Ўзбекистон республикаси фанлар академияси

3-расм. Юпқа 
плёнкалар электр 
қаршилигининг 
ўзгариши R 
S 
1 
2 
2 
h 
1 
2 
4-расм. Ясси 
конденсаторлар: 1-қаттиқ 
диэлектрик, 
2- металл электродлар 
1-расм. Материаллар 
солиштирма электр 
қаршилигининг температурага 
боғлиқлиги 1- ўтказгич, 2-ярим 
ўзтказгичлар, 3-диэлектриклар 
1
2
3
Т
0
, С

---

37 
Диэлектрикларда ρv = 107 ÷ 1018 Ом·м; ρs = 109 ÷1016 Ом бўлади. 
Ўтказгичлар ва ярим ўтказгичлар токни яхши ўтказиши туфайли ҳажмий ва юза 
электр ўтказувчанликни ажратиб бўлмайди, шунинг учун уларда умумий солиштирма 
қаршилик ρ ни аниқланади.
Солиштирма ўтказувчанлик γ (См/м)—солиштирма қаршиликка тескари катталик: 
γ= 1/р. 
Қаттиқ диэлектрикларда солиштирма ҳажмий ўтказувчанлик γ= 1/ ρv (См/м, Ом-
1·м--1) ва солиштирма юза ўтказувчанлик γs= 1/ ρs (См) лар бўлади. 
Радиоматериалнинг электр ўтказувчанлик даражаси солиш-тирма ўтказувчанлик 
билан ҳарактерланади. Масалан, ўтказгичларда γ=105÷108См/м, ярим ўтказгичларда эса 
γ=105 — 10-7 См/м тарзда бўлади. Қаттиқ диэлёктрикларнинг солиштирма ҳажмий ва
юза ўтказувчанликлари жуда кичик: γv = 10 -7 ÷ 10-18 См/м; γs = 10-8 ÷ 10 -16 См. Бу 
хусусият улардан электрон қурилмааларнинг турли электр потенциаллар остида 
бўладиган қисмларини изоляциялаш учун фойдаланиш имконини беради. 
Юпқа плёнкалар (диэлектриклар, ярим ўтказгичлар ва б.) нинг, масалан, юпқа 
плёнкали интеграл микросхемаларда плёнкалар қаршилигини баҳолаш учун плёнка 
қаршилиги Rп (Ом/м) нинг мазкур плёнка сиртининг квадратига нисбатидан (3 - расм) 
фойдаланилади:
Rп = ρα/Δα = ρ/Δ (1.3) 
Мана шу ифодадан Rп плёнка материалининг солиштирма электр қаршилиг и ρ га 
ва қалинлиги Δ га боғлиқлиги келиб чиқади. Плёнканинг қалинлиги бевосита ўлчаш 
қийинбўладиган кўп ҳолларда Rп нинг электр характеристикаси (параметр) дан
фойдаланилади. 
Диэлекпгрик сингдирувчанлик εr(нисбий диэлектрик сингдирувчанлик) диэлектрик 
ёки ярим ўтказгичнннг электр сиғим ҳосил қилиш хусусиятини ифодалайди. Ўлчамлара 
маълум ясси конденсатор (4- расм) нинг сиғими С (Ф) ундаги диэлектрикнингдиэлектрик 
сингдирувчанлигига тўғри пропорционал: С =εαS/h, бунда εα— абсолют диэлектрик 
сингдирувчанлик, Ф/м, 5 — битта металл қопламанинг юзи, м2, h— диэлектрик 
қатламнинг қалинлиги, м; εα = εоεг, бунда εo = 8,85416·10 -12 - электр доимийси, Ф/м, 
εr— нисбий диэлектрик сингдирувчанлик (ўлчамсиз катталик). 
Вакуумнинг диэлектрик сингдирувчанлиги энг кичик (εг = 1), 
суюқ ва қаттиқ диэлектрикларники (εr ≈ 2 ÷ 17); ҳавонинг 
диэлектрик сингдирувчанлиги эса
εr = 1,00058. 
Сегнетоэлектриклар деб аталувчи баъзи қаттиқ (актив) 
диэлектрикларнинг 
хона 
температурасидаги 
диэлектрик 
сингдирувчанлиги жуда катта қийматга етади (εr = 1500 ÷ 
7500). Бу хусусият улардан фойдаланиб жуда кичик ўлчамли 
конденсаторларни тайёрлаш имконини беради. 
Диэлектрик 
сингдирувчанликнинг 
тeмпература 
коэффициенти ТК εr(К-1) электротехника материалларнинг 
диэлектрик сингдирувчанлиги εrнинг температурага кўра 
ўзгаришини ифодалайди (5- расм). 
ТК εr =
)
(
)
(
1
2
1
2
1
T
T
r
r
r





(1.3) ,
бунда 
1
r

ва
2
r

- материалнинг бошланғич Т1ва охирги T2 температурадаги 
диэлектрик сингдирувчанликлари. Диэлектрик сингдирувчанликнинг температура 
коэффициенти мусбат ёки манфий қийматга эга бўлиб, мос равишда мазкур 
диэлектрикнинг сингдирувчанлиги ортишини ёки камайишнни (температура ортганда) 
кўрсатади.