Закон эквивалентности теплоты и работы. Работа (W work ) Дифференциальное выражение для механической работы : W

V3= V2
; 
p1=p3
; 
T=const, p
внеш
= p
2
=const
T=const
V=const
p
2;T2;V2
p
3;T3;V3
p
V
p
1;T1;V1
p=const
-
(p
внеш
- 
р
внут
)dV
T1=T2
; 
Лекция
2 
6

---

Рис
.3. 
Изотерма
равновесная
и
неравновесная
(
пунктирная
линия
), 
изобара
, 
изохора
для
идеального
газа
. 
Красными
линиями
показана
элементарная
потерянная
работа
при
неравновесном
изотермическом
расширении
. 
Теплота
процесса
при
постоянном
объеме
и
постоянном
давлении
. 
При
постоянном
объеме
системы
из
уравнений
(8)
и
(9)
получаем
:
dU = 
δ
Q
v 
,V = const, 
Δ
U = Q
v
(20) 
При
постоянном
давлении
на
систему
получаем
(1
2)
p
внеш
Q
dU
p
dV


 
,
2
1
2
1
(1
2)
(
)
(1
2)
(
)
p
внеш
Q
U
p
V
V
U
p V
V
 
 

 
 

(21) 
1
2
внеш
p
p
p
p const


 
Тепловые
эффекты
не
зависят
от
пути
процесса
. 
;
V
Q Q
p
Функция
состояния
системы
энтальпия
 
(H). 
H = U + pV 
(22) 
dH
dU
pdV Vdp



(23) 
При
постоянном
давлении
получаем
из
(23) 
и
(8)
: 
2
1
;
(1
2)
(1
2)
(
dH
dU
pdV
H
U
p V
V




 
 

)
(24) 
Для
процесса
при
постоянном
внешнем
давлении
между
состояниями

и
(2
, 
если
выполняется
условие

1
)
1
2
внеш
p
p
p
p const


 


1 2
1 2
2
1
p
H
U
p V
V



 



Q
(25)
Внутренняя
энергия
и
энтальпия
, 
как
функции
объема
и
температуры
и
давления
и
температуры
.
Лекция
2 
7

---

V
V
T
U
U
U
dU
dT
dV
c dT
dV
T
V
V




























T
(26) 
p
p
T
T
H
H
H
dH
dT
dp c dT
dp
T
p
p




























(27)
Внутренняя
энергия
и
энтальпия
идеального
газа
зависят
только
от
температуры
!
0,
0
T
T
U
H
V
p





 











. (
Доказательство
– 
в
следующих
лекциях
). 
Лекция
2 
8

---

Document Outline

• Э. стр. 67- 88, Е. стр. 28-42
• Q(1(2) = {U(2) – U(1)} - W(1(2) = Wад (1(2) - W(1(2) (13)
  • H = U + pV (22)