|
n
F
F
F
F
F
F
JG
JJG
JJG
JJG
JJG
JJG
ga teng.
Kuchlar ta’sirining bir-biriga xalal bermaslik tamoyiliga asosan bu kuchlar
ta’siridan moddiy nuqta
JG
tezlanish oladi:
⋅
=
m w
R
JG
JG
Oxirgi ifodani quyidagicha yozib olamiz:
− ⋅ +
=
0
JG JG
-
R
74
Inersiya kuchining ta’rifiga ko‘ra
− ⋅ +
P Z 5
JG JG
(b)
bo‘ladi. U holda
+
=
LQHU
#
JG
JG
(d)
yoki
+
+
+
+
+
+
=
LQHU
Q
)
)
)
)
)
)
JG
JG
JG
JG
JG
JG
(1.89)
Oxirgi formulaga tayanib, D‘lamber tamoyilining mohiyatini ta’riflaymiz:
moddiy nuqta harakatining istalgan paytida unga qo‘yilgan faol kuchlar, reaksiya
kuchlari va inersiya kuchi o‘zaro muvozanatda bo‘ladi.
Shunday qilib, bu tamoyil dinamika masalalarini rasmiy ravishda statika
masalalariga keltirishga imkon beradi. Odatda, bu usul
kinetostatika
usuli deyiladi.
Endi egri chiziqli trayektoriya bilan harakatlanayotgan M moddiy nuqtaga
ta’sir ko‘rsatuvchi inyersiya kuchlarini aniqlaymiz (1.66-shakl).
Avvalo, moddiy nuqtaga qo‘yilgan
JG
kuchni urinma (
=
9
9
JG
JG
) va normal
(
=
9
9
JG
JG
) tashkil etuvchilarga ajratamiz. Xuddi shunday
JG
tezlanish ham
urinma (
W
JG
) va normal (
3
JG
) tezlanishlarga ajratiladi.
Demak,
=
+
9
3
JG
JG
JG
=
+
9
3
JG
JG
JG
(d)
Inersiya kuchi harakat yo‘nalishiga
teskari bo‘ladi:
= −
LQHU
LQHU
W
W
)
PZ
JG
JG
(e)
= −
)
PZ
JG
JG
(k)
yoki
=
+
LQHU
LQHU
LQHU
W
Q
)
)
)
JG
JG
JG
(1.90)
Inersiya kuchining moduli quyidagiga teng:
( ) ( )
=
+
=
+
LQHU
LQHU
LQHU
W
Q
W
Q
*
)
)
)
Z
Z
J
(1.91)
Bu yerda
=
*
P
J
— moddiy nuqtaning massasi.
1.60-sh a k l
-
w
n
-
F
n
- - -
ì
w
t
F
t
v
-
w
75
1.31-§. O‘zgarmas kuchning to‘g‘ri chiziqli yo‘ldagi ishi
Ixtiyoriy kuch ta’siridan jism joyidan qo‘zg‘alsa yoki ko‘chsa, bu kuch
qandaydir ish bajardi, degan iboraga kundalik hayotimizda ko‘p duch kelamiz.
Kuch moduli va shu kuch ta’sirida moddiy nuqtaning bosib o‘tgan yo‘li
qanchalik katta bo‘lsa, bajarilgan ish ham shunchalik katta bo‘lishi tabiiy.
Aytaylik, miqdori va yo‘nalishi o‘zgarmas kuch M moddiy nuqtaga
α
burchak ostida ta’sir etganda, u to‘g‘ri chiziq bo‘ylab M
1
holatga ko‘chib,
MM
′
= S yo‘lni bosib o‘tsin (1.61-shakl).
1.61-sh a k l
JG
kuchni quyidagi ikkita tashkil etuvchiga ajratamiz:
F
′
=
Fcos
α
(a)
F
′′
=
Fsin
2
(b)
Moddiy nuqtaning harakat yo‘nalishiga perpendikular
yo‘nalgan kuch hech vaqt ish bajarmaydi.
Faqat birinchi tashkil etuvchi
F
′
ish bajaradi; bu ish quyidagi formuladan
aniqlanadi:
W
e
=
F
′
·
s
yoki
(1.92)
W
e
=
F cos
α
Bu yerda
α
— kuch va ko‘chish yo‘nalishlari orasidagi burchak.
Ta’rif:
miqdori va yo‘nalishi o‘zgarmas kuch qo‘yilgan moddiy nuqta to‘g‘ri
chiziqli harakat qilganda bajarilgan W
e
ish F kuchning moduli, S yo‘l (yoki
ko‘chish)-ning uzunligi va kuch bilan moddiy nuqtaning harakat yo‘nalishi
orasidagi burchak kosinusi ko‘paytmasiga tengdir.
Xalqaro birliklar sistemasi (SI)da ish Joul (J) bilan o‘lchanadi.
Bir Joul deb, bir Nyuton kuchning bir metr masofada bajargan ishiga
aytiladi:
1J = 1N·1m
1.32-§. Quvvat. Foydali ish koeffitsienti
Amalda biror kuchning ta’sir etish samaradorligini baholashda faqat u bajargan
ishni emas, balki shu ishni bajarishga sarflangan vaqtni ham bilish muhim
ahamiyatga ega; shu maqsadda dinamikada quvvat tushunchasi kiritilgan.
Ta’rif:
birlik vaqt davomida bajarilgan ish quvvat deyiladi.
76
Quvvatning o‘rtacha qiymati quyidagicha aniqlanadi:
α
∆
∆
=
=
∆
∆
(1.93)
Quvvatning haqiqiy qiymatini aniqlash uchun limitga o‘tamiz:
∆ →
∆
=
∆
(a)
Agar kuchning bajargan ishi
W
=
W(t
) funksiya ko‘rinishida ifodalansa, u
holda quvvat bajarilgan ishdan vaqt bo‘yicha olingan birinchi tartibli hosilaga
teng bo‘ladi:
=
(b)
Aytaylik, kuchning bajargan ishi
α
=
⋅ ∆
(d)
ko‘rinishda berilgan bo‘lsin. U holda
α
α
∆ →
∆ →
∆
∆
=
=
∆
∆
(e)
Kuch qo‘yilgan moddiy nuqtaning ko‘chishidan vaqt bo‘yicha olingan hosila
uning tezligiga teng:
υ
∆ →
∆ =
=
∆
Natijada, quvvat quyidagiga teng bo‘ladi:
υ
α
=
⋅ ⋅
.48
1
)
(1.94)
Xalqaro birliklar sistemasi (SI)da quvvatning o‘lchov birligi sifatida vatt
(Vt) qabul qilingan:
=
yoki
=
⋅
Ko‘pincha texnik amaliyotda quvvatning o‘lchov birligi sifatida ot kuchi
(qisqacha o.k.)dan foydalaniladi:
1 o.k. = 75 kg m/sek
77
Har qanday mashinaning ish jarayonida sarflagan quvvatining bir qismi
foydali ishni bajarishga, ma’lum qismi esa zararli qarshiliklarni yengishga sarf
bo‘ladi.
Masalan, tokarlik dastgohi iste’mol qiladigan quvvat metallarga ishlov berish
(bu foydali ish) bilan bir qatorda harakatlantiruvchi qismlardagi ishqalanishni,
havoning qarshiligini yengishga sarflanadi.
Ta’rif:
mashinaning ma’lum vaqt oralig‘idagi foydali quvvatini iste’mol qilingan
quvvatga nisbati yoki foydali ishning shu vaqt oralig‘idagi sarflangan to‘liq
ishga nisbati foydali ish koeffitsienti deyiladi.
Foydali ish koeffitsienti (qisqacha f.i.k.) o‘lchamsiz miqdor bo‘lib,
quyidagicha aniqlanadi:
η =
1
1
1
(1.95)
Formuladan ko‘rinib turibdiki, mashinaning f.i.k. qanchalik katta bo‘lsa,
iste’mol qilinadigan quvvatning shunchalik ko‘p qismi foydali ishga sarflanib,
isrofgarchilik kamayadi.
Zararli qarshiliklarni amalda butunlay yo‘qotishning iloji yo‘q, shu bois f.i.k.
doimo birdan kichik bo‘ladi.
1.33-§. Aylanma harakatda ish va quvvat
Qo‘zg‘almas o‘qqa o‘rnatilgan mutlaq qattiq jismning ixtiyoriy C
1
nuqtasiga
JG
kuch qo‘yilgan bo‘lsin (1.62-shakl).
Bu kuch ta’sirida
=
⋅
moment hosil bo‘lib, jism chizma tekis-
ligiga perpendikular bo‘lgan o‘q atrofida aylanma harakat qiladi. Odatda,
T
e
ga
aylantiruvchi moment deyiladi. Jism
d
ϕ
burchakka burilganda C
1
nuqta aylana
1.62-sh a k l
yoyi bo‘yicha
s
=
C
1
C
2
=
Rd
ϕ
masofa bosib, C
2
vaziyatni
egallaydi. Bu holda
JG
kuchning bajargan elementlar
ishi quyidagicha aniqlanadi:
ϕ
ϕ
=
⋅ =
⋅
=
⋅
Jism chekli
ϕ
burchakka burilganda F kuchning
bajargan ishi quyidagi integral yordamida aniqlanadi:
D
W
e
=
ϕ
∫
F· —d
ϕ
2
(
78
Agar
Do'stlaringiz bilan baham: | 
