А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

х /к Т ). 
(8.10)
Бундаги А — доимий, % * электроннинг металлдан чик,иш 
иши. Агар электронларнинг каттик, жисм сиртидан к,айтиш 
коиффициенти R х,исобга олинса A =A0(\ -R ) деб ёзилиши ке­
рак, бунда А0 =emk2 j l n 2й3 =120,'4 104 а/
м
2
к
2  
. ХаКИЦИЙ шаро- 
итда %(Т) эканини ва бошк,а омилларни ^исобга олинса,
купчилик тоза металлар учун А = (15-^350)* 104 А/м2к2 (8.10) 
ифодани яримутказгичларга \ам цулласа булади. Термоэлек­
трон эмиссия х,одисаси куп электрон асбобларда кулланилади.
Термоэлектрон эмиссия билан сиртий ионлашиш \одисаси 
жипс богланган. Бу хрдиса к,издирилган (чугланган) металл 
сиртига бугнинг атомлари ёки молекулалари урилганда содир 
булади. Атомлар ёки молекулалар к,издирилган металл сиртига 
ё уни ураб олган 
6yF 
атмосферасидан ёки махсус манбадан 
буглантириладиган молекуляр даста куринишида келиб туша­
ди. Уларнинг урилишидан хрсил булган ионлар махсус кол­
лектор (йигновчи мосаамя) томонга йуналтирилади ва унинг 
занжирида ток пайдо килади, бу ток кучи ионлар микдорини 
ба\олаш имконини беради.
Сиртий ионлашишни сиртнинг 1см2 дан 1с да кетаётган »/ 
ионлар 
к,айтаётган 
па атомлар 
сонлари 
нисбати 
билан 
аникланади:
п,/па =а, 
(8.11)
а ни ионлашиш даражаси деб аталади. Баъзан бошк,а муноса- 
батдан фойдаланилади:
п,/п0 = Р , 
(8.12)
бунда п0- 1см2 1с да сиртга тушаётган атомлар сони. |3 ни сир­
тий ионлашиш коэффициента дейилади.
/I, + 
п а
= л0 булганлиги учун
175

---

булади. а катталик температурага боглик. Бу богланишни 
Саха-Ленгмюр ифодаси беради: