Zarralar fizikasi


= = p ; - - p l2+ i p apl


bet205/233
Sana30.01.2022
Hajmi
#419300
1   ...   201   202   203   204   205   206   207   208   ...   233
Bog'liq
Atom yadrosi va zarralar fizikasi. Муминов

2 =
= p ; - - p l2+ i p apl,
(7-2-8)
2
2
2
(RJiJ
skalyar ko‘paytmaning 
P
= 0 va 
E a
=
Pa + m a
dan 
(a
zarra
tinch) ligini e’tiborga olsak Ea = ma, u holda (7.2.8) quyidagi ko‘rinishga 
keladi:

ml —ГЩ— щ

2Eima.
(7.2.9)
Bundan:
247


(
Е2
- 1 , 2 indekslarni o‘zaro almashtirish bilan hosil qilinadi).
Bunda Ej va E2 - parchalanishda tugMlgan zarralar to ‘la energiyalari. 
(7.2.9) ning har ikkala tomonidan tegishli massalami ayirib, x, va x
zarralarning kinetik energiyasini topamiz:
ml = m\ - m\
+ 2(7^ + 
m{)ma

m\
-
m\
+ 2
maT{
+ 2
m{ma;
ml
 - 2
m{ma
 + 
mf
 - m2 = 2
maTY;
(ma - m i ) 2 - m 2
2 = 2 m aT{;
T
(ma
-
щ ) - m
2m,.
2
.
T
_
{ma ~ fn2)2 ~ Щ
2m,
(7.2.11)
P a rc h a la n is h d a v u ju d g a k e lg a n z a rra la r k in e tik e n e rg iy a s in i 
parchalanish energiyasi orqali ifodalash mumkin. Buning uchun (7.2.1 l)ni 
quyidagicha yozamiz:

(ma ~ mi)2 - ml 
[(ma- щ ) + т2\ ( т а
от,)-w2]
2m.
2m.
Q
= ma—rrij—
m2 ekanligini e ’tiborga olib, birinchi ko‘paytmaga 
ma, m
larni ham qo'shib, ham ayiramiz:
T _ Q [ 2ma ~ 2m\ - ma + m \ + m 2] 
^

2m.

Щ
0
2m
Xuddi shuningdek:
T2 = Q
___
Q _
Щ
2 m a J
(7.2.12)
hosil boMadi.
Agar energiya ajralishi uncha katta bo‘lmasa 
(Q «
ma) va bir zarra, 
aytaylik 
xx
yengil (nij« m2) bo'lsa, u holda bu zarra amalda barcha kinetik 
energiyani olib ketadi: T j» 
Q.


Agar uning ustiga m («
Q
shart bajarilsa (masalan m , = 0) hamda m2 
= m -
Q
deb olish mumkin boMsa, u holda og‘ir zarra 
x2
ning tepki 
energiyasi quyidagicha hisoblanadi:
r, -
2m
a
Ikki zarrali parchalanishda paydo boMuvchi zarralam ing energiyasi 
qat’iy belgilangan, ular massalar bilan (7.2.10) yoki (7.2.11) formulalar 
yordamida aniqlanadi.
Misol: Tinchlikdagi 
p+
mezon + mezon va 
n
neytrinoga parchalandi. 
m*
mezon va 
n
neytrinoning kinetik energiyasi topilsin. 
mp+ = 139,66 MeV 
ггЛ = 105,66 MeV
Ш+ 
3
m = 0
n
(7.2.11) formulaga ko‘ra:
= K
. - m, f -n,;
= (139.66-105,66):
-0 .M eV, 4' l25SMer;

2m „
2-139,66
, 0 V

Ш
Ш

29, йщ еу.
2mx
2 139,66
7.3-§. Ikki zarrali to‘qnashuvda zarralar tugMIishi
Aniq kanal orqali o ‘tuvchi ikki zarrali umumiy ko‘rinishdagi 
a + b
- » jc, 
+ x 2
+ ... + x (( 
(7.3.1)
t o ‘qnashish jara y o n in i k o ‘rib chiqaylik. B unin g uchun energiya 
saqlanish qonunini yozamiz:
E.+E„ =
 2 X .
a
K inetik energiyalarga o ‘tib:
Y , Ta - { To +Tb) = ma + ^ b - Y j ma-
(7.3.2)

a
249



> 0 bo‘ Isa, ekzotemuk reaksiya, bunday reaksiyada bosh lang' ich 
zarralaming massalari yigMndisi oxirgi reaksiyada tugMlgan zarralar 
j®stilM5.yig‘indisidan featts. Bu reaksiyada dasiiabki zarralaming tinch 
energiyasi Ьда!1 ba% an i^ ralam in g kinet&m iergiyasga o‘tadi.
Agar Q < 0 boMsa, endotermik reaksiya, bu reaksiyada boshlangMch 
z^ rfS liM in g m assalari yl§*indisi oxirgi z arralam in g m assafsrt 
J^lftdfeidan kichik. Bunda «kinetik enei^iyafflassani keltirib chiqarpdp, 
Elastik sochi lishda Q »■ 0 boMadi.
£KJUEh turdagi urilish jarayonlarni ko‘rib chiqishni laboratoriya 
sistemasida, b-zarracha tiflch holatda Rb ™ 0 deb qaraymiz.
Ekzotermik reaksiyalar va elastik sochilish jarayon lari uchib keluvchi 
a
zarraning kinetik energiyasi istalgancha kichik boMgamda ham o‘tadi.
SMQfentfft :reaksiy’&. uchun uchib keluvchi zaraflar yetarlMm kinetik 
ega boMishi lozim. Tushuvchi zarraning minimal kichik 
energlyaM 
a ostoaa energiyasi 
deb ataladi. Bunda wafcpya
energiya jihatidan mumkin boMadi: TQ *= Tamin, Agar Тл < Tfl boMsa, 
ireakslysa yopiq, Ta 
ш
T0 holda reaksiyp ochiladi. T »
T0 bo‘|uvehl 
ultrarelyativistik reaksiyalar uchun ostona XL,# zarraning toMa minimal 
m e r g ^ f s s I B ^ bilan mos keladi,
tjebfiMcfaovl impulsning saqlanish qonuni hosil boMgan zarralaming 
toMa impulsi noldan farq qilish ini talat! qiladi. Bu hoi uchib Ьйш мМ
zarra eng^iyasinm g hfOTBSsi ^hjassaga aylanmaydl^ tajing 1 # qismi 
kinetik energiya W r in is W s qolishini Mdiradf* Boshqacha aytgaiida, 
T кШйШ ^nergiyi faqatgina|iEi%i massitti yuzaga ktfttiribgina qoimay* 
bfjki Uni isiqatib ham yubofishi kerak. Bundan ostona energffasi hech 
qachon yutiluvchi energiya fQj dan kichik boMmaydi:
т * т -
Bu kattaliklar faqat zarralar sistemasining toMa impulsi nolga teng 
hollarda, 
wasafe 
Шшя&уй
ijiarkazi sistefliailda te*rilayol^&ida yoki 
f®afesf|®10fqnashuvi dastalarda amalga oshirilganda mos keladi.
ЩЖ>Щ
reakstyahing ostOnasin! hisEffe1ayl&. Boshlang‘ieh 

Download

Do'stlaringiz bilan baham:
1   ...   201   202   203   204   205   206   207   208   ...   233




Ma'lumotlar bazasi mualliflik huquqi bilan himoyalangan ©hozir.org 2024
ma'muriyatiga murojaat qiling

kiriting | ro'yxatdan o'tish
    Bosh sahifa
юртда тантана
Боғда битган
Бугун юртда
Эшитганлар жилманглар
Эшитмадим деманглар
битган бодомлар
Yangiariq tumani
qitish marakazi
Raqamli texnologiyalar
ilishida muhokamadan
tasdiqqa tavsiya
tavsiya etilgan
iqtisodiyot kafedrasi
steiermarkischen landesregierung
asarlaringizni yuboring
o'zingizning asarlaringizni
Iltimos faqat
faqat o'zingizning
steierm rkischen
landesregierung fachabteilung
rkischen landesregierung
hamshira loyihasi
loyihasi mavsum
faolyatining oqibatlari
asosiy adabiyotlar
fakulteti ahborot
ahborot havfsizligi
havfsizligi kafedrasi
fanidan bo’yicha
fakulteti iqtisodiyot
boshqaruv fakulteti
chiqarishda boshqaruv
ishlab chiqarishda
iqtisodiyot fakultet
multiservis tarmoqlari
fanidan asosiy
Uzbek fanidan
mavzulari potok
asosidagi multiservis
'aliyyil a'ziym
billahil 'aliyyil
illaa billahil
quvvata illaa
falah' deganida
Kompyuter savodxonligi
bo’yicha mustaqil
'alal falah'
Hayya 'alal
'alas soloh
Hayya 'alas
mavsum boyicha


yuklab olish