А. Тешабаев, С. Зайнабидинов, И. Каримов, С. Власов, В. Абдуазимов

9.1- расм
9.2-расм

---

72 
ва майдон эффекти асосида аниқланган энергетик вазиятлари ва зичликлари 
бир-бирига яқин.
 
9.2. Зоналар эгилиши Y
s
 ни аниқлаш усуллари 
 
9.2.1 Y
s
 ни майдон эффекти ва контакт потенциалини бир 
вақтда ўлчашлардан аниқлаш 
 
Яримўтказгич 
сиртига 
слюда орқали етарлича кучли 
см
В
5
10
)
7
2
(



электрик майдон 
1-2 
минут 
вақтга 
қўйилади. 
Майдон узилишидан сўнг слюда 
билан металл электрод тезда 
четлаштирилади, текширилаётган 
сиртга 
титровчи 
платина 
электрод яқинлаштрилади. Бир 
вақтда 
ўтказувчанликнинг 
пасайиши контакт потенциаллар 
k
V

айирмасининг вақт бўйича 
ўзгариши ўлчанади. 
Бундай ўлчашлар натижалари 9.3-расмда тасвирланган.
 
Бу ҳолда 
∆V
k
=∆Y
s
+∆V
ok
+∆V
дин
(9.2) 
бундаги
s
Y

-зоналар эгилиши ўзгариши; 
ok
V

-сиртдаги оксид қатламида потенциал тушиши ўзгариши; 
дин
V

-адсорбланган молекулалар диполлари қатламида потенциал
тушуши; 
∆σ
c
=f(∆V
k
) ни турли диполли турли газлар атмосферасида ўлчанганда 
амалда ҳамма эгри чизиқлар мос тушади. Демак, 
дин
V

кичик экан. Ҳусусий 
ўтказувчанликли германий учун 
K
T
300

, оксид қатлам қалинлиги ≈40 Ǻ, 
4

ок

бўлганда Y
s
=7kT бўлганда ∆V
ok 
≈ 0,4 kT , Y
s 
=5kT бўлганда ∆V
ok
≈ 
0,1kT. 
Кўринишича, Y
s
камайган сайин V
ок 
хам камаяди. Шунинг учун Y
s 

5кТ бўлганида 

V
ок
жуда кичик ва (9.2) да уни назарга олмаслик мумкин. 
Шундай қилиб ∆σ
с
=f(∆V
k
)=f(∆Y
s
) бўлади. Тажриба натижаси асосида бу 
9.3,а-б- расм

---

73 
эгри чизиқни ясаб назарий боғланишлар билан таққосланади, Y
s
ни аниқлаб 
олинади. 
9.2.2 У
s
 ни икки кристал контакт потенциалларини 
таққослашдан аниқлаш 
 
Бу усул қуйидагича. Зоналар эгилиши маълум бўлган намунанинг ва 
тадқиқланаётган кристалнинг контакт потенциаллари (V
k
ва V
x
) ўлчанади 
Ўлчашлар титраш (вибрацион) усулида олиб борилади. 
V
k
-V
x
=∆V=+∆E
FO
-∆V
дun
+∆χ
o
+∆V
ok
(9.3) 
бунда Е
F0
=
i
o
n
P
e
kT
ln
-ҳажмда Ферми сатҳи вазияти, χ
0
- ташқи чиқиш иши. 
Баҳолашнинг кўрсатишича, ∆ V
дun 
,
∆χ
o 
, ∆V
ok
ҳадларни кичик бўлганлиги 
сабабли (9.3) да ташлаб юбориш мумкин. У ҳолда 
V
k
-V
x
=+∆E
FO
-(Y
x

Y
o
) (9.4) 
Даражаланган намуна учун зоналар эгилиши (Y
0
) маълум бўлса , иккала 
намуна учун ҳажмда Ферми сатҳи вазиятлари маълум бўлса, Y
х 
ни аниқлаш 
осон. 
9.2.3. Y