С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

сферик симметрия буйича булганда (4.88)
д t / ( / 3) = A j
In
dr_
2
(4.90)
билан ифодаланади. Бу ерда, о = о 0+ А о  номувозанат со- 
лиштирма утказувчанлик. Кичик даражали инжекцияда 
Ап, А р « п 0+р0 да Д а « а 0 булади. Бу хрлда (4.90)
А и м = л . с а ± Ш й й  *
2яаи •> 
rk)+b 
p0 
г
куринишга келади. Маълумки сиртий рекомбинация но­
мувозанат заряд ташувчиларнинг сиртига йуналган диф­
фузия окимини вужудга келтиради ва нуцтавий контакт- 
дан инжекцияланган заряд ташувчиларнинг сферик сим­
метрия буйича так,симотининг бузилишига олиб келади.
Заряд ташувчиларнинг намуна ичига йуналган дрейф 
оцими сиртга йуналган диффузион ок,имидан катта, яъни 
сиртий рекомбинация тезлиги кичик, намунада электр 
майдон кучланганлиги катта булганда уларнинг фазовий 
сферик симметрия буйича так,симоти сакданади. Бу шарт 
намуна сирти учун
V pE » s  ёки ^ r ~ >>S 
(4-92)
куринишда булади. (4.91) даги Др(г, Онинг назарий ифо­
даси заряд ташувчиларнинг биринчи ток импульси даво- 
мийлиги tH ичидаги ва иккинчи импульс кечикиш вак,ти t, 
ичидаги та^симотларини аникдаш орк,али ^исобланади. 
Биринчи ток импульси давомийлиги ичида инжекция-
204

---

ланган заряд ташувчиларнинг вак,т буйича узгаришини 
(4.92) шарт бажарилганда дрейф, рекомбинация жараён- 
лари аникдайди. Шунинг учун сферик симметрия буйича 
такримланган номувозанат заряд ташувчиларнинг tv вакт 
ичида узгариши
аД£ _ _
p
^L
St 
р 
дх 
г р
(4.93)
узлуксизлик тенгламадан аникданади. (4.93) тенгламанинг 
бошлангич
А
р(г,
0/,„0=0
чегаравий
&Р(г, t)/rmr=A p(r0) 
шартларни каноатлантирувчи ечими
Ap(r,tu) = Ар(г0)ехр
, 
3 
3 
1
па(гх - г{)
3 / ' ; Л
тр
(4.94)
(4.95)
(4.96)
булади. Ток импульсидан инжекцияланган заряд, ташув­
чиларнинг намунага кириб бориш масофаси г, билан 
импульс давомийлиги t орасидаги богланиш
(4.97)
тенгламадан топилади. Бу тенгламани интеграллаб,
■
, / з 
3 . 
2я(г, - г0 )
(4.98)
еки
4-г5
2 л
(4.99)
205

---

булишлигини курамиз. Шундай кдлиб, г, — номувозанат 
ошик,ча заряд ташувчилар гупланиш сохасининг чегара- 
сини англатади. Демак, (4.96) ифода г ни
г0 < г <
(4.100)
со^асидаги заряд ташувчиларнинг такримотини аникдар 
экан.
Биринчи ток импульсининг тугашидан иккинчи ток 
импульси бошлангунча булган вакт орал и гида, яъни ке­
чикиш ва^ти t_s ичида номувозанат заряд ташувчиларнинг 
вакт буйича узгаришини, уларнинг диффузия, рекомби­
нация жараёнлари аникдайди. Шунинг учун t3 ичида асо­
сий булмаган заряд ташувчилар такримот функцияси
узлуксизлик тенгламаси орк,али топилади. Намуна сирт 
рекомбинацияси тезлиги кичик, зонд контакт со\асида 
5-> оо булади, деб фараз килсак, (4.101) даги Ар факдг бир 
координата г билан вак,т функцияси булади. Заряд та­
шувчиларнинг сферик симметрия буйича такримоти сак,- 
ланади. Шунинг учун
(4.101)
Ар (г, t)—Ap0(r, t)e 'f
(4.102)
куринишда кддирамиз. (4.101) тенгламанинг
A p(r, t)/ 
- 0
г го
чегаравий шартни ва (4.96) билан аникданган
(4.103)
Ap(r, t)/l=0=Ap(ra, 1и)
(4.104)
бошлангич шартни каноатлангрувчи ечими топилади, сунг 
(4.91) интеграл х,исобланади. Назарий х,исоблашлар та\- 
лили шуни курсатадики,

---