|
- а
раем).
С
пластинка
нинг усти изоляцияловчи материалнинг
юпка цатлами билан копланган. Иккинчи
синалаётган металлдан килинган изоля
цияловчи
А
дастали
В
пластинка
С
плас
тинка
устига цуйилади. Дар
иккала
пластинка
D
сим билан уланади. У дол
да, юкорида айтилганларга кура,
С
ва
В
пластинкалар орасида улар ясалган ме
талларнинг табиатига мувофик булган,
лекин
D
симнинг цандай металлдан ясал-
ганига боглиц булмаган потенциаллар айирмаси вужудга ке
лади. Бунинг натижасида,
С
ва
В
иккита пластинкалардан
иборат булган ясси конденсатор зарядланади. Юкоридаги
В
пластинкани ерга улаймиз ва
D
симни олиб ташлаймиз. Паст
ки
С
пластинка синалаётган металлар орасидаги контакт по
тенциаллар айирмасига тенг булган потенциалгача зарядланиб
цолади. Бирок одатдаги япроцчали электроскопнинг сезгирлиги
кам булгани учун биз дали уни пайцамаймиз.
С ва В
плас
тинкалар орасида потенциаллар айирмаси мавжудлигини билиш
учун
В
пластинкани
А
дастасидан кутарамиз (121-раем), бу
долда пластинкалар орасидаги масофа катталашади ва, демак,
улар досил килган конденсаторнинг сигими камаяди (148-§).
Пластинкалардаги зарядлар узгармагани сабабли, сигим неча
марта камайган булса, пластинкалар орасидаги потенциаллар
айирмаси шунча ортади. Пластинкаларни етарлича узоцлаш-
тирганда
В
пластинканинг потенциали шу кадар купаядики,
бунда электроскоп япрокчалари очилиб кетади. Агар элект
роскоп вольтларда даражаланган ва унинг сигими (пластинка
булмагандаги сигими ва ер билан уланган юцориги пластинка
цуйилгандан кейинги сигими) улчанган булса, изланаётган
контакт потенциаллар айирмасини дисоблаб топиш мумкин.
Бироц бу усул етарлича аниц эмас. Куйида контакт потециал-
лар айирмасини улчашнинг бошца усулларини баён циламиз.
121- раем.
Контакт по
тенциаллар айирмасининг
намГоён булиши.
Контакт потенциаллар айирмасининг вужудга келиши би
лан батафсилроц танишайлик.
А
ва
В
иккита металлдан тузил
ган очиц занжир олайлик (
1 2 2
- раем) ва контурни кетма-кет
1, 2,
3, 4, 5, 6
нуцталар орцали айланиб чиццан вацтда потенциал
узгаришларини кузатайлик. Металлдаги электронлар потенциал
урада б
5
'лгани туфайли
1 ва 2
нуцта орасида потенциаллар
айирмаси мавжуд булади.
2
ва
3
нуц
талар битта металлга тегишли, шунинг
учун уларнинг потенциали бирдай бу
лади.
А
ва
В
металларнинг контакт
булган жойида потенциаллар айирмаси
вужудга келади, натижада
3
нуцта-
дан
(А
металлдан)
4
нуцтага
(В
ме
таллга) утишда потенциал узгаради.
4
ва
5
нуцталарнинг
потенциаллари
бирдай булади.
В
металлда электрон*
лар потенциал урада булгани туфайли
5 ва б нуцталар
(В
металл ва вакуум)
орасида яна потенциал сакраши юз бе
ради. Шундай цилиб, турли иккита
катталикни: иккита металл тегиб тур
ган жойдаги потенциаллар айирмаси
(ички контакт потенциаллар айирмаси) ва вакуумда дар икка
ла металл сирти яцинида жойлашган
1 ва 6
нуцталар орасида-
ги потенциаллар айирмасини куриш мумкин. Бу кейингисини
ташци контакт потенциаллар айирмаси дейилади ва одатда
дамма вацт шу айирма улчанади, шу сабабли, уни купинча
УЛВ
контакт
потенциаллар
Еро
айирмаси деб цуя цолинади.
163- параграфда айтилгани-
дек, металлдаги электронлар
потенциал ураларда жойлаш
ган булиб, бу ураларда энер
гетик сатдлар булади. Абсолют
ноль температурада цуйи сатд-
123- раем. Кристаллда энергетик да-
лардан я/2 таси электронлар
р а ж а ла р н и н г чала тулдирилиши.
билан тулган булиб, цолганла-
ри бушдир.
Т ф
0
да электрон
ларнинг бир цисми анча юцори сатдларда булади. Бироц унча
юцори булмаган температураларда бундай электронлар сони
унча куп булмайди ва соддалик учун, фацат я
/ 2
цуйи сатдлар
тулган деб оламиз. Бу сатдлар 123-раемда тасвирланган, бун
да
Ер0
— электроннинг металлдан ташцаридаги энергияси,
Et
—
эгалланган сатдлардан энг охиргисининг энергияси. Катталик
А
=
Ер0 — Et
электроннинг металлдан вакуумга чициш ишидан
122- раем. Контакт потенци
аллар айирмасини тушун-
тиришга дойр.
иборат. Чикиш иши одатда, кабул килинишича, электрон заря
ди
е
нинг потенциаллар айирмаси
V
га купайтмаси билан
ифодаланади (бунда
V
ни купайтма
e V
чикиш иши
А
га тенг
буладиган килиб танланади):
e V = А.
Электроннинг заряди узгармас катталик булганлиги учун чикиш
А
иши потенциаллар айирмаси
V — - j
билан бир кийматли бел-
гиланади. Бирок чикиш иши одатда потенциал бирликларида
эмас, балки
элект рон-вольт
(кискача
эв)
деб аталувчи иш
бирликларида улчанади. Ишнинг бу бирлиги битта электрон
зарядига тенг
е
зарядки потенциаллар фарки
1
вольтга тенг
булган нукталар орасида кучирганда бажариладиган ишга тенг.
Маълумки, е — 4,803-10 10, демак
!
4 , 8 0 3 - Ю - ' 0
,
1Л
12
1
эв
30~
0—
э р г =
1,601 -
1 0 —12
эрг.
Электроннинг металлдаги энергияси дакидаги тасаввурга таяниб,
иккита металл бир-бирига тегиб турганда электронлар энер
гияси кандай булишини аник-
лайлик. 124-раемда бир-бири
га тегиб турган иккита ме
таллдаги
электронларнинг
энергияси
график
равишда
тасвирланган; шу билан бирга
/ ,
2, 3, 4, 5, 6
нукталар
1 2 2
- раемдаги худди шу ра-
Камлар
билан
белгиланган
нукталарга мос келади.
Е1А
катталик
А
металлдаги эгал-
ланган сат^ларнинг охиргиси-
да булган электроннинг энер-
гиясидир.
Е1В
эса
В
металлдаги эгалланган сатдларнинг охир-
гисида булган электроннинг энергиясидир. Агар бу энергия
лар бир-бирига тенг булмаса, у долда металларнинг контакт
юз берган жойида
3
нуктадан
4
нуктага кучишга мос келувчи
потенциал сакраши юзага келади. Бу потенциаллар сакраши
ички контакт потенциаллар айирмаси
VAB
дан иборатдир.
2
ва 1
нукталар орасида потенциаллар айирмасининг юзага
келишига сабаб электронни металлдан
(2
нуктадаи) вакуумга
( /
нуктага) узиб чикариш учун
кандайдир
А а
и ш
(
ч и к и ш
иши) бажаришнинг зарурлигидир.
А
металлдан чикиш иши
А а
шу металлдан узиб чикарилган ва вакуумда металл сирти
,д
/7
124- раем. Бир-бирига тегиб турган
и кки металлнинг потенциал ураси.
А
якинида / нуцтада жойлашган электроннинг
VA = -~
потен-
циплипи билдиради (бу е р д а
е
электроннинг заряди). Худди
шунингдек,
В
металл ёнидаги
6
нуцтада электроннинг потен-
А в
циали
VB
=
—
га тенг булади. Шундай. цилиб, металлар ора-
сидаги тирцишда
V АВ
потенциаллар айирмаси (/ ва
6
нуцта
лар орасидаги потенциаллар айирмаси) вужудга келади, бу
айирма
Do'stlaringiz bilan baham: |
