катчанлик орасидаги богланишни курайлик.
Геометрик
магнитокаршилик оркали аникданадиган харакатчанликни
(2.63) дан топамиз
Ар(Д)
. Р ( 0 )
К
(2.65)
Магнит майдон уланмаганда ва уланганда пластина шак-
лидаги намуналарнинг юза бирлигидаги каршиликлари
5(0) ва
Ж В ) булсин. Кучсиз магнит майдони
/iB < 1 да
(2.63) га
кура уларнинг нисбати
(
2
.
66
)
булади, бу ерда
-
(2.67)
(2.67) ифодадан сочилиш механизмига боглик коэффи
циент £ ни тажрибада аникдаш мумкинлиги куринади.
Релаксациянинг вакт доимийси импульс буйича узгармас
булган
так,ри6ида
£ —
1, акустик фононларда сочилиш булса
£=1,13, ионлашган киришма атомларида сочилса £=1,26
га тенг булади. (2.26) ва (2.31) формулалар чексиз катта
улчамли
Ь > а
юпка намуналар учун, яъни Х олл электр
майдони кузатилмайдиган \ол учун уринли.
Намуна
улчамлари чекланганда Х о л л электр майдони кисман
шунтланади (металл электродлари) ва геометрик магни-
токаршиликни камайтиради. Шундай килиб, геометрик
магнитокаршилик эффекти намунанинг улчамларига бог-
л и к Х олл электр юритувчи кучи киска туфи бурчакли
пластинкаларда аникланганда, тенгламага Х олл Э Ю К ини
контактлар оркали шунтланиш
даражасини ифодаловчи
тузатиш функцияси / киритилади ва у оркали улчамлари
чекланган намунанинг нисбий геометрик магнитокар-
шилиги
113
A
R(B)
„
R(
0) .
Д
R(B)_
/
( 2 . 6 8 )
аникданади. Энг содда холда / намуна узунлигини кенг-
лигига нисбати билан аникланади. Нисбат
а/Ь<0,35
булганда, аникданиш хатолиги 10% дан катта булмаганда
/=1-0,543-7 билан ифодаланади.
а/Ъ нисбатнинг истал-
ган к,ийматида / — релаксация вак^тининг урталаштирилган
к^йматига боглик,. *
Шундай кдгсиб,
[лг — харакатчанликни
сферикизоэнергетик сиртли киришмавий яримутказгичларда
аникдаш мумкин. Геометрик магнитокаршилик шакли
Корбино диски куринишида булган намуналарда хам ку
затилади (2.12,б-расм). Бунда марказий контакт айланма
халкдсимон контакт билан ажратилган. Корбино диски
шаклидаги намунада электр майдонининг азимутал таш
кил этувчиси
Е4= 0 булади, бу йуналишда
j = j * 0 Холл
токи окдди. Магнит майдонидаги ток зичликлари ифода
си (2.26) дан
Ш 1
=
т
р
(
0)
(2.69)
ифодани олиш мумкин. Корбино
доираси учун бу фор-
мулага
R (B )= A R (B ) + R(0y,
р (В )= А р (В )+ р (0 )
ни куйиб, Х олл хдракатчанлигининг
Д
R(B)
&р(В )
1
R(
0)
р (0 )
ИпИ
-
д
,
Ар(В)
р (0 )
(2.70)
ифода билан аникданишини курамиз. Физикавий магни-
Ар(В)
Д
R(B)
токдршилик жуда кичик булган холда
~R(0)~^°Р~
бино доираси (диски)да магнитокаршилик буйича \apa-
катчанлик куйидагича аникданади;
114
i
[ т д >
“
Н) ЩО)
’
Геометрик магниток<Ц>шилик усули эпитаксиал кдтламлар-
да юкрри Ом ли кдтламлар заряд ташувчиларининг хара-
катчанликларини улчашда энг кулайдир
(пп‘ , рр* — струк-
тураларда), Бу усулда хам
контактлар каршилиги кичик
булиши керак, чунки у /?(()) ни ошириб, харакатчанлик-
ни камайтиради ва натижада мунтазам хатолик вужудга
келади. Назарий текширишларнинг курсатишича, электр
майдони йуналишида концентрация
градиента магнит
Каршиликнинг узгаришига олиб келмайди. Магнит май-
донидаги ва майдон булмагандаги каршиликлар уртача
солиштирма каршиликка пропорционал булади. Эпитак
сиал технология билан катламлар солишда бу жуда му
хи мдир. Магнит майдонининг электр майдони йунали
шига нисбатзн йуналишига каттик талаб куйилмайди. М а
салан, магнит майдони 26°га огганда харакатчанликни
улчашдаги хатолик 10% дан ошмайди. Намунани магнит
майдонида гекширганда узгармас ва узгарувчан ток
куприкларидан фойдаланилади. Улчовлар магнит майдо
нининг хар хил кийматларида олиб борилади,
A R (B )/ R (
0)
нисбат
В 2 ва пропорционал булади.
Тажриба натижала-
ридан заряд ташувчиларнинг харакатчанлиги (2.30) би
лан хисобланади. К.аршиликни улчаш куприкларининг
чикиш сигналларидан илдиз чикариш учун, электрон чиз-
масини куллаш билан харакатчанликка пропорционал сиг
нал олинади. У геометрик каршилик усули билан хара
катчанликни тугридан - гугри аникловчи асбоб яратиш
имконини тувдиради.
2,8
Do'stlaringiz bilan baham: