Rezonans kuchaytirgich reja: Kirish Toklar rezonansi. Paralel ulangan zanjirlar. Toklar rezonansida chastota tavsiflari

2. Toklar rezonansida chastota tavsiflari.

Rezonans kuchlanishi. Kuchlanish rezonansi bilan indüktif reaksiya XL kondansativ Xs ga teng bo'ladi va Z empedansi R qarshiligiga teng bo'ladi:

Z = ?( R² + [?₀L — 1/(?₀C)]² ) = R
Bu holda U va Uc indüktörlerindeki voltaj teng va antifazada bo'ladi (196-rasm, b), shuning uchun qo'shilganda, ular bir-birlarini bekor qiladilar. Agar R kontaktlarning zanglashiga olib keladigan qarshiligi kichik bo'lsa, kontaktlarning zanglashiga olib keladigan oqim keskin oshadi, chunki X = XL - Xc kontaktlarning zaryadlari nolga teng bo'ladi. Bunday holda, oqim I fazoda U va I = U / R kuchlanishiga to'g'ri keladi. Kuchlanish rezonansi paytida kontaktlarning zanglashiga olib keladigan oqimning keskin oshishi UL va Uc kuchlanishlarining bir xil o'sishiga olib keladi va ularning qiymatlari kontaktlarning zanglashiga olib keladigan manba U kuchlanishiga nisbatan bir necha baravar yuqori bo'lishi mumkin.

Rezonans sharoitlari saqlanadigan 0 0 burchak chastotasi tenglikdan aniqlanadi ?_oL = 1/(?₀С).

Agar burchak chastotasini muammosiz o'zgartirsangiz? manba, keyin Z impedansi avval pasayishni boshlaydi, stress rezonansida (at? o) minimal qiymatiga etadi va keyin ortadi (197-rasm, a). Shunga ko'ra, kontaktlarning zanglashiga olib boruvchi I avvalo kuchayadi, aks sado bo'yicha maksimal qiymatiga etadi va keyin pasayadi.

Rezonans oqimlari. Oqimlarning rezonansi indüktans va sig'imning parallel ulanishi bilan yuzaga kelishi mumkin (198-rasm, a). Ideal holatda, parallel novdalarda faol qarshilik yo'q bo'lganda (R1 = R2 = 0), oqimlarning rezonansi sharti indüktans va kapasitans o'z ichiga olgan novdalarning reaktsiyasining tengligi, ya'ni., OL = 1 / (? OC). Chunki bu holda faol o'tkazuvchanlik G = 0 bo'lib, tarmoqlanmagan qismdagi oqimdir

I = U? (G2 + (BL-BC) 2) = 0. I1 va I2 novdalaridagi oqim qiymatlari teng bo'ladi (198-rasm, b), ammo oqimlar 180 ° ga o'zgaradi (hozirgi IL indüktivlikdagi IL) faza U kuchlanishini 90 ° ga orqaga suradi, va men sig'imdagi oqim U kuchlanishdan 90 ° ga oldinroq). Shuning uchun bunday rezonansli kontaktlarning zanglash oqimi I uchun cheksiz katta qarshilikdir va elektr energiyasi manbadan kontaktlarning zanglashiga olib kelmaydi. Shu bilan birga, kontaktlarning zanglashiga olib keladigan IL va IC oqimlari, ya'ni kontaktlarning zanglashiga olib keladigan doimiy energiya almashinuvi jarayoni mavjud. Bu energiya indüktansdan sig'imgacha va aksincha. formuladan kelib chiqadigan bo'lsak, sig'imning C yoki indüktans L qiymatlarini o'zgartirib, kontaktlarning zanglashiga olib keladigan elektr energiyasi va oqimning o'zgarishi mumkinmi? Agar indüktans va kapasitans yoqilgan tarmoqlarda faol qarshilik bo'lmasa, bu energiya tebranish jarayoni cheksiz uzoq davom etar edi, ya'ni sxemada energiya va tok oqimlarining o'chirilmagan tebranishlari paydo bo'ladi. Shu bilan birga, haqiqiy induktorlar va kondansatörler har doim elektr energiyasini o'zlashtiradilar (bobinlarda simlarning faol qarshiligi mavjudligi va ularning paydo bo'lishi tufayli) dielektrikni isitadigan noaniq oqimlarning kondansatörlerinde), shuning uchun oqim rezonansi paytida ba'zi elektr energiyasi manbadan haqiqiy kontaktlarga etkaziladi, va ba'zi bir oqim kontaktlarning zanglashiga olib keladigan qismi bo'ylab oqadi.

R1 va R2 faol qarshiliklarni o'z ichiga olgan haqiqiy rezonansli zanjirda rezonans sharti bu indüktans va kapasitansı o'z ichiga olgan filiallarning BL = BC reaktsiyasining tengligi.

Anjirdan. 198, shundan kelib chiqadiki, kontaktlarning zanglashiga olib kelmaydigan qismidagi oqim U kuchlanish bilan U fazasiga to'g'ri keladi, chunki 1L va Ic reaktiv oqimlari teng, ammo fazoda teskari, natijada ularning vektor yig'indisi nolga teng.

Agar ko'rib chiqilayotgan parallel zanjirda o'zgaruvchan tok manbai haqida o chastotani o'zgartirsak, kontaktlarning zanglashiga olib keladigan umumiy qarshilik kuchayadi, aks sado bo'yicha maksimal qiymatiga etadi va keyin pasayadi (197-rasm, b). Shunga ko'ra, oqim men pasayishni boshlaydi, rezonansda Imin = Ia eng kichik qiymatiga etadi va keyin ortadi.

Faol qarshilikni o'z ichiga olgan haqiqiy tebranish aylanishlarida har bir oqim salınımına energiya yo'qotilishi hamroh bo'ladi. Natijada, kontaktlarning zanglashiga olib keladigan energiya tezda iste'mol qilinadi va oqim salınımları asta-sekin namlanadi. Belgilanmagan tebranishlarni olish uchun har doim faol qarshilikdagi energiya yo'qolishini to'ldirish kerak, ya'ni bunday o'chirish mos keladigan 0 0 chastotasining o'zgaruvchan tok manbaiga ulanishi kerak.

Kuchlanish va oqim rezonansi va tebranish davri radiotexnika va yuqori chastotali qurilmalarda keng qo'llanilgan. Tebranishlar davri yordamida biz turli xil radio qurilmalar va yuqori chastotali generatorlarda yuqori chastotali toklarni olamiz. Tebranish davri har qanday radio qabul qilgichning muhim elementidir. Bu uning selektivligini, ya'ni turli xil radio stantsiyalari tomonidan yuborilgan turli xil to'lqin uzunliklarida (ya'ni turli chastotalar bilan) radio signallaridan olish imkoniyatini beradi, ma'lum bir radiostansiya signallari.

1. Qismlari paralel ulangan zanjirni qaraymiz. Bunday sxema rasm-1 da keltirilgan. Aktiv, induktiv va sig‘im qarshiliklarini paralel ulangan holatda ham rezonans sodir bo‘lishi sharti sifatida tok I va kuchlanish U lar orasida fazalar siljishi bo‘lmasligi qaraladi.

Ma’lumki:

V=g –ib =y·e^-jφ (1)