А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

1.8.2. Кристални айлантириш усули
Бунда ук^а м а\камланган монокристалл шу ук атроф ий! аи­
ла! т б турали (бурчак буйича сканерлаш ). М онокристалга моио- 
храматик рентген нури туширилади. Кристал Брэгг-Вулф (марти­
ни .каноатлантирувчи бурчакка бурилганда фотоплёнкала л н ­
ф ракцион максимум \оси л булади. Бу усул мураккаб молекулалар 
тузилнш ини аник^аш да кенг кулланилади.
1.8.3. Кукун (порошок) усули
Бу усулда м онокристалл намуна м айдаланиб кукуй \о л и га 
келти pi глади ва ю п^а ш иш а идиш ли кап и л ляр найга солпиали. 
Ка мера га м а \к а м л а т а и идиш га м онохром атик рентген нурла- 
ри т м п р и л а д и . Туш аётган нурлар Брэгг-В улф ш артинн баж а- 
руичи на л и п л а ётган кристал булакчаларидан цайтадилар. У ш ­
бу усули in и- кулайлик том он и щ ундаки, й ири к м он окри стал- 
л а р п н п ш лагн ш н ин г \о ж ати йук.

---

Агар 
кристалл 
панж арасининг 
трансляцион 
векторлари
а , а2, аз маълум булса, у \о д д а к тулк;ин векторли рентген нури
тушганда д иф ракц ия \о си л булиш ш артларини куриб чикрмиз.
Ф араз цилайлик, к ' йуналишда кайтган рентген нурларида д и ­
ф ракци я 
кузатилди, 
у 
\о л д а 
Брэгг-Вулф 
шартига 
асосан
А к = к ' - к  вектор куйидаги ш артларни к,аноатлантириши зарур.
а{Ак = 2тт1, а2Ак = 2ттг , а}Ак = 2лпъ 
(114)
Бу ифодада щ , л2, «з лар бутун сонлар. Ушбу ифода Л ауэнинг 
д иф ракц ия тенгламалари деб аталади.
1.9 Тескари панжара
Ю цорида келтирилган Ак векторини яъни тушаётган ва д и ­
ф ракци я шарти бажарилган йуналиш да кайтаётган рентген нур- 
лари н ин г тулкин векторлари фарк;ини биз векторлар йигиндиси 
куриниш ида тасвирлаб олиш им из мумкин:
А к  = П\ЬУ
+ п2Ь2 + пгЬг 
(115)
(1.14) 
ифодадан: 
а,Ак = 
+ а,«2й2 + д,«-Д = nха1Ьу = 2т х,
яъни 
albl = 2 л  
эканлиги 
келиб чик;ади. 
Худди 
ш унингдек
а2Ь2 - 2 л , а 3Ь3 = 2 л  Д емак Ьх вектор а2 ва а} га тик, Ь2 эса а,
ва а3 га, Ь2 вектор я, ва а2 га тик (чунки скаляр купайтмалари
нолга тенг). Ш унинг учун Ь ,, В2 , Ь3 векторларни куйидагича тан - 
лаб оламиз:
bi = 2 л [а 2аъ] / V tt, b2 = I n / a ^ a J / V0, Ьъ = 2л[а 1а1] / V() 
(1.16)
Ушбу bt ,b 2,b
з 
векторлари кристаллнинг тескари панжараси
векторлари деб аталади. (1.16) ифодалар ма>фажидаги V(l = a,[a2a3J -
тугри панжара элементар катагининг \аж м ин и билдиради. Тескари 
панжара абстракт тушунча булиб, кристалдаги айрим \одисаларни 
ифодалашни осонлаштиради. 
Масалан, 
кристалла дифракция,
26

---

тулк,инларнинг тарк;алиши, квази зарраларнинг (фонон, солитон, 
плазмой ва \.к .) энергетик спектрларини та\ли л кдлиш да фойдала- 
нилади. Тескари панжарадан фойдаланиб, Л ауэнинг дифракция 
тенгламасини бош кэ куринишда ёзиш имиз мумкин:
Ьп = п~Ьх + п 2Ь2 + п 3Ь3 Деб оламиз, у хрлда (1.15) га асосан,
A k = ic '-k = Ь„, 
(117)
|* j = |£| эканлигидан ва (1.17) дан к2 = к'2 = (Ьп + к ) 2 келиб 
чикади
к'2 =Ь2 + к 2 + 2(jb„k), к 2 = к '2 , булгани учун
b 2 + 2(b„k) = 0 
(1.18)
^осил кд лам и з.
Ушбу ифода кристаллдаги рентген нурлари диф ракциясини 
тескари панжара вектори орцали тавсифидир. Тескари панжара 
векторларининг куйидаги хоссалари мавжуд.
а) 
Тескари 
ва 
т у ф и
панжара 
векторларининг 
скаляр 
купайтмаси бутун сонга тенг.
bm = mfy + т2Ь2 + т3Ь3 булсин. 
а„ = и,й, + п2а2 + п3а3 . Бу щгща 
(Ьта„) = /и,я, + тгп2 + т3п3 , яъни бутун сон булади.
б) Ьт вектор узунлиги текисликлар орасидаги масофанинг
тескарисига каррали \Ьт |= m l/d , m - бутун сон, d - текисликлар 
орасидаги масофа.
в) Ьт вектори узининг таш кил этувчилари индекслари билан 
бир хил М иллер индексли текисликларга тик йуналган.