Umumiy fizika kursi (ii-tom)

=
%
 
(
3
)
бу ерда / — ток кучи.
/ ни ток кучининг 
CGSE
бирликларида улчасак, магнит май­
дон кучланганлигининг 
CGSE
бирлигини топамиз.
Кучланганлиги 
Н
булган магнит майдонда ясси контурга 
таъсир этувчи куч моменти 
М
[191-§ да айтилганига биноан] 
tf/iS j купайтмага пропорционал булади (бу контур чегарала- 
ган юз 
Si
булиб, контурдан /, ток утади):
М - Я / , 5 , .
CGS
системада 
М
дика X сантиметрларда, S’, — квадрат сан­
тиметрларда улчанади; 
Н
билан /, эса 
CGSE
бирликларда ул­
чанади. Шундай цилиб, биз туртала 
М , S u Н
ва 
1Х
катталик-

---

лар учун улчов бирликларини танлаб олган булиб чивдик, шу 
сабабли энди 
М
билан ///,5 , купайтма орасига тенглик ишо- 
расини куйган вактда пропорционаллик коэффициентини бир­
га тенг деб кабул кила олмаймиз, балки бирор коэффициент 
киритишга мажбурмиз; ана шу коэффициектни 1/с2 га тенг 
деб олайлик:
(4)
с
коэффициентнинг сон кийматини тажрибада аниклаш мумкин. 
с = 2,998-1010 
см/сек
эканлиги улчаб топилган; 
с
коэффициент 
элект родинам ик константа
деб аталади. 
с
катталик кийма­
ти жидатидан дам, улчамлиги жидатидан дам электромагнит 
майдоннинг бушликда таркалиш тезлигига тенг келар экан. 
CQSE
системада магнит индукция 
(В)
нинг улчов бирлиги 
токли рамкага таъсир этувчи кучлар моменти 
(М)
нинг фор- 
муласидан чикарилади; бунинг учун куч моментининг форму- 
ласи куйидагича ёзилади:
М
= 5/, 5,. 
(5)
(4) билан (5) ни бир-бирига таккослаб, бушлик учун куйида­
гини топамиз:
В = ± Н .
(6)
Модда учун
В = ]хИ
(ба)
деб оламиз.
[1
катталикнинг улчамлиги 
L ~ 2T2
булиб, сон киймати маг­
нит сингдирувчанликнинг одатдаги кийматларидан 
с2
марта 
кичикдир. (6) ва (6а) формулалардан 
CGSE
системада В ва Н 
векторларнинг улчамлиги турлича эканлиги куриниб турибди.
Худди (6а) га ухшаш ифодани бушлик учун дам ёзиш 
мумкин:
В
=
р0Н.
(66)
(66) ни (6) билан солиштирсак, бу ерда р0 = ^ тенглик кан<>
атлантирилиши зарур эканлигини курамиз. (
а
0 катталик баъзи 
долларда „бушликнинг магнит сингдирувчанлиги" деб дам 
юритилади, лекин бу номнинг деч кандай физик маъноси йук. 
Биз моддаларнинг магнит сингдирувчанлиги ji уларнинг маг­
нитланиш хоссасига боглик эканлигини, бу хосса эса уз нав- 
батида атом ва молекулаларнинг (доимий ёки индукцияланган) 
магнит моментлари билан боглик эканлигини куриб утдик 
(201- §). „Бушлйк“ деб биз фазонинг факат электромагнит

---

майдон мавжуд булган цисмини, яъни материянинг атом ва 
молекулаларга эга булмаган алозида тури мавжуд булган 
цисмини (152- § да айтилганлар билан солиштиринг) тушунган 
эдик. Электромагнит майдон муайян физик хоссаларга, шулар 
цаторида электромагнит гулцинларни 
с
тезлик билан узатиш 
хоссасига эга. Шундай цилиб, 
с
электродинамик константа 
атом ва молекулалардан ташкил топган модданинг хоссалари­
ни эмас, балки электромагнит майдоннинг муайян объектив
хоссаларини ифодалар экан. Шу сабабли |
j
.0 = i катталик би­
лан модданинг магнит сингдирувчанлиги ц орасида зеч цан­
дай ухшашлик йуц.
Магнит катталикларнинг 
CGSE
улчов бирликлари кам иш­
латилади.
2. 
А б с о л ю т э л е к т р о м а г н и т с и с т е м а (
CGSM
). Бу 
системада / ток кучининг бирлиги бушлицда турган иккита 
тугри параллел чексиз узун токли симларнинг узаро таъсир 
кучининг цуйидаги ифодасига асосан аницланади (196-§ га 
царанг):
/ = ^ / ,
(7)
бу ерда / — токлардан бирининг 
I
узунликдаги участкасига 
таъсир этувчи куч; 
г
— токлар орасидаги масофа. Магнит май­
дон кучланганлиги (Я) нинг бирлиги ток кучининг 
CGSM
бирлигига асосланиб (3) муносабатдан чицарилади. Магнит 
майдон кучланганлигининг бу бирлиги 
эрстед
деб аталади.
Магнит индукция 
(В)
нинг бирлиги цуйидаги
В
= р 
Н
муносабат билан белгиланади, бу ерда магнит сингдирувчан- 
лик (а улчамсиз катталик булиб, симлар модда ичига кири­
тилган вацтда шу симларда оцаётган токларнинг узаро таъсир 
кучлари неча марта ортишини курсатади. Магнит индукция 
(В)
нинг 
CGSM
бирлиги 
гаусс
деб аталади. Гаусс циймати 
.жидатйдан зам, улчамлиги жизатидан зам эрстедга тенгдир. 
Магнит индукция оцими (Ф) нинг 
CGSM
бирлиги
Ф
=
B nS
муносабатдан топилади. Бу бирлик 
м аксвелл
деб аталади.
CGbM
системада 
q
электр мицдорининг бирлиги / ток кучи 
орцали 
q — I t
муносабатдан топилади. Демак, электр мицдори­
нинг бирлиги зарядларнинг электростатик узаро таъсирига 
б оглиц булм аган
золда танлаб олинар экан. Шунинг учун 
зам Кулон цонуни (1) да унга кирувчи учала / ,
q
ва 
г
кат-

---

таликларнинг улчов бирликлари илгари белгиланган булиС? 
чикади. Демак, Кулон цонунига маълум киймат ва маълум 
улчамликка эга булган пропорционаллик коэффициенти кири- 
тилиши лозим. Бу коэффициентнинг кийматини дисоблаб топиш' 
Кийин эмас: 
q
заряднинг 
CGSM
системадаги улчов бирлиги 
CGSE
системадаги улчов бирлигидан 
с
марта катта, / куч би­
лан 
г
масофанинг улчов 
бирликлари эса иккала системада 
дам бир хил. Шу сабабли / кучнинг киймати 
CGSE
системада 
улчаб топиладиган кийматига тенг булиши учун Кулон кону? 
нининг унг томонига 
с2
купайтма киритилиши лозим:
/ =
^
2- 
(8)
Кулон цонуни 
CGSM
системада диэлектриклар учун худди 
CG5E
системадаги каби куйидаги куринишда ёзилади:
< 8 а >
Бунда е диэлектрик константанинг улчамлиги 
L ~ 2T2
булиб, 
сон кийматлари унинг 
CGSE
системада топилган кийматлари- 
дан 
сг
марта кичик. Худди (8а) га ухшаш ифодани 
CG SM
системада бушлик учун дам ёзиш мумкин:
f —
1 .
1±!b
J
е0 ' 
Г* '
Бу формулани (8) билан солиштирсак, е0 = i тенглик бажа-
рилиши зарур эканлигини курамиз. е0 катталик баъзан „буш- 
ликнинг диэлектрик константаси11 деб юритилади. Бу ном дам
CGSE
системада |i0 = 4, катталикка берилган „бушликнинг маг­
нит сингдирувчанлиги11 деган номга ухшаб деч кандай физик 
маънога эга эмас.
Электростатик майдоннинг кучланганлиги 
CGSM
система­
да куйидаги тенглик билан ифодаланади:
£ = f
(9)
бунда асосан 
Е
кучланганликнинг улчамлигини топамиз:
[£] =
=
L4iM 4tT ~ 2.
Электростатик кучланганлик (£) нинг
CGSM
системадаги бирлиги унинг 
CGSE
системадаги бирли­
гидан 
с
марта кичик.
Электростатик индукция 
D
куйидаги тенглик билан ифо­
даланади:
D = sE .
(10)

---

CQSM
системада е улчамликка эга булгани учун 
CGSE
систе­
мада электростатик индукция вектори 
D
нинг улчамлиги элек­
тростатик кучланганлик векторининг улчамлигидан фарц ци­
лади. Хацицатан ^ам, [D] = [ $ ] • [ £ ] =
L ~ 3I2M4\
CGSM
системада электростатик индукция 
D
нинг бушлицдаги 
циймати майдон кучланганлиги 
Е
нинг цийматидан 
съ
марта 
кичик булади.
3. 
Г а у с с н и н г а б с о л ю т с и с т е м а с и . Бу системада 
барча электр катталикларнинг бирликлари 
CGSE
система бир- 
ликларига, магнит катталикларнинг бирликлари эса 
CGSM
система бирликларига тенг булади. Бу системада диэлектрик 
константа е билан магнит сингдирувчанлик ц улчамликка эга 
эмас, шу билан бирга, бушлицда 
,
е = 1 ва [л = 1.
Гаусснинг бирликлар системасидан фойдаланган вацтда ^ам 
электр катталиклар, ^ам магнит катталиклар иштирок этади- 
ган барча формулаларга электродинамик константа 
с
орцали 
ифодал'анувчи сон коэффициентлар киради, масалан, Био —
Савар — Лаплас цонуни цуйидаги куринишга келади:
ж,
1 
IAI
sinot