Носиров Н. Б электромагнетизм Маъруза режаси

Иккита харакатнинг умумийси спирал ўқига параллел йўналишда содир бўлади.
Винт қадами

Зарядланган заррача магнит индукция чизиқларига  бурчак остида ҳаракатланади.
Заррача ҳаракатини иккита ҳаракат йиғиндиси кўринишида тасаввур этиш мумкин:

Холл эффекти

Магнит майдонида ўтказгичдан j зичликдаги ток оқиб ўтганда қуйидаги кучланганликка эга бўлган электр майдони ўрнатилади
Холл эффекти — бу токли ўтказгич ёки ярим ўтказгични магнит майдонига жойлаштирилганда қўшимча электр майдонини хосил бўлишидир.
-
Холл эффекти — Лоренц кучининг ток ташувчилар ҳаракатига таъсири натижасидир.
R — Холл доимийси

Холл эффекти

Кўндаланг потенциаллар фарқи (Холл) ифодасига эга бўламиз
Зарядларнинг стационар тақсимоти электр майдони кучи Лоренц кучига тенглашган ҳолда ўрнатилади.
a— пластинка кенглиги,
е — электрон заряди,
d – пластинка қалинлиги,
S= a d – пластинка юзаси
n – электронлар концентрацияси,
v – электронларнинг тартибли ҳаракатининг ўртача тезлиги.
Ихтиёрий S юзадан ўтаётган магнит индукцияси вектори оқими
Магнит оқими
dS юза нормали йўналишига векторнинг проекцияси
dS юзадан B магнит индукцияси вектори (магнит оқими) қуйидагига тенг бўлган скаляр физик катталикдир
 — n ва B векторлар
орасидаги бурчак
Сиртдаги токли контур хосил қилган магнит оқими доимо мусбатдир.
B вектор оқими фақат контурнинг ичидан ўтадиган чизиқлар сони билан аниқланганлиги учун сирт шаклига боғлиқ бўлмайди. Ёпиқ сиртга кирувчи ва ундан чиқувчи куч чизиқлари сони бирхилдир.
Магнит майдон учун Гаусс теоремаси: исталган ёпиқ сиртдан чиқувчи В вектор оқими доимо нолга тенгдир.