Referat fizika mavzu

1-jadval.

Tezliklar sohasi, m/s larda	Ko’rsatilgan sohalardagi tezliklarga ega bo’lgan molekulalarning umumiy soni. %-foizlarda
0100 300 500 700 900	1 25 42 24 7 1

Grafik va jadval quyidagilarni ko’rsatadi:

1. 
   Tezliklari kichik bo’lgan molekulalar soni gaz molekulalarining to’liq soniga qaraganda juda oz;
   
2. 
   Tezliklari juda katta bo’lgan molekulalar soni ham nihoyatda oz;
   
3. 
   Tezlikning boshqa hamma qiymatlariga qaraganda ko’proq uchraydigan bitta qiymati bor bo’lib, u eng ehtimoliy tezlik deyiladi; tezlikning bu qiymatiga taqsimot egri chizig’ining maksimumi mos keladi;
   
4. 
   Molekulalarning ko’proq foizining tezligi eng ehtimoliy tezlikdan u qadar ko’p farq qilmaydi (1-jadvalga qarang); shuning uchun ba’zi soddalashtirilgan taqribiy hisoblarda barcha molekulalar bir xil tezlikka ega, deb qabul qilish mumkin.
   

Analitik jihatdan molekulalartezliklari absolyut qiymat bo’yicha Maksvell taqsimlanish qonuni quyidagi formula bilan ifodalanadi:

²exp(- ²) , (1.2.1)

Bu yerda N-berilgan gaz massasidagi molekulalarning umumiy soni; dN-tezliklari v bilan v orasida bo’lgan molekulalar soni.

3-rasmdagi punktir chiziq bilan ko’rsatilgan ikkinchi egri chiziq birinchi egri chiziqqa tegishli bo’lgan temperatura T ga nisbatan yuqoriroq temperatura T da tezliklarning Maksvell qonuni bo’yicha taqsimlanishini tasvirlaydi. Bu ikki egri chiziqni taqqoslash Maksvell tenglamasining(1.2.1) xossalarini ko’rgazmali qilib ochib beradi. Ko’rib turibmizki temperatura T ko’tarilishi bilan eng ehtimoliy tezlik ham ortadi (taqsimot egri chizig’ining maksimumi o’ng tomonga qarab siljiydi); bu temperatura T ko’tarilgan sari molekulalarning tezligi ham umuman, ortishini ko’rsatadi. Maksvell egri chizig’i temperatura T ko’tarilgan sari yassilashib boradi; bu temperatura T ko’tarilganda molekulalarning tezliklari bo’yicha taqsimlanishi bir qadar tekislanishini bildiradi. Temperatura T qancha yuqori bo’lsa, egri chiziqning o’ng qismi shuncha balandroqqa ko’tariladi va past qismi shuncha pastroqqa tushadi; bu temperatura T ko’tarilishi bilan eng ehtimoliy tezlikdan kattaroq bo’lgan molekulalarning ulushi ko’paya borishini va tezliklari kichikroq bo’lgan molekulalarning ulushi kamaya borishini bildiradi.

Molekulalar tezliklarning taqsimlanish qonuni statistik qonunlarga namunaviy misoldir; bu qonunlarda nihoyatda ehtimolligi katta bo’lgan, lekin amalga oshish ehtimolligi 1 ga teng deb hisoblab bo’lmaydigan da’volar o’rtaga tashlanadi.

Maksvellning molekulalar tezliklar bo’yicha taqsimot qonunini Shtern1920-yilda tajribada tekshir va bu qonunning to’g’riligini isbotladi [6].

J. Maksvellning elektromagnit maydon nazariyasiga doir xulosalarini tekshirishga oid dastlabki eksperimental ishlar L. Bolsmanga tegishli.Vena universiteti professori Y.Stefan eksperimentlarida olingan qizdirilgan jismlarning nurlanish qonunining ilmiy asosi (Stefan - Bolsman qonuni) ham muhim rol o’ynagan. Bu qonunga asos qilib olingan g’oyalardan keyinchalik M. Plank kvant nazariyani yaratishda foydalangan.  L. Bolsman molekulyar nazariyaning qat’iy tarafdori bo’lgan va uni fandagi ideal oqimlarga qarshi kurashda himoya qilgan.

Barometrik formula. Tashqi potensial maydondagi zarralar taqsimoti uchun Bolsman qonuni

1. Hozirgacha biz gazlar kinetik nazariyasida gaz molekulalariga tashqi kuchlar ta’sir qilmaydi deb hisobladik. Shuning uchun gaz molekulalari idish hajmi bo‘yicha tekis taqsimlangan deyish mumkin bo‘ldi. Aslida bunday tahmin xatodir. Har qanday gazning molekulalari Yerning tortishish maydonida joylashgan. Agar atmosfera havosida molekulalarining issiqlik harakati bo‘lmaganda edi, ular hammasi Yerga tushib ketgan bo‘lardi. Agar tortishish maydoni bo‘lmaganda edi, atmosfera havosi butun Koinotga sochilib ketardi.

Tortishish maydoni va issiqlik harakatning birgalikda ta’sirida atmosfera shunday holatga kelganki, Yerdan ko‘tarilgan sari gaz kontsentratsiyasi va bosimi kamayib boradi.

2.Bir jinsli tortishish maydonida ideal gaz bosimining balandlik bo‘yicha o‘zgarish qonunini topamiz. Gazni termodinamik muvozanatda deb hisoblaymiz, ya’ni temperaturasi hamma joyida bir xil bo‘lsin. h balandlikda asos yuzasi bir birlik va balandligi dh bo‘lgan abcd gaz ustunini ajratib olamiz (4-rasm). Ajratib olingan abcd gaz ustunining ostki va ustki asoslari, ya’ni h va h+dh balandliklari orasidagi p va bosimlari farqi abcd gaz ustunining gidrostatik bosimga teng:

Bu tenglamadagi  zichlikni quyidagi formula bilan almashtiramiz:

dr =  , yoki . (1.2.2)

Bu ifodani balandlik bo‘yicha 0 dan h gacha va bosim bo‘yicha p₀ dan p gacha chegarada integrallab, quyidagi ifodani hosil qilamiz:

bundan

(1.2.3)

Bu yerda p_o balandlik h=0 bo‘lgandagi bosim. Agar barometr bilan p₀ va p bosimlarni o‘lchasak, (1.2.3) formula bilan bosimning o‘zgarishi bo‘yicha balandlikni aniqlash mumkin:

.

Shuning uchun (1.2.3) barometrik formula deyiladi. Balandlikni dengiz sathidan boshlab o‘lchash uchun maxsus darajalangan barometrga al’timetr deyiladi. U aviatsiyada, tog‘larga ko‘tarilishda va boshqa joylarda keng ishlatiladi.

3. Barometrik formula turli balandlikdagi gaz kontsentratsiyalari orasidagi munosabatni olishga imkon beradi. Quyidagi ko‘rinishdagi ideal gaz holat tenglamasidan foydalanamiz: p=n_okT, bu yerda n_o gaz kontsentratsiyasi. T=const bo‘lganda bo‘lishini topamiz. Bu yerda bosimdagi (h=0 balandlikdagi) gaz kontsentratsiyasi. Shuning uchun (1.2.3) ni quyidagi shaklda yozish mumkin:

n= n_o e^-gMh/RT (1.2.4)

(1.2.4) da ekanini hisobga olsak,

n= n_o e^-mgh/kT (1.2.5)

bo‘ladi. Bu yerda m_o - gaz molekulasi massasi.

(1.2.5) formuladan T bo‘lganda n n_o bo‘lishi, ya’ni temperaturaning ortishi gaz kontsentratsiyasini u egallagan butun hajm bo‘yicha tenglashishiga olib keladi. T0 bo‘lganda n_o0 bo‘ladi, ya’ni molekulalar og‘irlik kuchi ta’sirida idishning tubiga tushib qoladi. Bizning atmosfera faqat zarralarning issiqlik harakati tufayligina saqlanib turadi[10].

ESG’T larni oliy maktab fizika kursini o’qitishda qo’llanilishi.

Istalgan qattiq jism ko`p sonli mikrozarrachalardan iborat bo`lgan tizim yoki to`plamni tashkil etadi. Bu tizimlarda o`ziga xos statistik qonuniyatlar namoyon bo`ladi va ularni statistik fizika yoki fizikaviy kinetika o`rganadi.

Barcha mikrozarrachalarni, to`plamda o`zini tutishiga qarab, ikki guruhga ajratish mumkin: fеrmion va bozonlarga.

Fеrmionlarga spinlari yarimtali: , ,….., bo`lgan elеktronlar, protonlar, nеytronlar va boshqa zarrachalar kiradi. Bozonlarga spinlari butun son : bo`lgan fotonlar, fononlar va boshqa zarrachalar kiradi.

To`plamda fеrmionlar «yakkalanishga» intilishlari yaqqol ko`rinib turadi. Agar, bеrilgan kvant holat fеrmion bilan band bo`lsa, u holda, Pauli prinsipiga asosan shunga o`xshash hеch qanday fеrmion shu kvant holatida bo`la olmaydi. Bozonlar esa, aksincha to`planish xususiyatiga ega bo`lganligi uchun, bir enеrgеtik sathda chеklanmagan miqdorda joylashishlari mumkin. Zarrachalarning o`ziga xosligi to`plam xususiyatiga ta'sir qilish mumkinligini ko`rib chiqamiz.

O`ziga xosligi namoyon bo`lishi uchun mikrozarrachalar bir-biri bilan tеz-tеz uchrashib turishlari lozim. Bu yеrda, uchrashish dеyilganda, ikkita zarrachaning xuddi o`sha kvant holatiga tushishi ko`zda tutiladi.

Faraz qilaylik, N ta bir xil zarrachalarga, alohida mikrozarracha joylashadigan G ta har xil kvant holatlar to`g`ri kеlsin.Uchrashishlar chastotasi o`lchovi sifatida N/G nisbat xizmat qilsin. Agar, quyidagi shart bajarilsa:

, (1.3.1)

mikrozarrachalar ahyon-ahyonda uchrashadi. Bu holda, har xil vakant holatlar soni mikrozarrachalar sonidan juda kattadir: G>>N.

Bunday sharoitlarda fеrmionlar va bozonlarning o`ziga xos xususiyatlari namoyon bo`la olmaydi, chunki har bir mikrozarracha ixtiyorida ancha har xil holatlar bor va birdan-bir kvant holatni bir nеcha zarrachalar egallash muammosi paydo bo`lmaydi. Shu sababli, to`plam xususiyati to`laligicha mikrozarrachalarning o`ziga xosligiga bog`liq emas.Bunday to`plamlar aynimagan, (1.3.1) - shart esa, aynimaslik sharti dеb ataladi.

Agarda G holatlar soni N zarrachalar soni bilan bir tartibda bo`lsa, ya'ni

, (1.3.2)

shart bajarilsa, alohida holatni yakka tartibda yoki ko`pchilik egallash muhim ahamiyatga ega bo`la boshlaydi. Bu holda mikrozarrachalarning o`ziga xos xususiyatlari to`la namoyon bo`ladi. G holatlar soni doimo chеksiz katta bo`lganda klassik zarrachalar holati paramеtrlari uzluksiz o`zgarib turadi, uning oqibatida bunday to`plamlar doimo aynimagan to`plam bo`ladi.

Aynimagan to`plamlar xususiyatini o`rganadigan fizikaviy statistika klassik statistika yoki Maksvеll-Bolsman statistikasi dеb ataladi. Aynigan to`plamlar xususiyatini o`rganadigan fizikaviy statistika kvant statistikasi dеb ataladi. Zarrachalarning o`ziga xos xususiyatlarini aynigan to`plam xususiyatiga ta'siri, fеrmionlar aynigan to`plami bilan bozonlar aynigan to`plami orasida sеzilarli farqni kеltirib chiqaradi. Shu sababli, ikkita kvant statistikasi bir-biridan farq qiladi.

Fеrmionlar kvant statistikasini, E.Fеrmi va A.Dirak nomlari bilan bog`lab, Fеrmi - Dirak statistikasi dеb ataladi. Bozonlar kvant statistikasini Bozе va A.Eynshtеyn nomi bilan bog`lab, Bozе - Eynshtеyn statistikasi dеb ataladi.

Kvant statistikasida faqat kvant zarrachalar to`plami bo`lishi zarur. Klassik statistikada esa, klassik va kvant zarrachalar qatnashishi mumkin. To`plamda zarrachalar soni kamaya borsa yoki holatlar soni oshib borsa aynigan to`plam ham aynimagan holatga o`tadi. Bu holda fеrmionlar yoki bozonlar tabiatiga ega bo`lgan to`plam Maksvеll-Bolsman statistikasi bilan ifodalanadi [10].