Bajardi: tekshirdi: sharifov asror abduraxmanov. Q. P

A=A 1 - A 2 + A 3 - A 4 + ... . (4.1)
Amplituda qiymati Ak hududga bog'liq D.S. k k th zonasi va burchak a k har qanday nuqtada zona yuzasiga tashqi normal va shu nuqtadan nuqtaga yo'naltirilgan to'g'ri chiziq o'rtasida P .
Bu maydon ekanligini ko'rsatish mumkin D.S. k k -chi zona shartlarda zona raqamiga bog'liq emas l<< b . Shunday qilib, ko'rib chiqilayotgan yaqinlashishda barcha Fresnel zonalarining maydonlari teng va barcha Fresnel zonalarining radiatsiya quvvati - ikkilamchi manbalar - bir xil. Biroq, o'sish bilan k burchak ortadi a k sirtga normal va nuqtaga yo'nalish o'rtasida P , bu radiatsiya intensivligining pasayishiga olib keladi k -bu yo'nalishdagi zona, ya'ni. amplitudaning pasayishiga Ak oldingi zonalarning amplitudalari bilan solishtirganda. Amplituda Ak zonadan nuqtagacha bo'lgan masofaning oshishi tufayli ham kamayadi P o'sish bilan k . Natijada
A 1 > A 2 > A 3 > A 4 > ... > A k > ...
Ko'p sonli zonalar tufayli pasayish Ak monotonikdir va biz buni taxminan taxmin qilishimiz mumkin
. (4.2)
Olingan amplitudani (4.1) shaklda qayta yozish
Biz (4.2) ga muvofiq va uzoq zonalar amplitudasining kichikligini hisobga olgan holda, qavs ichidagi barcha ifodalar nolga teng ekanligini va (4.1) tenglama ko'rinishga keltirilishini aniqlaymiz.
A=A1 / 2. (4.4)
Olingan natija nuqtada yuzaga kelgan tebranishlarni bildiradi P sferik to'lqin yuzasi, markaziy Fresnel zonasining yarmi tomonidan berilgan amplitudaga ega. Shuning uchun, manbadan yorug'lik S0 aynan P juda tor to'g'ridan-to'g'ri kanal ichida tarqaladi, ya'ni. to'g'ri. Interferentsiya hodisasi natijasida birinchisidan tashqari barcha zonalarning harakati yo'q qilinadi.

4. Yorug‘lik to‘lqini hodisalari – interferensiya, difraksiya, yorug‘lik dispersiyasi, to‘lqinlarning yutilishi, qaytishi va sinishi jarayonlari;