессии надо на частоте ωм передать электронам энергию, равную теряемой. Роль источника, компенсирующего потери, играет распространяющееся на частоте ω = ωм ЭМ поле положительной круговой поляризации, у которого совпадают направление вращения вектора Н+ и направление прецессии. При этом угол θ со временем увеличивается, что сопровождается ростом тепловых потерь в феррите . В результате θ устанавливается такой величины, что энергия потерь в феррите и энергия, отдаваемая ЭМ полем, становятся равными.
Явление наиболее эффективного взаимодействия на частоте ω=ωΜ положительно поляризованного ЭМ поля с намагниченным ферритом, сопровождаемое интенсивным поглощением ферритом ЭМ энергии этого поля, называют ферромагнитным резонансом. Если h ≠ hp (т.е. ω ωм), то поглощение ферритом ЭМ энергии распространяющегося поля уменьшается, μ˝+, может быть очень малой величиной, при этом затухание амплитуд векторов Ė+, Н+ мало.
По-другому взаимодействует феррит с ЭМ полем, имеющим отрицательную поляризацию вектора Н- . Направления прецессии и вращения Н- при этом противоположны. Поэтому Н- почти не влияет на Μ , μ'- и μ˝- мало зависят от h и μ˝- ≈ 0 . При этом феррит представляет среду с малыми джоулевыми потерями.
Различие значений магнитных проницаемостей для ЭМ полей с положительным и отрицательным направлениями вращения используется при создании невзаимных устройств СВЧ.

Download 236 Kb.

Do'stlaringiz bilan baham:
1   2   3




Ma'lumotlar bazasi mualliflik huquqi bilan himoyalangan ©hozir.org 2024
ma'muriyatiga murojaat qiling

kiriting | ro'yxatdan o'tish
    Bosh sahifa
юртда тантана
Боғда битган
Бугун юртда
Эшитганлар жилманглар
Эшитмадим деманглар
битган бодомлар
Yangiariq tumani
qitish marakazi
Raqamli texnologiyalar
ilishida muhokamadan
tasdiqqa tavsiya
tavsiya etilgan
iqtisodiyot kafedrasi
steiermarkischen landesregierung
asarlaringizni yuboring
o'zingizning asarlaringizni
Iltimos faqat
faqat o'zingizning
steierm rkischen
landesregierung fachabteilung
rkischen landesregierung
hamshira loyihasi
loyihasi mavsum
faolyatining oqibatlari
asosiy adabiyotlar
fakulteti ahborot
ahborot havfsizligi
havfsizligi kafedrasi
fanidan bo’yicha
fakulteti iqtisodiyot
boshqaruv fakulteti
chiqarishda boshqaruv
ishlab chiqarishda
iqtisodiyot fakultet
multiservis tarmoqlari
fanidan asosiy
Uzbek fanidan
mavzulari potok
asosidagi multiservis
'aliyyil a'ziym
billahil 'aliyyil
illaa billahil
quvvata illaa
falah' deganida
Kompyuter savodxonligi
bo’yicha mustaqil
'alal falah'
Hayya 'alal
'alas soloh
Hayya 'alas
mavsum boyicha


yuklab olish