Мавзу: магнит майдон. Токли ўтказгичларнинг магнит майдони. Магнетиклар. Режа

Ферромагнетик моддалар

Ферромагнетик моддалар кучли магнит хоссаларига эга бўлган моддалар бўлади. Уларнинг асосий хоссалари қуйидагилардан иборат:

1. Ферромагнетикларнинг  магнит сингдирувчанлиги ёки магнит қабул қилувчанлиги x майдон кучланганлигига боғлиқ бўлади (149 - расм);

10 – расм. Ферромагнитлар магнит қабул қилувчанлигининг майдон кучланганлигига боғлиқ ўзгариши

2. Ферромагнетиклар қолдиқ магнетизмга эга бўлади, яъни улар ташқи магнит майдон бўлмаганда ҳам магнитланган ҳолатда бўла олади. Қолдиқ магнетизм модда қайта магнитланганда В магнит индукциясининг Н магнит майдон кучланганлигининг ўзгаришидан орқада қолиш мумкин ёки магнит гистерезис сабабчиси бўлади (11 - расм).

11 – расм. Феромагнитларда гистерезис ходисаси

Ферромагнетик хоссаларига эга бўлган металлар (темир, никель ва кобальт) Кюри нуқтаси деб аталадиган T_k температурадан юқорида парамагнетикка айланиб қолади ва унинг магнит қабул қилувчанлиги

, (30)
қонунга бўйсунади. Масалан, кобальт ва темир учун Кюри нуқталари, мос равишда, 150 ⁰C ва 770 ⁰C бўлади.
Одатда, ферромагнетикларнинг натижавий магнит моменти электронлар спин магнит моментларининг бетартиб йўналганлиги билан аниқланади. Ферромагнетизм мавжуд бўлишлигининг зарурий шарти ферромагнетизм атомларида спинлари компенсациялашмаган электронлар бор бўлишидадир. Масалан, компенсациялашмаган спинлар никельда – иккита, кобальтда – учта, темирда – тўртта, марганец ва хромда – бештадандир.
Ферромагнетик кристаллар микроскопик ўлчамларга эга бўлган кичик соҳалар – доменлардан ташкил топгандир. Ҳар бир домен соҳасида барча атомлар магнит моментлари бир хил йўналган бўлади.
Доменлар ўзларининг тўйинган катта магнит моментига эга бўлгани билан, айрим доменлар магнит моментлари ҳар хил йўналган бўлади, бу ҳолда, ташқи магнит майдони бўлмаганда ферромагнетикнинг тўла магнит моменти нолга тенг бўлиши мумкин.
Квант механикасига асосан, ўз-ўзидан магнитланиш ходисаси алмашув ўзаро таъсири натижасида содир бўлади. Компенсациялашмаган спинли электрон орбитали диаметри (2R) кристалл панжара доимийсидан 1,5 мартадан ортиқ кичик бўлганда , бу ҳолда ўзаро таъсирлашувчи электронлар спинлари бир-бирига параллел бўлишга интилади ва доменлар ҳосил бўлиш эҳтимоли ошади. Демак, ферромагнит ҳолати ўринли бўлади.
Шундай қилиб, атомлари доимий магнит моментига эга бўлган жисмлар парамагнит, ферромагнит, антиферромагнит ва ферримагнит бўлишлари мумкин:

• 
  агарда атомлар магнит моментлари ўзаро таъсири кучсиз ёки нолга тенг бўлса, бундай жисм парамагнит бўлади (11а - расм);
  

агарда қўшни магнит моментлар бир-бирига параллел бўлишга интилсалар, бундай жисм ферромагнит бўлади (11б - расм);

• 
  агарда қўшни магнит моментлар бир-бирига антипараллел бўлишга интилсалар, бундай жисм антиферромагнит бўлади (11в - расм);
  
• 
  агарда қўшни магнит моментлар бир-бирига нисбатан антипараллел жойлашиб миқдор жиҳатдан бир хил бўлмасалар, бундай жисм ферримагнит бўлади (11г - расм), бундай жисмлардан тайёрланган магнитларни ферритлар деб аташади.
  

				а)
				б)
				в)
				г)