Microsoft Word “Аналог ва рақамли электроника” фани бўйича маърузалар матни docx

Параметрик занжирлар 
Агарда ЭЗ даги R, L, C элементлардан бирортасининг параметри 
қаршилиги, сиғими ёки индуктивлиги вақт бўйича ўзгарса бундай 
занжирлар параметрик занжирлар (ПЭЗ) деб аталади. 
ПЭЗ икки таъсир: кириш тебраниш сигнали U(t) ва бош қарувчи 
тебраниш K(t) таъсирида бўлади (4-расм).
Бунда бошқарувчи тебраниш ток ёки кучланиш бўлиши шарт эмас.
Бошқарувчи тебраниш электрик, механик ёки иссиқлик шаклида 
бўлиши ҳам мумкин.
ПЭЗ учун қуйидаги математик ифодани келтириш мумкин: 
i(t)=K(t)·U(t). (4) 
ω
0 
2ω
0
 
0 
2
2
0
aU
t 
2
2
0
aU
Чиқиш токи 
спектри 
(б) 
ω
0 
t 
Кириш сигнали
спектри 
(а)
U
0 
U
 
0
α[k(t)]
б)
ПЭЗ 
U(t) 
i(t) 
k(t) 
a) 
i 

---

Ҳайдаров А.Ҳ. Ааналог ва ракамли электроника  
137 
4-расм. 
Бу ифодадан ток кучланишга оний боғлиқлиги чизиқли бўлиб, бу 
боғлиқлик узатиш коэффициенти K нинг вақт бўйича ўзгариб туриши 
натижасида чизиқсиз боғлиқ бўлиб қолади. Узатиш коэффициенти К нинг 
вақт бўйича ўзгариши қиялик бурчаги α=Ф[K(t)] нинг вақт бўйича 
ўзгаришига сабаб бўлади (4б-расм). 
Параметрик элемент сифатида қаршилиги вақт бўйича ўзгариб 
турувчи резисторни оламиз. Бунда
U=R(t) ёки i=U/R(t)=G(t) ·U (5) 
бўлиб, G(t) – параметрик резистор ўтказувчанлиги. Агар кириш 
тебраниши
U=U
1
+U
2
(6) 
бўлса, параметрик элементдан ўтаётган ток
i=G(t)·(U
1
+U
2
)= G(t) ·U
1
+ G(t) ·U
2
=i
1
+i
2
(7) 
бўлади. (7) ифодадан кўриниб турибдики, ПЭЗ ларга нисбатан 
суперпозиция принципини қўллаш мумкин. 
ПЭЗ дан ўтаётган ток спектри кириш сигнали спектридан фарқланади, 
яъни бундай ЭЗ да янги спектрал ташкил этувчилар пайдо бўлади. Масалан:
параметрик резистор ўтказувчанлиги (5-расм) вақт бўйича гармоник 
тебраниш қонуни билан ўзгариши, яъни
G(t)= G
m
cosω
0
t (8) 
бўйича ўзгарса ва унинг киришига
U
k
=U
m
cosω
0
t (9) 
гармоник ўзгарувчи кучланиш берилсин. 
Бунда ПЭ резистордан ўтувчи ток (5) га асосан
i=G
m
cosω
1
t ·U
m
cosω
2
t (2.10) 
га тенг бўлади. (2.10) формулани тригонометрик функциялар 
кўпайтмаси шаклида ўзгартирсак
i=0,5G
m
U
m
cos(ω
2
t-ω
1
t) + 0,5G
m
U
m
cos(ω
2
t+ω
1
t) (11) 
кўринишини олади. 
(10) ифодадан ПЭ лар кириш сигнали спектрини бойитиш хусусияти 
кўриниб турибди (5б-расм). 
U
k
(t) 
G(t)
 
i(t)
 
R
10 
U
ч
(t) 
ω
2 
U
m 
ω
ω
2 
- ω
1
 
ω
2
m
U
m
G
ω
2 
+ ω
1
 
2
m
U
m
G
а) 
б) 

---

Ҳайдаров А.Ҳ. Ааналог ва ракамли электроника  
138 
5-расм. 
Ночизиқли параметрик электр занжирлар резистор, индуктивлик ва 
конденсаторларнинг баъзилари параметрик элемент бўлиш билан бир 
вақтда ночизиқли элемент хусусиятига эгадирлар. Агар ЭЗ да шундай 
элементлардан бирортаси бўлса, у ҳолда бундай ЭЗ ночизиқли параметрик 
электр занжир деб ҳисобланади. 
НПЭЗ ларни ҳисоблашда суперпозиция принципини қўллаб бўлмайди 
ва уларнинг чиқишида киришидаги сигналларнинг спектри бойийди, яъни 
янги спектрал ташкил этувчилар ҳосил бўлади. 
Одатда фойдаланиладиган кўпчилик элементлар ярим ўтказгичли 
диод, варикап, биполяр ва майдон транзисторлари, электрон лампалар 
ночизиқли параметрик элемент сифатида қўлланиши мумкин, чунки улар 
паст сатҳли сигналлар таъсирида бўлганларида вольт-ампер ёки вольт-
кулон тавсифлари идеаллаштирилиб чизиқли боғланишда деб ҳисобланади. 
Улар киришига бир ёки бир неча сатҳи нисбатан бир хил, аммо воль-ампер 
ёки вольт-кулон тавсифининг нисбатан катта қисмидан фойдаланишга 
тўғри келса ночизиқли элемент деб ҳисобланади. Агарда улар киришига 
бир-бирига нисбатан сатҳлари катта фарқ қиладиган икки сигнал берилса, 
бу ҳолда улардан кучлиси бошқарувчи сигнал вазифасини бажаради, бунда 
бу элементларни ночизиқли параметрик элемент деб ҳисобланади. 
1-жадвалда юқорида кўриб ўтилган радиотехник занжирлардаги 
элементларнинг шартли белгилари келтирилган. 
Элементлар 
1-жадвал 
Резисторлар 
R 
R(i) 
R(t) 
 R(I,t) 
Конденсаторлар 
C 
C(i) 
C(t) 
 C(I,t) 
Индуктивлик ғалтаги 
L 
L(i) 
L(t) 
 L(I,t) 

---

Ҳайдаров А.Ҳ. Ааналог ва ракамли электроника  
139