Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
 
371 
монокристаллический слиток рения, чистота и совершенства которого характеризовались 
отношением электросопротивлений RRR=20000. Образцы изготовлялись в виде пластинок 
размерами 0,4Х2,5Х7,0 мм таким образом, что в первом из них гексагональная ось симметрии 
была направлена перпендикулярна к плоскости пластинки а во втором параллельна. Таким 
образом в первом образце внешнее магнитное поле параллельно к оси симметрии кристалла и 
соответствующего коэффициента Холла обозначаем как 
𝑅
∥
, во втором образце магнитное поле 
перпендикулярно к оси симметрии и для этого образца коэффициента Холла обозначаем как 
𝑅
⊥
. Результаты наших измерений температурных зависимостей приведены на рис.1. вместе с 
данными [1]. Результаты полевых зависимостей приведены на рис.2. Рений в твердом 
состоянии имеет гексагональную кристаллическую структуру, температура Дебая 430 К. В 
работе [1] изучалось анизотропия коэффициента Холла в монокристаллах рения с чистотой, 
соответствующей отношению ρ
293
/ρ
4,2
=5270-3800 в интервале температур 4,2–273 К. По данным 
этой работы компоненты R
ꓕ
и R
‖‖
, положительны и имеют заметное различие, но качественно 
одинаковую температурную зависимость. При температурах 25-80 К значения R
ꓕ
и R
‖‖
резко 
увеличиваются, а выше 100 К слабое уменьшение. В работе [2] изучался коэффициент Холла 
поликристаллического рения при температурах 77-350 К.
Как видно из рисунка коэффициенты Холла 
𝑅
∥
и 
𝑅
⊥
во всем изученном нами интервале 
температур (77 - 1000 К) имеют положительный знак и их значение при комнатной
температуре составляют соответственно R
‖‖
= 23,4х10
-11
м
3
/Кл и R
ꓕ
= 29,5х10
-11
м
3
/Кл. В 
области перекрытия температур наши данные качественно согласуются с данными [1]. С 
увеличением температуры до 1000 К коэффициенты Холла 
𝑅
∥
и 
𝑅
⊥
уменьшаются сложным 
образом и анизотропия коэффициента Холла тоже уменьшается. Отметим, что выше 273 К 
температурная зависимость анизотропии коэффициента Холла получена впервые нами.
Рис.1. Температурная зависимость коэффициентов Холла 
𝑅
∥
и 
𝑅
⊥
монокристаллического рения. 
На рис.2. представлена зависимость ЭДС Холла (рассчитанная на единицу плотности 
тока) от величины магнитного поля Н для трех ориентаций магнитного поля относителтно 
гексагональной оси кристалла (0
0
, 45
0
, 90
0
) в плоскости [10ī0]. В этой же плоскости был 
направлен вектор плотности тока J. На графиках ɛ = f (H) в полях порядка 20 кЭ наблюдался 
излом, причем, когда φ = 0
0
(φ – угол между гексагональной осью и направлением магнитного 
поля), отклонение от прямой имеет наибольшую величину, затем постепенно уменьшается и 
для φ = 90
0
излом исчезает. Если магнитное поле направлено перпендикульярно оси с вдоль 
[10ī0], на прямых ɛ(H) наблюдается небольшой излом. Обнаруженный излом в сильных 
магнитных полях может быть результатом магнитного пробоя, на возможность чего ранее 
указывалось в [3]. Рений в твердом состоянии имеет гексагональную кристаллическую 
структуру. По данным Маттхейса [3] поверхность Ферми рения состоит из замкнутых 
дырочных поверхностей в 5, 6 и 7-й зонах и замкнутой электронной поверхности в 9-й зоне. 

---