Қўлланма педагогика институтларининг юқори курс студент- лари ва ўрта мактаб физика ўқитувчилари учун фойдалидир

А сВд_хс!ъ_у с1ъ_гс1х(1у (1г (1/ ]"/(у, г, /) (V', V') [1 —
~/(у', г,/)/] 2'. (6.36)
Заряд ташувчиларнинг нуқсонларидаги сочилишини эластик сочилиш дёб кўрамиз, у ҳолда с1ъ_х-сВду (1с<_г = ■ = (IV_х йъ_у(1ъ_г бўлади. НатижаДа, (6.34), (6.35) ва (6.36) га асосан '
= С{/(у',Г,ПГ(у',У)(1-/(у',Г,/)]-/(у', г, /)Х \дС)ў.т. /
х Ну, У')|Г—/(V; г, /)] ) 47 /4/\ I /4/\ (С эо\
ағ +■ дс (ь.з»)
\ис д_аш у ^/ў. т.
ёки (6.33) ва (6.37) ларни (6.38) га қўйсак,
I = - (V V//) - (Ғ + ]‘{ /(V', Г, 0 Г (V', V,) [ 1 -
-/(V, Г, /)]-/(¥, Г, /) и/ (V, V') [!-/(¥', г, /)]} а 2'. (6.39) Бў тенгламани Больцманнинг кинетик тенг- ламаси деб юритйлади. Кинетик процесс давомида динамик мувозанат кузатиладиган бўлса,
(й +(1) =°- ^{: (6}-⁴°)
Х^/таш \^и[/ ў.т
(6.39) ёки (6.40) тенгламаларни умумий ҳолда ечиш мўмкин эмас. Лекин хусусйй ҳолларда бу тенгламалар- ни соддалаштириб, ечимини топиш мумкин. Бунинг учун тақсимот функциянн
- / = /о4-/.; /₄ = /(^)^ (6.41)
кўринишда излайлик. Бундаги Х(ц) функция тезлик- нинг квадратига боғлиқ бўлгаи номаълум функциядир. /₀ — мувозанатли тақсимот функция бўлиб, /, >/ шар- Ти бажарилсин. Агар тўла мувозанатлик шарти бажа- рилса,
1Г(У', у)_к= Г(у_ху') (6.42)
тенглик кучга эга бўлади. У ҳолда(6.41) ва (6.42) лар- нн (6.37) га қўйсак ва /₀ функцияни симметрик функ- циялигини ҳисобга олсак,
= -/,уг(у',у) (1-008 0)4/2', (6.43)
бунда СО8 0 = ~ , 9 — заряд ташувчиларнинг урилиш- дан. олдинги тезлик йўналиши билан кейинги йўналиши орасидаги бурчак. Ўзаро таъсир эластик бўлганлиги сабабли (6.43) даги интегрални
= $ № (у',у)(1 — С05 6)с/ 2' (6.44)
белгиласак бўлади. Бундаги т(в) -релаксация вацти деб юритилади. Натижада


(6.45)
[д/\ __ Л-_ /1-/о
Цл ^т
ни оламиз, у ҳолда (6.40) ни Ғ = с(Е+[уН|)
ҳисобга олган ҳолда қуйидагича ёзишимиз мумкин:
~(у^/)-£(Е+[уН], _?о/) = 4^/. ₍₆.4₆₎
Бундай кўринишдаги кинетик тенгламанинг ечимини топиш мумкин. Биз юқорида заряд ташувчиларни классик механикага бўйсунади деб қарадик. Лекин заряд ташувчиларнинг энергияси
т* V² Ь² к^2
Ё= ~Т~ ⁼ 2т*
кўринишни қабул қилса, юқорида келтирилган тенгла- малар квазиклассик ҳол учун ҳам кучга эга бўлиб фаҳат заряд ташувчилар массаси ўрнига уларнинг эффектив массаси т* ни олиш керак. Умумий ҳолда эса