J kamolov, II. Ismoilov

M odda
Tk*K
M odda
т к-к
K obalt
1423
N ik el
633
Tem ir
1043
30  % perm olloy
343
78%   li  perm olloy  (22% Fe  va
 
78  % N i  qotishm a)
823
G adoliniy
2 9 0
Ferrom agnetiklar  Kyuri  haroratiga  ko‘ra  juda  yuqori  haroratlarda 
paramagnetiklarga aylanadi.
Ferrom agnetiklarni  Kyuri  haroratlaridan  past  haroratda  olinsa  o ‘z- 
o ‘zidan,  ya’ni  spontan  magnitlanganlikni  va  ferromagnetikning  har  bir 
mikrokristali to ‘yinishgacha magnitlangan bo iad i.  Bu hoi  magnit maydon 
ferromagnetikka ta ’sir  etmasa  ham  uning  magnitlanishi  o ‘zaro  qaram a- 
qarshi boiadi.  Bu qarama-qarshilikni  B.Gozing quyidagicha hal etadi.  H ar 
bir  mikrokristali  spontan  magnitlanishda  hajmi  1 0 18  m3  gacha  b o lg a n , 
magnitlanganlik vektori  turli  yo‘nalishda b o lg a n   mayda b o lak ch alarg a 
b o lin g a n   b o ia d i.  Bu  bo lak ch alar  dom enlar  deyiladi.  U larning  magnit 
maydon ta ’sir etgandagi natijaviy magnitlanganliklari nolga teng.  Domenlar 
hosil b o lg a n d a kristall  ichida deyarli undan chiqmaydigan  magnit oqimi 
hosil boiadi.
Bu  esa  spinlarning  oriyentatsiyalanishiga im kon 
berib,  tashqi  m aydon  b o ‘lm aganda  ham   fe rro ­
magnetiklar magnit  xususiyatini saqlab qolishiga olib 
keladi.
Domenlarning eng oddiy shakli kristallarning kub 
shaklida  tuzilishidir.  (216-rasm).  L.  Landau  va  YE. 
Lifshitslar tom onidan dom en tuzilishini ideal bir o ‘qli 
216-rasm. 
kristall  shaklida  qaragan  (217-rasm).  217-rasm dan
2 6 8

---

ko‘rinadiki, domenlarning o ‘zaro chegarasi quyidagi 
ko‘rinishdaboiishi mumkin:  qo‘shni  domenlarning 
spinlari  o £zaro  90°  yoki  180°  burchak  hosil  qiladi.
D o m e n la r   c h e g a ra s i  3 0 —40  a to m   d ia m e tr i 
qalinligida bo‘ladi.  Ferromagnetiklar uchun yuqorida 
ko‘rgan nochiziq boglanishlardan tashqari gisterezis 
hodisasining mavjudligi  yanada xarakterlidir.
Agar tem ir  nam una  oldindan  m agnitlanm agan 
b o is a ,  unga  magnit  m aydon  ta ’sir  eta  boshlaganda  magnit  maydon 
induksiyasi maydon kuchlanganligining ortishi bilan chiziqli boglanishda 
ortadi (rasmda OAchiziq) (218-rasm).  So‘ngra maydon kuchlanganligining 
ortishiga qaramay magnitlanish o ‘zgarmay qolaveradi (A nuqtadan keyin). 
Bu vaqtda magnitlanish to 4ymadi. To‘yinish yuzbeiganda barcha molekular 
to klar  butunlay  m aydon  b o ‘ylab  joylashadi,  shuning  uchun  tashqi 
maydonning  yanada ortishi bilan  bu  toklar hosil  qilgan  m aydon boshqa 
o ‘zgarmay qoladi.  T o ‘yinish  holatigacha magnitlangan  ferromagnetikda 
tashqi  magnit  maydon  kuchlanganligini  kamaytira  boshlasak,  u  holda 
magnitlanish va unga moc ravishda induksiya ham  kamayadi; biroq u endi 
grafikda koisatilgan AO chiziq bilan emas, balki AB chiziq orqali kamayadi. 
Tashqi magnit  maydon  nolga teng b o ig a n d a ferromagnetik t o l a  magni- 
tsizlanm ay,  ya’ni  magnit  induksiyasi  nolga  teng  b o ‘lmaydi.  M agnit 
induksiyasining bu  qismiga  qoldiq  induksiya  deyiladi.  Bu  chizm ada  OB 
kesma b o iib , qoldiq magnitlanish saqlanib qolganligini ko‘rsatadi.  Uning 
to l a  ravishda magnitsizlanishi uchun 
B„K
  =  
- B o d
 
ga  teng  qaram a-qarshi 
yo‘nalishdagi  tashqi  maydon  berish 
zarur.  M agnit  m aydon  induksiyasi 
n o lg a  te n g   b o i i s h i   u c h u n   z a ru r 
b o ig a n   m aydon  kuchlanganligiga 
koersitiv  ( to ‘x tatu vch i)  kuch  deb 
ataladi.  Qarama-qarshi maydonni yana 
kuchaytirishda  ferrom agnetik  qayta 
magnitlana boshlaydi va to ‘yinishgacha 
magnitlanadi (Ye nuqtagacha).  Bunda 
hosil  b o ig a n   ABDYe  egrilikka  gis­
terezis sirtm ogining suyanchigi deyi­
ladi. So‘ngra ferromagnetikni yana mag- 
nitsizlash  va qaytadan to ‘yinishgacha
ж
ж
ж
ж
2 6 9

---

magnitlash mumkin.  Magnitlanish va moc 
ravishda  m aydon  induksiyasi  o ‘zgarishi 
m agnitlovchi  tashqi  m aydon  kuchlan- 
ganligi  o ‘zgarishidan  orqada  qolar  ekan. 
Bu  h o d isag a  m ag n it  g is te re z is   d eb , 
ABDEFKA berk egri chiziq esa gisterezis 
+H
  sirtmog‘i deb ataladi.
Kuzatish  jarayonida  magnit  maydon 
induksiyasining  o ‘zgarishi,  ya’ni  m agnit­
lanish  vektori  ikkala  y o ‘nalishda  ham  
to ‘yinish qiymatlari oralig‘ida bo lsa, hosil 
b o ‘lgan  gisterezis  sirtm og‘iga  maksimal 
deyiladi.  Agar induksiya o ‘zgarishi undan 
kichik qiymatlar oraligida bo‘lsa, gisterezis 
sirtm og‘i  maksimal  sirtmoq  ichida  b o ‘lib,  uni  xususiy  sirtm oq  deyiladi 
(219-rasm).
Turli  xil  ferromagnetiklarning  gisterezis  sirtm oglning  shakli  turlicha 
bo‘ladi. Sirtmoqning shakli materialnnng eng muhim magnit xarakteristikasi 
hisoblanadi.
Tashqi  maydon  yo‘qotilganida  ferromagnetiklar  butunlay  m agnit- 
sizlanmaydi,  balki  qoldik  magnit  induksjyasini  saqlaydi,  chunki  issiqlik 
harakati  bunday  ko‘p  atomli  to ‘plam lam i—dom enlarni  tezda  oriyen- 
tirsizlay  olmaydi.  Shu  sababli  magnit  gisterezis  hosil  b o ia d i.  Ferro- 
magnetikni  magnitsizlash  uchun  koersitiv  kuch  ta ’sir  etishi  kerak.
Agar  magnitni  mustahkam  m aterialdan  silindr  yoki  yassi  taxtacha 
shaklida  olib,  uni  magnit  maydonga  joylashtirib,  m oddaning  koersitiv 
kuchidan katta kuchgacha magnitlaganimizda olingan jismda moddaning 
qoldiq  magnit  maydon  induksiyasi  nam unaning  qoldiq  magnit  maydon 
induksiyasidan  ancha  katta  b o lg an i  uchun  u  magnitlanadi.  Shu  tarzda 
olingan magnitlangan  ferromagnit jismlarga doimiy magnit deyiladi.  Ular 
tabiatda magnitlangan tem ir parchalari sifatida uchrashi  mumkin.