Тема Круглый металлический волновод Вывод формул для поля


Токи на стенках круглого волновода



Download 492,68 Kb.
bet2/2
Sana16.04.2023
Hajmi492,68 Kb.
#929248
1   2
Bog'liq
14.1 ru

2. Токи на стенках круглого волновода
Плотность токов на стенках круглого волновода jSm в соответствии с граничным условием определяется формулой
. (14)





Рис.22




Рис.23




Рис.22

Рис.23

Из предыдущих формул следует, что при распространении по волноводу основной волны Н11 на его стенках текут и поперечные, и продольные токи (рис.22), а волна Н01 возбуждает только поперечные токи (рис.23), В случае волны E01, текут только продольные токи, равномерно распределенные по периметру волновода.
3. Передача энергии по круглому волноводу
Основной волной круглого волновода является волна Н11, а первым высшим типом - E01. Поэтому в соответствии с данными табл.10.1 и 10.2 условие одноволновости имеет вид 2,61а< λ <3,41а, откуда
λ/3,41 < a <λ/2,61. (15)
М ощность, переносимая волной по круглому волноводу (мощность бегущей волны), рассчитывается по известной формуле. Вычисляя входящие в эту формулу интегралы, для волны Н11 получаем:

Где - длина волны Н11 в волноводе.

Рис.24

Коэффициент ослабления αΜ, соответствующий волне Н11, вычисляется по формуле
(16)
Формулы для коэффициента ослабления αΜ, соответствующие другим типам волн, могут быть получены из этой формулы, График, характеризующий зависимость коэффициента ослабления от частоты для волны Н01 в круглом волноводе, имеет существенное отличие от графиков для волн Н11 и Е01. У этих волн коэффициент αΜ неограниченно возрастает при и . Указанные особенности поведения αΜ объясняются так же, как в случае прямоугольного волновода. Поведение коэффициента ослабления волны Н01 в круглом волноводе при увеличении частоты имеет иной характер, а именно коэффициент αΜ для этой волны монотонно убывает с ростом частоты. Эта особенность объясняется тем, что у волны Н01 в круглом волноводе вектор плотности поверхностного тока проводимости не имеет продольной составляющей (jSmz = 0). Отличная от нуля составляющая jSmφ возбуждается продольной составляющей напряженности магнитного поля Hmz(a, φ, z). При повышении частоты в волноводе с фиксированными размерами поперечного сечения структура поля любой волны приближается к структуре поля TEM-волны, у которой Ηz = 0. Следовательно, у волны Н01 при повышении частоты Нтz → О и одновременно стремится к нулю плотность поперечных токов проводимости. Но это означает, что потери должны непрерывно уменьшаться. Как показывает численный расчет, потери в круглом волноводе на волне Н01 меньше потерь в волноводе того же радиуса на волне Н11, если только а/λ>2, а существенный выигрыш достигается при а/λ≥3,...4.



Download 492,68 Kb.

Do'stlaringiz bilan baham:
1   2




Ma'lumotlar bazasi mualliflik huquqi bilan himoyalangan ©hozir.org 2024
ma'muriyatiga murojaat qiling

kiriting | ro'yxatdan o'tish
    Bosh sahifa
юртда тантана
Боғда битган
Бугун юртда
Эшитганлар жилманглар
Эшитмадим деманглар
битган бодомлар
Yangiariq tumani
qitish marakazi
Raqamli texnologiyalar
ilishida muhokamadan
tasdiqqa tavsiya
tavsiya etilgan
iqtisodiyot kafedrasi
steiermarkischen landesregierung
asarlaringizni yuboring
o'zingizning asarlaringizni
Iltimos faqat
faqat o'zingizning
steierm rkischen
landesregierung fachabteilung
rkischen landesregierung
hamshira loyihasi
loyihasi mavsum
faolyatining oqibatlari
asosiy adabiyotlar
fakulteti ahborot
ahborot havfsizligi
havfsizligi kafedrasi
fanidan bo’yicha
fakulteti iqtisodiyot
boshqaruv fakulteti
chiqarishda boshqaruv
ishlab chiqarishda
iqtisodiyot fakultet
multiservis tarmoqlari
fanidan asosiy
Uzbek fanidan
mavzulari potok
asosidagi multiservis
'aliyyil a'ziym
billahil 'aliyyil
illaa billahil
quvvata illaa
falah' deganida
Kompyuter savodxonligi
bo’yicha mustaqil
'alal falah'
Hayya 'alal
'alas soloh
Hayya 'alas
mavsum boyicha


yuklab olish