O’zbekiston respublikasi oliy talim vazirligi samarqand veterinariya medisinasi instituti

de – elementar siljish,
E e – 
E ning de yo’nalishidagi proyeksiyasi. 
 
Elektrostatik  maydon  kuchlarining    ishi  siljish  trayektoryasidan  bog’liq  
emas. Bunday  xossasaga ega maydon popensial maydon  deyiladi. 
 
T. MAYDON POTENSIALI
 deb  potensial energiyaning  birlik zaryadga  nisbatiga  
aytiladi.  
                        

 = 
    A   .                                                                               
(3.4)
 
                                                     q  
Potensial    ko’chish  trayektoriyasidan  bog’liq    bo’lmasdan  balki  zaryadga, 
ko’chishining  boshlang’ich  va  oxirgi  nuqtalariga  va  maydonning  o’ziga  bog’-
liqdir. 
 
T.Son  jihatidan  kuchlarining  birlik  musbat  zaryadni  maydonning    bir 
nuqtasidan ikkinchi nuqtasiga  ko’chirishda bajarilgan ishga teng bo’lgan  kattalik 
maydon  ikki nuqta orasidagi  potensiallar ayirmasi deyiladi.
 
 
                 
    







2
1
2
1
2
1
12
de
E
q
Ede
q
q
A
U
e


                      (3.5) 
 
bu  yerda 

1 
va
 
 

2   
-  elektr  maydonning  1  va  2  nuqtalariga  mos  poten-
siallari.  Demak  (6)dan  ikki  nuqta  orasidagi    potensiallar  ayirmasi  maydonga    va 
tanlangan  nuqtalar    vaziyatiga    bog’liq  bo`lar  ekan.  Nuqtaviy  zaryad  maydoni 
potensiali   
 
                

 = 
    q        . 
 
                                                          
(3.6) 
                                                 4 
о

o r 
Turli  nuqtalar  potensiallarini  ko’rgazmali  ravishda  bir  xil  potensialli  sirtlar 
(ekvipotensial  sirtlar)  shaklida  tasvirlash  mumkin.  Potensial  va  kuchlanganlik 
orasida quyidagi bog’lanish mavjud. 
 
 
 
E= -  
   d 

   
                                                   (3.7) 
 
 
 
              dl 
« - » ishora potensialining E yo’nalishida tezda kamayib borishi  
 –E yo’nalishida esa kattalashib borishini ko’rsatadi 
E potensialning teskari ishorasi bilan olingan gradiyentiga tengdir:
 
E= - grad 

                                                  (3.8)
 
Potensial  o’lchov  birligi    Volt  -  bu  shunday    maydon  nuqtasining 
potensialliki,  u  yerda  1  Kl  li  zaryad  1  j  potensial    energiyaga  ega    bo’ladi  (  1 
V=1j/Kl).  Agar  potensial    bir  qancha    zaryadlar  tomonidan    hosil  qilinayotgan  
bo’lsa,  u holda maydon potensiali  hama zaryadlar  tomonidan  hosil qilinayotgan  
bo’lsa, potensiallari algebraik yig’indisiga teng bo’ladi.                                 
n 
  

 = 

  

i =  
   1            

 
     
q
i 
 
 
  4 
о

  
i=1
  r 
i 
                                                     (3.9) 
 
Moddalar  o’zlarining  elektr  o’tkazuvchanligiga  qarab  3ga  bo’linadi.  Elektr 
tokini  yaxshi  o’tkazuvchi-o’ikazgichlar,  umuman  o’tkazmaydigan    moddalar  - 
izolyatorlar (dielektriklar) va qisman o’tkazuvchilar (yarim o’tkazgichlar). 
 
Agarda  o’tkazgich  tashqi  elektrostatik  maydonga  joylashtirilsa  uning  
zaryadlariga  maydon  ta’sir  qiladi  va  ular  harakatga  keladi.  Zaryadlarning  

---

32 
 
ko’chishi  toki  zaryadlar  taqsimotida  muvozonat    yuzaga  kelguncha  davom  etadi. 
Bu holda o’tkazgich ichidagi eletrostatik maydon nolga teng bo’ladi. Agar shunday  
bo’lmaganda  edi,  tashqi  maydon  ta’sir  qilmasa  ham  zaryadlar  ko’chishi  va  tok 
oqishi  mumkin  bo’lar  edi.  Demak  kuchlanganlik  o’tkazgich  ichidagi  hamma 
nuqtalarda    E  =  0  (3.10).  O’tkazgich  ichida  maydonning  nolligi  uning  hamma 
nuqtalarida    potensial  bir  xil  bo’lishini  ko’rsatadi  (

=  const),  ya’ni  elektrostatik  
maydonda  o’tkazgich  sirti  ekvipotensial  hisoblanadi.  Bu  esa  maydon 
kuchlanganligi  vektorning  o’tkazgich  sirtiga  normal  bo’lishini  ko’rsatadi.  Agar 
shunday  bo’lmasa zaryadlar maydon ta’sirida harakatga kelar edi. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Elektrostatik maydonda o’tkazgich.a-induksiyalangan zaryadlar hosil  
bo`lishi, b-kuchlanganlik chiziqlarning uzulishi 
 
O’tkazgich  ikki  qismi  ikki    ishorali,  zaryadlanib  qoladi,  demak  neytral  
o’tkazgich  elektrostatik  maydonga kiritilsa,  kuchlanganlik  chiziqlari uziladi.  Ular 
musbatda  boshlanib  manfiy  zaryadda  tugaydi.  Indusirlangan  zaryadlar    tashqi 
sirtda    taqsimlanadi.  T.Sirt    zaryadlarining  tashqi  elektrostatik  maydonda  qayta 
taqsimlanish  hodisasi  elektrostatik  induksiya  hodisasi  deyiladi. 

zaryadlar  sirt 
zichligi  desak, u holda o’tkazgich sirt yaqinda maydon kuchlanganligi   
0



E
                                                 (3.11) 

 - o’tkazgichni o’rab turuvchi muhit dielektrik kirituvchanligi. O’tkazgich ichida 
maydon  nol  bo’lishiga  asoslangan  elektrostatik  himoya  mavjud.    Yakkalangan 
o’tkazgichga  berilgan  zaryad  potensialga  to’g’ri  proporsionaldir,  ya’ni    q  – 

  
Agar  proporsionallik  tenglikka  o’tsak,  u  holda  q  =  C

    Bunda  C-  yakkalangan 
o’tkazgich elektr sig’imi deyiladi.  
 
 
                                                

q
C

 
            (3.12)                  (1Kl/1V) = farada (f)
                                                   
T.1.  f  –  deb  unga  1  Kl  zaryad  berilganda    potensial  1  V  ga  o`zgaradigan  
o’tkazgich  sig’imiga aytiladi. Yer shari sig’imi C = 4 

0
 R =700 mkf 
Sig’imni oshirish uchun  kondensatorlar ishlatiladi.
 
d
S
С
0


                                                                         
(3.13) 
b) 
a) 

---

33 
 
 
Endi  izolyatorlar    (dielektriklar)ni  ko’rib  chiqamiz.  Dielektrik  ham  boshqa  
moddalar  kabi    atom  va    malekulalardan  tashkil  topgan.  Musbat  va  manfiy  
zaryadlar teng  bo’lgani uchun  malekula neytraldir. 
T.Agar  musbat  va  manfiy  zaryadlar  og’irlik    markazlari  tashqi  maydon  
bo’lmaganda ustma-ust tushsa bunday malekulalardan tashkil topgan  dielektrikka 
qutbsiz  dielektriklar  deyiladi.  Masalan:  N
2
,  H
2, 
O
2
,  CO
2
,  CH
4
.  Tashqi  maydon 
ta’sirida manfiy va musbat zaryadlar turli  tomonlarga   siljishi natijasida dielektrik 
dipol  momentiga  ega  bo’ladi  va  qutblanadi.  T.Agar  tashqi  maydon  bo’lmagan 
holda ham dipol  momentiga ega bo’lsa,  bunday dielektrikka  qutbli dielektriklar 
deyiladi. Masalan: H
2
O, NH
3
, CO
2
, CO
3.
 Tashqi maydon ta’sirida dipol momentlari 
bir yo’nalishda  joylashishga harakat qiladi. 
T.Tashqi  maydon    ta’sirida    dipollarning  maydon  yo’nalishi  bo’yicha  
joylashuvi    yoki  yo’nalgan  dipol    momentlarining  hosil    bo’lish  hodisasiga 
dielektrikning  qutblanishi deyiladi. 
Qutblanuvchanlik 
 
 
 
 
P = 

0 
E                             (3.14) 
kabi aniqlanadi.  

    -  dielektrik  qabul  kiluvchanlik  deyiladi  va  har  doim  musbat 

  >  0 
masalan: spirt uchun 25, suv uchun 80. 
Tashqi  maydon  ta’sirida  dielektrik  qutblanadi  va  bog’langan  zaryadlar    sirt 
zichligi  paydo  bo’ladi. 

  =  1+ 

   

-  o’lchamsiz    kattalik    bo’lib  tashqi 
maydonning  moddada qanchagacha kamayishini ko’rsatadi. 
O’tkazgichlar solishtirma qarshiligi 10
-7
 om.m, dielektriklarda 10
8
 om.m va  
undan ortiq. Ana shu ikki oraliqda mavjud bo’lgan moddalarga yarim o’tkazgichlar 
deyiladi.  Hozirgi  vaqtda  yarim  o’tkazgichlar  juda  ko’p  sohalarda    ishlatiladi. 
Ularning    juda  ko’p    afzalliklari  mavjud.  Jumladan,  harorat  oshsa  qarshiligi 
kamayadi,  ularda  elektr  tokini  elektronlardan  tashqari    tirqishlar  ham  tashiydi, 
ozgina aralashma uning o’tkazuvchanlagini juda oshirib yuboradi.  
 
T.Erkin  elektronlar  harakati  tufayli  yuzaga  keladigan  o’tkazuvchanlikka