Umumiy fizika kursi (ii-tom)

элект р ут казувчанлик
дейилади. 
Уни Л билан белгилаймиз, у долда (5) га кура:
A = F a (u a+ + ua
_).
(
6
)
HgSOd
145- раем, з э л е к т р у т к а з у в -
ч а н л и к н и н г с у л ь ф а т к и с л о ­
т а н и н г
с у в д а г и
э р и т м а с и
к о н ц е н т р а ц и я с и г а
б о г л а ­
ниши.

---

Фарадей сони дамда берилган электролит учун ионлар 
даракатчанликларининг йигиндиси доимий катталик булгани 
сабабли (
6
) га кура
А =
Со.,
(
6
а)
бунда С— доимий катталик. Демак, эквивалент электр утказув­
чанлик а диссоциация коэффициентига пропорционалдир. Ж уда 
кучсиз эритма учун <*=1, ва бу долда Л =
С,
яъни жуда 
кучсиз эритма учун эквивалент электр утказувчанлик концен- 
трацияга боглик булмай колади. Эквивалент электр утказув* 
чанликнинг бу доимий кийматини Лот билан белгилаб, (
6
а) 
формуладан куйидагини келтириб чикарамиз:
А
бундан берилган концентрациядаги эквивалент электр утка- 
зувчанликнинг жуда 
кучсиз 
концентрациядаги эквивалент 
электр утказувчанликка нисбати оркали а диссоциация коэф- 
фициентини аниклаш мумкинлиги келиб чикади.
Л-м нинг киймати ионлар даракатчанликлари йигиндисига 
бевосита богликдир. ^акикатан дам, (
6
) ифодадан
А „ - / " ( и ® . + «?_).
Бундан, жуда кучсиз концентрациядаги эквивалент электр 
утказувчанликни аниклаш билан ионлар даракатчанликларининг 
йигиндисини топиш мумкин.
Ионлар ^аракатчанликларининг узини топиш учун 
и°+ / и°__
нисбатни билиш етарли. Бу нисбатни куйидагича дисоблаш 
асосида топиш мумкин. Хажм бирлигидаги дар бир ишорали 
ионларнинг 
п'0
сони электролитнинг барча кисмларида бирдай 
булади деб олган эдик. Бирок ионлар даракатчанлиги турлича 
булиши туфайли уларнинг сони катод ва анод якинида вакт 
утиши билан турлича узгаради.
Айтайлик, эритма шунчалик кучсизки, диссоциацияланиш 
амалга ошган (а =
1
) ва демак, дажм бирлигидаги ионлар жуф- 
тининг 
п'0
сони эриган модданинг дажм бирлигига тугри ке- 
лувчи молекулалари 
п0
сонига тенг булсин. Демак, дастлаб 
катод якинида дажм бирлигида 
п0
мусбат ион (худди щунча 
манфий ион) бор эди. Ток утаётганда мусбат ионлар катодга 
кела бошлайди, манфийлари ундан кета бошлайди. Катодга 
янгидан келувчи барча мусбат ионлар катодда ажралади (ути- 
риб к°лаДи) шу сабабли уларни дисобга олишнинг кераги йук, 
энди манфий ионларни курайлик: катодга чегарадош турган

---

дажм бирлигидан 
t
вацт ичида 
n 0u _ t
манфий ион кетади. Б у­
нинг натижасида ушанча мусбат ион жуфтсиз цолиб, катодда 
ажралади.
Шундай цилиб, 
t
вацт ичида катод яцинида ионлар жуф- 
тининг сони я 0« _
t
жуфтга камаяди ва цуйидагига тенг булиб 
цолади:
Ло<*> =
пй — n0U - t
=
п 0
(1 — и_ 
t).
Демак, 
t
вацт ичида катод яцинида ионлар жуфти сони
„
<А'>
= 1 — / / _
t
(7)
п0
нисбатда узгаради. Худди шунингдек, 
t
вацт ичида анод яци­
нида ионлар жуфти сони
„
(Л)
— 1 — 
и t
(7а)
«о 
+
нисбатда узгаришини топамиз. Бизнинг фаразимизга кура 
диссоциация тула булганлигидан 
дажм бирлигидаги жуфт 
ионлар сони дажм бирлигидаги эриган молекулалар сонига 
тенг булади, дажм бирлигидаги эриган молекулалар сони эса 
1
j эквивалент концентрацияга пропорционалдир.
Бундан, (7) ифодага кура
_ ^ _ = 1 
- u - t ,
(8)
Чо
бунда 
электролиз бошлангандан 
t
вацтдан кейин катод 
яцинидаги эквивалент концентрация, 
%
эквивалент концентра- 
циянинг бошлангич циймати.
Шунингдек, (7а) дан
—‘
_=
1
— u . t ,
(
8
а)
^0
бунда 
rff)
— электролиз бошлангандан 
t
вацтдан кейин анод 
яцинидаги эквивалент концентрация циймати.
(
8
) ва (
8
а) муносабатлардан
т|0 
t
и
r i 
—
11 -
 
*]о 
Г1/
u n+
ва 
u°_
ионлар даракатчанликлари уларнинг тезликларига 
пропорционал, шунинг учун:
и + 
Vo —
- т = J------
W>
 
(9)
И_ 
Чо — 
Г I

---

(9) тенгликдан куринишича, электролиз натижасида эритмалар 
концентрациясининг электродлар якинида камайиш даражаси­
ни текшириш билан ионлар даракатчанликлари нисбатини то­
пиш мумкин экан.
(5) 
ва (9) формулалардан фойдаланиб, ионлар даракатчан- 
ликларининг узини дам топиш мумкин.
Баъзи ионлар учун 
и°+
ва 
и°_
даракатчанликларнинг кий- 
матлари VII жадвалда келтирилган.
VII жадвал 
маълумотларидан 
куринишича, амалда эришиладиган 
майдон кучланганликларида (^нинг 
Киймати 1 
см
га бир неча вольт 
булганда) ионларнинг тезликлари 
жуда кичик булади ва секундига 
сантиметрнинг бир неча мингдан 
бир улушидан ошмайди.
Ионларнинг даракатчанлиги кон- 
дентрланган эритмаларда суюлти- 
рилган эритмалардагидан 
кичик 
булади. Кондентрланган эритмалар­
да колган ионларнинг майдонини 
ташки майдонга нисбатан эътиборга 
олмаслик мумкин эмас.
Ионлар даракагини рангли эритмалар досил килувчи ион- 
лардан фойдаланиш билан бевосита намойиш килиш мумкин. 
Иккита 
К
ва Л платина электродли 
6
^-симон найга (146-расм) 
зичликлари бирдай иккита турли эритма: остига — тук бинаф- 
ша рангли калий перманганат (КМп
0
4) эритма- 
си ва устига рангсиз калий нитрат (K N 0 3) 
эритмаси куйилади. Найдан ток утказганда М п 0
4 
ион рангли эритмасининг чегараси анод томонга 
сезиларли силжий бошлайди.
179-§. Электродларнинг цутбланиши. Ай- 
тайлик, бирор электролитга иккита бирдай ме­
талл электрод, масалан, мис купоросининг сув­
даги 
эритмасига иккита 
платина пластинка 
ботирилган булсин. Бундай комбинация нолдан 
фаркли э. ю. к. досил килмаслигини биз курса- 
тиб утган эдик; иккита 
т ур ли
биринчи жинс 
утказгични электролитга ботиргандагина нолдан 
фаркли э. ю. к. вужудга келади. Лекин платина 
электрод ботирилган мис купороси эритмасидан 
электродларни бирор ташки э. ю. к. манбаига, 
масалан, гальваник, элементга улаб сунгра ток 
утказайлик. У долда катод вазифасини бажа-