J kamolov, II. Ismoilov

----------- 
U
-----------
ywyVYV,
177-rasm.
i
 =  / 0 sin 
со  t
 
(8.3)
Induktiv  g‘altakdan  bunday  o ‘zgaruvchan 
tok o ‘tishida o ‘zinduksiya EYUKi hosil boiadi. 
U quyidagicha ifodalanadi:
S , i = - L  —  
4
,
dt
U  vaqtda  g£altak  ulangan  qismdagi  potensialning  tushuvi  ham   shu 
EYUK  ga  mikdor jihatidan  teng  b o iad i.  Agarda  tok  yo‘nalishi  rasmda 
ko‘rsatilgandek b o lsa,  ya’ni
tj
 
с 
j
  di
- i =  
h
 
<8J3)
(8.13)  ga  (8.3)  ifodani  keltirib  qo‘ysak,  g‘altakdagi  kuchlanishning
U l  =  L
—  = 
I 0Lco
 
c o s  
со  t  =  I 0Lco
 
s in  
dt
tebranish  ifodasi  kelib  chiqadi:
. 
f  
.  n  Л
--------j 
(8]3a)
(8.13")  bilan  (8.3)  ifodalarni  taqqoslasak,  zanjirda  tok  kuchining
n
tebranishidan induktivlikda kuchlanishning tebranishi  —  fazaga oldinda 
boradi.  Chunki  kosinus  hosilasi  kosinus  nolga teng  b o lg a n d a  eng  katta
2  16

---

qiym atga  ega  b o ‘ladi,  am m o  kosinus 
maksimumga ega bo‘lishidan chorak davr 
oldin uning hosilasi maksimum qiymatga 
e g a b o ‘ladi  (178-rasm).  Zanjirning omik 
qarshiligi 
(R
  —> 0)  hisobga  olinmagani 
uchun  zanjir uchlariga berilgan  kuchla- 
nish  induktivlikda  hosil  b o ig a n   EYUK 
ning teskari ishorasi bilan olingan qiyma- 
tiga  teng  b o ‘lib,  bu  tokning  o ‘zgarish 
r di  \
ga bog‘liq.  Shuning  uchun
tezligi
dt
178-rasm.
tokning  nol qiym atdan  o ‘tishida  EYUK 
maksimal qiymatga ega boiadi.
(8.13a)  ifodadan  maksimal  qiymati 
U 0  = I 0Lco
  ni  Om qonuni bilan 
taqqoslasak, 
Leo
  ifoda  qarshilik  rolini  o ‘ynaydi.  Shuning  uchun  unga 
induktiv  qarshilik  deyiladi;
R
l
  -- со  L
 
(8.14)
(8.14) 
dan ko‘rinadiki, qarehilik induktivlikka, davriy chastotaga to ‘g‘ri 
propoi*sional bo‘lar ekan.  Bu ifodaga induktivlik va chastota SI dagi birligini 
qo‘ysak, qarshilik birhgi Om kelib chiqadi.  Ammo bu qarshilik ham sig‘im 
qarshiligi kabi reaktivdir, ya'ni tok o ‘tishi natijasida g‘altakda Joul —  Lens, 
uccuqligi  ajralib  chiqmaydi.
(8.3) 
va  (8.13°)  ni grafik  ravishda  ifodalasak,  ularning  siljishlari  179- 
rasmda aniq ko‘rinib turibdi.  Olingan kattaliklami  vektor diagrammasini 
chizsak,  unda tok  o ‘qiga  nisbatan  induktivlikda  kuchlanish  tushuvining 
n
amplituda qiymati  —  gaoldinligi  180-rasmdako‘rinadi.  Induktiv qarshilikni
orttirish  uchun bir-biridan  ajratish uchun laklangan simdan  iborat tem ir 
o'zak kiritiladi.  Bunday g'altakka drossel deyiladi.
2 1 7

---

Umumiy holda berilgan  o ‘zgaruvchan tok zanjirida sigim i  S b o ‘lgan 
kondensator, induktivligi L bo‘lgan g‘altak va R qarshilikdan iborat zanjirga 
ketma-ket  ravishda o ‘zgaruvchan tok manbai  181-rasmda ko£rsatilgandek 
ulangan  b o ‘lsin.  Bu  zanjirdan  o ‘tayotgan  tok  yuqorida  ko‘rganimizdek 
sinusoidal b o ‘lsin:
i =  I 0 sm cot
 
(8.3)
Zanjirdagi  umumiy  kuchlanishning  qiymati  ulangan  kattaliklardagi 
kuchlanishning yig‘indisiga teng.  Ammo ular ham  oldingi  paragraflarda 
ko‘rganimizdek fazalari bilan farq qilgan holda sinusoidal o ‘zgaradilar.
U = U R
  + 
U
  + 
U j  — iR
 + 
i{R(
  + 
R j
) — 
U a  + U p 
Bu kuchlanishlami tok o £qiga nisbatan vektor -diagrammasini chizsak,
182-  rasmdagi  ko‘rinishdagi  uchburchak  hosil  b o ‘ladi.  Diagrammada bu 
kattaliklarning amplituda qiymatlari ifodalangan.  Bu ifodadagi 
U a
 —R aktiv 
qarshilikdagi  kuchlanishning  tebranishi  bo‘lib,  tok  o ‘qining  yo‘nalishida 
uning amplitudasi 
I 0R
  dan  iborat: 
U p  — Uc  + U L —
 bu zanjirning issiq- 
lik ajralmaydigan qismi b o iib , reaktiv qarshiliklarda kuchlanishning tebra- 
nishini ifodalaydi.  Ular o ‘zaro qarama-qarshi yo‘nalishda b o ‘lib,  natijaviy
dan iborat.  182-
rasmda ifodalangan vektor diagrammadan foydalanib, tok o ‘qi bilan natijaviy