10 – Ma’ruza Tashqi doimiy elektr maydonda dielektriklarning qutblanishi, qutblanish mexanizmlari

(4)

(5)

Бу ерда 0 электрик доимий (0 = 8,8510-12 Ф/м).

Бу ерда 0 электрик доимий (0 = 8,8510-12 Ф/м).

Кўпчилик диэлектриклар учун кучсиз ва унчалик катта бўлмаган майдонларда  E га боғлиқ бўлмайди. (ҳеч бўлмаганда майдон кучланганлиги 106 В/м гача бўлган майдонларда). Бундай ҳолда (4) ва (5) лардан қуйидагини ҳосил қиламиз:

(6)

=-1 катталикни нисбий диэлектрик қабулчанлик деб аталади. Изотроп диэлектрикларда векторлар бир хил йўналишга эга бўлганлиги учун  ва  лар оддий сонлар бўлади.

Анизотроп кристалларда диэлектрик киритувчанлик турли йўналишларда турлича бўлади. Масалан, тетрагонал структурага эга бўлган барий титанати кристаллида 4–тартибли симметрия ўқи йўналишида 1 кГц частотали ўзгарувчан майдонда  = 200 га тенг бўлади, аммо шу ўққа перпедикуляр бўлган йўналишда у  = 4000 га тенг. Диэлектрик киритувчанликнинг анизотропияси иккинчи рангли тензор ij билан ифодаланади. Бу векторлар, яъни биринчи рангли тензорлар бўлган (4) ифодадан келиб чиқади. Тензорли ёзувда бу тенглама қуйидаги кўринишда бўлади:

0-1Di = ijEj; i, j = 1, 2, 3, (7)

ёки ёйилган кўринишда қуйидагига тенг бўлади:

0-1D1 = 11E1 +12E2 + 13E3

0-1D2 = 21E1 +22E2 + 23E3

0-1D3 = 31E1 +32E2 + 33E3 (8)

(8) тенгламалардаги ij тензорининг 9 та компонентаси бор. Аммо, ҳатто паст симметрияли кристаллар учун ҳам 9 тадан 6 таси мустақил бўлиб ҳисобланади. ij тензори симметрикдир, яъни ij =ji.

(8) тенгламалардаги ij тензорининг 9 та компонентаси бор. Аммо, ҳатто паст симметрияли кристаллар учун ҳам 9 тадан 6 таси мустақил бўлиб ҳисобланади. ij тензори симметрикдир, яъни ij =ji.