Маъруза режаси Диэлектрикларнинг қутбланиши. Диэлектрикларнинг электрон ва диполли қутбланиши. Қутбланиш вектори

Бу ерда - битта молекуланинг дипол моменти.

Бирлик ҳажмдаги диэлектрикнинг қутбланганлиги.

- қутбланиш вектори ёки қутбланганлик

изотроп диэлектрикда қутбланганлик ташқи майдон кучланганлигига чизиқли боғланган.

χ- модданинг диэлектрик қабул қилувчанлиги – диэлектрикнинг хусусиятини характерлайди. (ўлчовсиз мусбат катталик).

Электр майдонда диэлектриклар

Е0 ташқи электр майдон таъсирида диполлар ориентацияланади ва q΄боғланган зарядлар компенсациялашмаган ҳолда диэлетрикнинг қарама – қарши сиртларида жойлашади.

Боғланган зарядлар хосил қилан диэлектрикнинг ичидаги майдон эркин зарядлар хосил қилган ташқи майдонга қарши йўналгандир. Диэлектрикнинг ичидаги натижавий майдон кучланганлиги вакуумда зарядлар хосил қилган майдон кучланганлигидан кичикдир.

Электр майдонда диэлектриклар

Қутбланганлик боғланган зарядларнинг сиртқи зичлигига тенг.
Боғланган зарядлар ҳисобга олинган ҳолдаги Гаусс теоремаси

Электр кўчиш (электр индукция вектори)

Диэлектриклар чегарасидан ўтувчи кучланганлик чизиқлари вектори сакрашга ўхшаш ўзгаради. Шу сабабли, диэлектрикларнинг қутбланиш хусусиятларини инобатга олган ҳолда, зарядлар тизимининг (узлуксиз) электр майдонини, ифодалаш учун электр кўчишининг вектори тушунчаси киритилади: изотроп муҳитда

Бу вектор вакуумда, диэлектрик мавжудлигидаги фазода тақсимланган эркин зарядлар хосил қилган электростатик майдонни ифодалайди.

Ихтиёрий ёпиқ S сиртдан ўтаётган вектор оқими

Ихтиёрий ёпиқ S сиртдан ўтаётган вектор оқими

- юзанинг нормалига

проекциясидир.

D вектор чизиқлари, боғланган зарядлар мавжуд бўлган майдон соҳалари орқали бўлинмасдан ўтади.

Диэлектрик бўлмаганда =1

• Диэлектрик бўлмаганда =1

Вакуумда майдон кучланганлиги:

Е ва D ораларидаги боғланиш