Ярим ўтказгичларнинг магнит хоссалари Режа: I. Кириш II. Асосий қисм

2.3. Қўрғошиннинг халькогенидли бирикмаси асосида ҳосил қилинган ўлчамли квантлашган тузилмада ёруғликнинг анизотропик ютилиши

Қўрғошиннинг халькогенидли бирикмаси (ҚХБ) ош тузи каби (куб панжарали) кристалланади. Бундай куб панжаранинг фазовий симметрияси . ҚХБ ўтказувчанлик ва валет зоналарининг экстремуми келтирилган Бриллюэн зонасининг L нуқтасида жойлашган. Ток ташувчилар энергия­сининг эллипмсоидининг бош ўқи <111> йўналишида жойлашган.

Келгусида технологик инжиқликларни (масалан деформация таҳсирини) эҳтиборга олмасдан ўта панжара ҚХБда ифдеал ҳосил қилинган деб тасаввур этамиз. Келгуси ҳисобларда ўта панжарали яримўтказгич электрон­нинг тўлқин функциясини эгилувчи тўлқин функцияси сифатида.
(2.3.1)
қараймиз i – қатламнинг тартиби, - ўта панжара даври оралигида секин ўзгарувчи эгилувчи тўлқин функция. U_L - Бриллюэн зонасининг L нуқтасидаги Блох функцияси.
<111> воҳаси ўта панжара ўқига нисбатан қ70,52⁰ қияликда жойлашган. ўта панжара ўқи билан, боғланган координаталар системасига нисбатан эффектив гамильтонианнинг кўриниши қуйидагича бўлади.
.(2.3.2)
Бунда - импульс операторининг матрица элементи <111> воҳа учун , <111> - воҳа учун эса
(2.3.3)

• 
  ўтказувчанлик (С) ва валет (v) зонасининг модуллашувчи потенциали d – ўта панжаранинг даври, a ва b – ярим ўтказгич қатламларининг қалинлиги, E_g – тақиқланган зонасининг кенглиги, э.б. – эрмитли боғланиш.
  

Бастарднинг чегаравий шафтларини эҳтиборга олиб, юқорида қайд этилгандек.
(2.3.4)
<111> воҳа учун
(2.3.5)
ёки

Бунда

(2.3.7)
S₀ -фотонлар оқимининг зичлиги,
(2.3.8)
ва - ўтказувчанлик ва валент зоналаридаги минизоналарнинг тар­тиби, D –ўқ бўйлаб ўта панжаранинг ўлчами, - дипол матрица элементи.
Ўлчамли квантлашган чексиз чуқур потенциал ўрача учун ўзаро қамраш интеграли с ва v зонадаги бир хил тартибли (nқm) минизоналар учунгина нолдан фарқли ва (/2) га тенг, чекли чуқурликли квантлашган ўра учун . Биз бу ерда ташувчиларнинг тунел ўтишларини эҳтиборга олмаяпмиз, чунки бу холни технологик жараён табиатига боғлиқ ҳолда бошқарилиши мумкин. У ҳолда <111> энергетик воҳа учун (2.3.7) дан
(2.3.9)
муносабатни оламиз. Бу ифодада -тета функция, -с ва v зонадаги n – нчи тартибли мини зоналар
Охирги ифодадан кўринаяптики, агар ноэквивалент энергетик воҳалар бўйича ютилиш процессларни тўла жамласак ва ўта панжаранинг ўқига нисбатан оптик ютилишни ҳисобласак, у ҳолда ютилиш анизатропик бўлиши келиб чиқади. Энергетик воҳаларнинг қиялиги ва ноэквивалентлиги умумий ютилиш коэффициенти ёруғликнинг қутбланиш векторининг ориентациясига боғлиқлиги келиб чиқади.
ХУЛОСА

1. 
   Атом ва молекулаларнинг магнит моментлари йиғиндиси моддаларнинг магнит хоссаларини белгилайди.
   
2. 
   Кюри нуқтаси ( ) парамагнит ва ферромагнитларнинг ўзаро алмашиниш температурасидир.
   
3. 
   Магнит хусусиятлари ташқи энергияни резонанс ютилишига сабаб бўлади.
   

Адабиётлар:

1. 
   Зайнобиддинов.С., Тешобоев.А. Ярим утказгичлар физикаси. Т.1999
   
2. 
   Азизов. Ярим утказгичлар физикаси. Т.1979.
   
3. 
   Зайнобиддинов.С., Тешобоев.А. , Акрамов.Х., Ярим утказгичларда фотоэлектрик ходисалар. Т.1998.
   
4. 
   Зайнобиддинов.С., Тешобоев.А. , Ярим утказгичлар ва ярим утказгичлар асбоблар технологияси. Т.2006.
   
5. 
   www.google.uz, www.ziyonet.uz