Д. В. Харьков графит в науке и ядерной технике г. Новосибирск 013 Монография

i
и 
j
уровнями, если уровень
 
j
 
является внутренним, а уровень 
i
лежит в валентной 
полосе молекулы. Интенсивность линии, соответствующей рентгеновскому 
переходу, вычисляется по формуле: 

---

134 
2
A
n
m
A
in
A
jm
ij
C
C
I
(5.1), 
где А обозначает углеродные атомы молекулы, 
A
jm
C
и 
A
in
C
- 
коэффициенты, с которыми 
1s
-АО и 
2p
-АО входят в состав i-ой и j-ой МО. 
Каждая линия в спектре, была уширена 0,6 эВ линиями Лоренца и 
нормирована на максимальное значение.
Было проведено сравнение между С
К
α
-спектром, полученным в 
результате вычитания из спектра порошка 
13
С спектра графита, с 
теоретическим спектром, рассчитанным для всех атомов фрагмента С
150
(рис. 
5.6, б). Спектры показывают два максимума 
С
и 
А
, расстояние между 
которыми и относительная интенсивность близки для обоих спектров.
Рис. 5.6.
а). 
Сравнение СКα-спектров, измеренных для графита (1), порошка 
13
С (2) и композита на основе изотопа (3). б). - Сравнение спектра, полученного 
вычитанием из СКα-спектра порошка 
13
С 60% интенсивности спектра графита, (1) 

---

135 
и теоретического СКα-спектра графенового фрагмента C
150
(2), структура которого 
представлена в левом верхнем углу рисунка [151]. 
Высокая интенсивность максимума 
А
связана с вкладом электронов 
разорванных связей двухкоординированных атомов углерода, составляющих 
границу фрагмента. Наибольшая локализация электронов характерна для 
атомов, составляющих зигзагообразный край [140]. Несколько завышенная 
интенсивность максимума 
А
в расчетном спектре по сравнению с 
экспериментом может указывать на немного больший размер графитовых 
частиц мелкой фракции порошкообразного 
13
С, чем рассчитанный кластер