Fizika kursi

yutish  deyiladi.  Biror  yuza  orqali  o‘tayotgan  F  oqim  deb  vaqt  birligi 

ichida shu yuzadan o‘tayotgan nurlanish energiyasi tushuniladi. 

dt

dW

F

=

 

 

 

 

(17.1) 

Nurlanish  oqimi  F  biror  plastinkaga  tushayotgan  bo‘lsin.  Bu  oqim 

qisman qaytadi (F

q

), qisman jismda yutiladi (F

yu

), qolgani jismdan o‘tadi 

(F

o‘

), ya’ni  

F

F

F

F

o

yu

q

=

+

+

'

   

 

(17.2) 

 F

q

/F=

ρ

 – jismning nur qaytarish qobiliyati; 

 F

yu

/F=a – jismning nur yutish qobiliyati; 

 F

o‘

/F=d – jismning nur o‘tgazish qobiliyati;  

Bu belgilardan foydalanib (17.2) ni quyidagicha yozamiz: 

1

d

=

+

+

а

ρ

   

 

 

(17.3) 

Nisbatan  qalinroq  bo‘lgan  jismlar  uchun  d=0,  u  holda  (17.3)  quyidagi 

ko‘rinishni oladi. 

---

 

286

1

=

+

а

ρ

 

 

 

 

(17.4) 

Tajribalarni  ko‘rsatishicha 

ρ

  va 

а

  ning  qiymatlari 

λ

  va  T  larning 

funksiyasidir 

 

1

,

,

=

+

Т

Т

а

λ

λ

ρ

 

 

 

(17.5) 

Umuman, 

Т

,

λ

ρ

va 

Т

а

,

λ

 larning qiymatlari 0 dan 1 gacha o‘zgaradi, 

 

1) 

Т

,

λ

ρ

=1, 

Т

а

,

λ

=0 nur to‘la qaytariladi (absolyut oq jism). 

 

 

2) 

Т

,

λ

ρ

=0, 

Т

а

,

λ

=1 nur to‘la yutiladi (absolyut qora jism). 

 

Tabiatda  absolyut  oq  jism  ham,  absolyut  qora  jism  ham 

bo‘lmaydi. Har qanday jism tushayotgan nurlanishning bir qismini yutsa, 

qolgan  qismini  qaytaradi. Farqi  shundaki,  ba’zi jismlar  ko‘proq  qismini 

yutib  ozrog‘ini  qaytarsa,  boshqa  jismlar  aksincha  ko‘prog‘ini  qaytarib, 

ozrog‘ini  yutadi.  Masalan,  qorakuya  uchun 

λ

=0,40

÷

0,75  mkm  sohada 

Т

а

,

λ

=0,99. 

 

Nur 

yutish 

qobiliyati 

hamma 

to‘lqin  uzunliklar  uchun  bir  xil  va  birdan 

kichik  bo‘lgan  jism  kulrang  jism  deb 

ataladi. 

1

,

<

=

=

const

а

а

Т

Т

λ

  

(17.6) 

 

Odatda,  o‘zining  xussuiyatlari  bilan 

absolyut  qora  jismdan  kam  farq  qiladigan 

Mixelson 

taklif 

etgan 

modeldan 

foydalaniladi  (17.1–rasm).  Bunday  model 

juda kichik teshigi bo‘lgan berk  kovak idishdan iborat. Ixtiyoriy to‘lqin 

uzunlikdagi  nur  teshik  orqali  kovakka  kirib  qolgach,  uning  ichki 

devoridan  ko‘p  marta  qaytib,  nur  energiyasining  bir  qismi  yutiladi, 

natijada  nur  energiyasining  juda  kichik 

ulushigina  kovakdan  qaytib  chiqishi  mumkin. 

Shuning  uchun  bunday  modelning  nur  yutish 

qobiliyati 1 ga juda yaqin bo‘ladi. 

 

Bu modelda nur qaytarish va nur yutish 

qobiliyatidan  tashqari  T  haroratdagi  jismning 

birlik  sirtidan  birlik  vaqtda  nurlanayotgan 

elektromagnit 

to‘lqinlarning 

energiyasini 

ifodalaydigan kattalik – T haroratdagi jismning