Umumiy fizika kursi (ii-tom)

л
ва унинг бир гуру^ шогирдлари киска электромагнит тулкин- 
ларга хос булган частоталарга кадар муфассал ургандилар. 
1 0 10
гц
ва ундан юкори частоталарда ja частотага боглиц бул- 
май цолади ва бирга тенглашади.
Ферромагнетизмнинг табиати асосан атом физикаси ривож- 
лангандан кейингина аникланди. 1927 йилда Я. Г. Дорфман 
жуда тез ^аракатланадиган электронларнинг (Р зарраларнинг) 
ферромагнетикларда огиши устида тажрибалар утказди ва 
уз-узидан магнитланишни ^осил килувчи кучлар атомлар ичи­
даги электронларнинг даракати натижасида ^осил буладиган 
магнит узаро таъсир кучлари була олмаслигини исботлади. 
1928 йилда Френкель биринчи булиб уз-узидан магнитланиш- 
га квант механикасида урганиладиган „алмашинув кучлари" 
сабаб булиши мумкинлигини таъкидлаб утди. Маълум шароит- 
ларда бу кучлар электронларнинг хусусий магнит момент­
ларини бир-бирига параллел жойлаштиришга интилади ва бунинг 
натижасида уз-узидан магнитланиш со^алари ^осил булади. 
Бу идеяни Гейзенберг муфассал равишда ишлаб чикди.
Шундай килиб, ферромагнит додисаларни 
факат квант 
механика асосида электронларнинг хусусий магнит моментлари­
ни ^ с о б г а олган ^олда изо^лаш мумкинлиги равшан булди.
Маълум булишича, модданинг ферромагнит хоссалари унинг 
кристалл тузилиши билан чамбарчас богланган экан. Реал ма- 
териалларнинг магнитланиш эгри чизиклари (гистерезис сирт- 
моклари) бу материалларнинг майда кристалл тузилишига бог- 
лик булади ва ташки таъсир (чунончи, термик ишлов бериш, 
чузиш ва ^оказо) натижасида узгаради. Гистерезис додисаси 
мураккаб табиатли булиб, кисман уз-узидан магнитланиш ало- 
^ида со^алари орасидаги чегараларнинг силжиши билан боглан­
ган булади.
Хозирги замон техникасида 
ферриш лар
деб аталувчи маг­
нит моддалар катта роль уйнайди. Булар куйидаги типдаги 
химиявий бирикмалардир: M eO -Fe
2
0 3, бунда Me — ушбу Мп, 
Со, Ni, Си, Mg, Zn, Cd металларнинг биттаси ёки иккитаси, 
масалан, C u 0 - F e
2
0
3
ёки N i0 Z n 0 - F e
2
0
3
ва >;оказо. Ферритлар— 
юмшок ферромагнетиклар. Шу билан бирга улар электр хусу- 
сиятлари жи^атидан 
1 0
“—
1 0 8
ом-см
тартибдаги юкори ом кар- 
шиликка эга булган ярим утказгичлардир. Ферритларнинг ке­
йинги хусусияти улардан электротехникада фойдаланишда му- 
^имдир, чунки уларда зарарли уюрма токлар (Фуко токлари— 
231 -§ га каранг) ^осил булмайди. Ферритлардан трансформа- 
торларнинг узаклари, индукцион галтакларнинг стерженлари в'а 
^оказолар тайёрланади.
Антиферромагнетиклар магнетикларнинг алодида хилидир. 
Берилган ферромагнетик учун хос булган муайян 0 темпера»'

---

турадан юкорирок 
Т
температурада булган антиферромагне- 
тиклар одатдаги парамагнетиклар буладилар, уларнинг * маг­
нитланиш коэффициентлари 
Т
температура камайиши билан 
орта боради; бу температурадан пастрокда х коэффициент тем­
пература камайиши билан камая боради в а Г
- > 0
да -/. дам нол­
га интилади (226- раем). 
0
тем­
пература паст 
температуралар 
содасида (20 — 30°К ва пастроь,- 
да) жойлашган. CoCI2, 
CrCi3,
Сг
2
0
3
ва бошка тузлар антифер- 
ромагнетикларга мисол булади.
Антиферромагнетикларнинг 
хоссаларини 
назарий 
равишда 
факат квант механика конунла- 
рига асосланибгина тушунтириш 
мумкин.
205-§. 
Доимий магнитлар.
Ферромагнит моддаларда колдик 
магнитланиш досил килиш мум- 
кинлиги 
доимий