15-maruza. Антенналар ва уларнинг классификацияси Режа: 1

Бўшлиқда (очиқ фазода) радиотўлқинларнинг тарқалиши
Бўшлиқ деганда молекулалар, атомлар, эркин зарядлар бўлмаган бир 
жинсли чексиз фазо тушунилади. Бундай бўшлиқ тушунчасини киритилиши
майдоннинг радиотўлқинларни тарқалишининг исталган механизмига 
характерли бўлган умумий хоссаларини аниқлашга имкон беради. 
Агар бўшлиқнинг 
ε
0
=1
нисбий диэлектрик сингдирувчанликка ва 
µ=1 
нисбий магнит сингдирувчанликка эга бўлган А нуқтасига йўналтирилмаган 
нурлантиргич жойлаштирилса, у ҳолда нурлантиргичдан 
R
масофадаги 
Е
о
электр майдон кучланганлигини қуйидагича тарзда аниқлаш мумкин: 
А нуқта атрофида 
R
радиусли айланани ўтказамиз (2.2-расм).
2.2-расм. Нуктавий заряд вектори 
 
У ҳолда сфера сиртининг бирлигига тўғри келадиган қувватни, яъни
битта даврда Пойтинг вектори модулининг 
| 
П
 | 
ўртача қийматини 
 
қуйидагича аниқлаш мумкин: 
| 
П
 | =P / 4πR
2
,
бу ерда 
Р 
– нурлантиргичга бериладиган қувват. 
Пойтинг вектори бу 
Е
о
электр майдон кучланганлигини
Н
о
магнит 
майдон кучланганлигига вектор кўпайтмаси ҳисобланади: 
П
 = [
E
0 
; 
H
0
]
ёки 
E
0
 ┴ 
H
0
 
экан, у ҳолда
| 
П
 | = | 
E
0
 | · | 
H