J kamolov, II. Ismoilov

 
zar- 
20-rasm.
yadlar kelishida  A x, A 2, A 3  ishlar bajarilsa ham
A l 
A 2 
А з 
A
Я\ 
42 
Чъ 
Ч 
A
doimiy (konstanta) b o ‘ladi.  Bu  ~   qiymat  maydonni xarakterlash uchun 
kattalik sifatida «potensial» deb qabul qilingan:
A
— = 
 
(1.31)
4
Birlik  musbat  zaryadni  cheksizlikdan  maydonning biror  nuqtasi  (r )
A
ga  keltirishda  bajarilgan  —  ish  miqdori  bilan  o ‘lchanib,  maydonni
4
2  3

---

xarakterlovchi  kattalikka  shu  nuqtaning  potensiali,  deb  olingan.  SIda 
potensialning  o ‘lchov  birligi  qilib  «volt»  qabul  qilingan.  /   Kl  zaryadni 
cheksizlikdan  elektr  maydonning  biror  nuqtasiga  ко ‘chirishda  1  J   ish 
bajsarilsa,  shu  nuqtadagi potensial qiymati  1  volt deyiladi:
Ishni  hisoblashda  A  = q(cp]  ~ (p2)  formuladanfoydalanamiz(21-rasm). 
Amalda biz  potensialning  absolut  qiymati  bilan  emas,  ish  va  energiyani 
hisoblashda potensial  ayirmasini kuchlanish nomi bilan  (q>l - ( p 2) =  U  ni 
qo‘llaymiz.
(1.29)  formuladan  ko‘rinadiki,  maydonning  bajargan  ishi  y o ln in g  
shakliga bogliq bolm ay,  faqat boshlanglch va oxirgi holatga bogliq holda 
bitta qiymatga ega bo‘ladi.  Shunday shartni qondiruvchi maydonlar potensial 
maydonlar  deyiladi.  Shunday  qilib,  nuqtaviy  earyadning  elektrostatik 
maydoni potensial maydon b o ‘lib hisoblanadi.  Agar bitta nuqtaviy zaryad 
o ‘rnida  bir  nechta  harakatsiz  nuqtaviy  zaryadlar  sistemasi  b o lg an d a, 
vakuum yoki biror  muhit da,  superpozitsiyaprinsipi asosidazaryadi sistema 
zaryadiga teng boig an  bitta tinch turgan  nuqtaviy zaryad bilan olinsa ham 
b o ia d i,  degan  xulosa  kelib  chiqadi.  Y a’ni  ularning  umumiy  maydoni 
ham  potensial  m aydondan  iborat  b o ia d i.
H ar qanday maydon  (gravitatsion,  elektrostatik)  ning kuchi bajargan 
ishi  y o ln in g   faqat  boshlangich  va  oxirgi  holat  nuqtasiga b o g liq  b o iib , 
trayektoriya shakliga b o g liq  bolm aydi.  Bunday kuch  potensial kuch deb 
yuritiladi.
A
cp  =  —
4
bundan
1J
j
21-rasm.
22-rasm.
2  4

---

Agar  elektrostatik  m aydonda  zaryad  biror  1  nuqtadan  22-rasmda 
ko£rsatilgancha  J n u q ta  orqali  2nu qtag a ko‘chirilib,  keyin  u boshqa yo‘l
2-4-1  orqali qaytib kelsa, har ikkala holda maydon kuchlarining bajargan 
ishlari  bir  xil  b o ‘ladi  A m   =  A 24].  Borishda  bajarilgan  ish  musbat  deb 
olinsa, q qaytishda manfiy b o ‘ladi.  A l32  =  - A 24]  shuning uchun berk yo‘l 
13241  b o‘yicha bajarilgan ish  nolga teng:
Agar yagona zaryad egri chiziq b o £ylab ko‘chirilganda, bajarilgan ish 
uchun  egri  chiziqli  integral  A  =  с  F dl c o s a   olishga  to £g £ri  keladi,  berk 
kontur  uchun  kuchlanganlik  vektor  ^ q E d l =  0  yoki  zaryad  doim iy 
b o ig and a
maydon  kuchlanganligining  sirkulatsiyasi  (aylanishi)  nol  b o £ladi.  (1.32) 
tengiam a elektrostatikaning asosiy tenglam alaridan b o £lib hisoblanadi.
Nuqtaviy  zaryadning  maydon  kuchlanganlik  vektori  va  potensialini 
yozaylik:
Bulardan ko£rinadiki,  m aium  radiusli sferik sirtning hamma nuqtalarida 
potensial bir xildir.  Elektr kuch chiziqlari esa radiuslar bo'yicha yo£nalgan. 
Demak,  elektr  kuch  chiziqlari  bir  xil  potensialga  ega  b o £lgan  sirtga  tik 
ravishda yo£nalgan boMadi.  Elektr kuch chiziqlarini tasvirlovchi maydon 
kuchlanganligining  yoiialishi  potensial  kamayib  ketayotgan  tom onga 
qaratilgandir.  H am m a  nuqtalarda  potensiallari  bir  xil  b o £lgan  sirtlarni 
ekvipotensial  sirtlar  deb ataladi.
Yolg£iz olingan musbat va manfiy nuqtaviy zaryadlar maydoni,  musbat 
va  manfiy  zaryadlangan  ikki  parallel  plastinkaning  bir jinsli  maydonini 
tasvirlovchi  kuch  chiziqlari  va ekvi potensial  sirtlar  23  va24-rasm larda 
ko'rsatilgan. Bu  rasmlarda ekvi potensial  sirtlar  punktir  chiziqlar  bilan 
tasvirlangan.
Vakuumda  yoki  izotrop  dielektrikda  olingan  nuqtaviy zaryad  uchun 
markazidashu zaryad joylashgan  sferiksirtlar  ekvi potensial sirtlar  b o £lib
(1.32)