Nazariy fizika kursi

E {0)
+ A £ (1) + 
X2E (1)
+... 
(8.9)
Ushbu paragrafda aynish mavjud bo 4 mag an holatni tekshirib 
chiqiladi, ya’ni (8.2) tenglama bilan ifodalangan va ga’ layonlanmagan 
holatga tegishli bo'lgan 
E "
energiyaning xususiy qiymati bitta Vх,! 
xususiy funksiyaga mos kelishi ко‘ rib chiqiladi. (8.8) va (8.9) lami (8.7) 
tenglamaga qo'vilsa, quyidagi tenglamalar sistemasi hosil bo’ ladi:
(
e
,0) - E ° m+ A E W + A 2E (2)
+ . . . ) ( c f +
A c * '
+
A 2c l2)
+ ...) =
(в-»*»
Ushbu tenglikdan foydalanib, hamda bir xil darajalari bo‘ lgan hadlami 
y ig ‘ ib chiqib, quyidagi tenglamalami olish mumkin:
1.(8.10) 
tenglamaning 
ikkala 
tomonidagi 
A0 
oldidagi 
koeffitsiyentlar tenglashtirilsa, biz nolinchi yaqinlashish uchun quyidagi 
tenglikni hosil qilish mumkin:
{E ™ - E ™ )cV> =
0, 
m
= 1,2,3,... Д ,... 
( 8.11)
Ushbu ifoda 
H g
- g'alayonlanmagan sistemaning tenglamasi bo'ladi.
Bizni 
W
g ‘ alayon ta’ siri natijasida 
energetik sath bilan bir qatorda
Y t
to‘ lqin funksiyasining o ‘zgarishi ham qiziqtiradi. Demak, (8.11)
236

---

dagi yechimlar ichidan biz 
к
-tartib raqamiga mos keluvchi yechimlar 
ajratib olinadi:
E ^ =
e
? \
= 
8mk
(8.12)
bu yerda faqat bitta koeffitsiyent, ya’ni c f ’ = 1 b o‘ladi, qolgan hamma 
koeffitsiyentlar - 
lar esa nolga teng bo‘ ladi: c[“- 
= 0 .
Olingan (8.12) 
yechim nolinchi yaqinlashishdagi yechim bo‘ ladi va shu yechimdan 
foydalangan holda keyingi, ya’ ni birinchi yaqinlashishdagi yechimni 
olish mumkin.
2.(8.10) tenglamalaming ikkala tomonidagi 
A1
qatnashgan 
hadlaming oldidagi koeffitsiyentlari tenglashtirilsa, quyidagi tenglamani 
hosil qilish mumkin:
n
Olingan tenglamani &-sathni tekshirishga qo‘ llaniladi. (8.12) lardan 
foydalanib hamda X lv»,,c»0) 
tenglikdandan