Учебный план по дисциплине «Технологические процессы и аппараты» включает лекции, практические занятия, индивидуальные задания: реферат по теме «Инновационные технологии и оборудование в металлургии» ирасчетную часть

А) теплопередачи В) теплоотдачи С) лучеиспускания D) теплового излучения Е) теплопроводности
20 Основное уравнение теплопередачи:
А) q = - λ( ∂t/∂n) В) q = α(tст - tж ) С) Е = С (Т/100)⁴ D) Еi/Аi = idem = f(t) Е) q = К(∆tср )

Расчет движущей силы теплопередачи
1 Средняя разность температур в теплообменнике между теплоносителями при противотоке, если: t1(нач. )= 300 ºC , t1(кон.)= 200 ºC; t2(нач.)= 25 ºC , t2(кон..)= 175 ºC: А) 150 К В) 205 К С) 155 К D) 210 К Е) 165 К
2 Средняя разность температур в теплообменнике между теплоносителями при прямотоке, если: t1(нач. )= 300 ºC , t1(кон.)= 200 ºC; t2(нач.)= 30 ºC , t2(кон..)= 60 ºC: А) 110 К В) 205 К С) 145 К D) 50 К Е) 265 К
3 Средняя разность температур в теплообменнике между теплоносителями при противотоке, если: t1(нач. )= 310 ºC , t1(кон.)= 210 ºC; t2(нач.)= 30 ºC , t2(кон..)= 180 ºC:
А) 50 К В) 205 К С) 155 К D) 210 К Е) 265 К

ПРОЦЕССЫ 1 Коэффициент теплоотдачи (α) характеризует:

А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) интенсивность переноса тепла к изотермической поверхности при изменении температуры на кельвин на единицу длины нормали

2 Удельная теплоемкость (сp,v) характеризует:

А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой
В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) интенсивность переноса тепла к изотермической поверхности при изменении температуры на кельвин на единицу длины нормали

3 Молярная теплоемкость (сp,v) характеризует: А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) интенсивность переноса тепла к изотермической поверхности при изменении температуры на кельвин на единицу длины нормали

4 Коэффициент теплопередачи (К)характеризует: А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) интенсивность переноса тепла к изотермической поверхности при изменении температуры на кельвин на единицу длины нормали 5 Коэффициент теплопроводности (λ) характеризует: А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) интенсивность переноса тепла к изотермической поверхности при изменении температуры на кельвин на единицу длины нормали 6 Коэффициент объёмного расширения (β) характеризует: А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) изменение объёма в зависимости от температуры в термодинамическом процессе 7 Термические коэффициенты характеризуют: А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) изменение параметра, входящего в термическое уравнение состояния ,в зависимости от температуры (давления) 8 Изотермический коэффициент сжатия (изотермическая сжимаемость) характеризует: А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) изменение объёма, входящего в термическое уравнение состояния, в давления при постоянной температуре
9 Адиабатный коэффициент сжатия (адиабатическая сжимаемость) характеризует: А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой В) изменение объёма, входящего в термическое уравнение состояния, в зависимости от давления при постоянной энтропии С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин
10 Коэффициент температуропроводности а =(λ/(с·ρ) характеризует: А) интенсивность переноса тепла между поверхностью тела и окружающей средой
В) количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы на один кельвин С) количество тепла, необходимое для нагревания единицы количества вещества на один кельвин D) интенсивность переноса тепла через поверхность теплообмена между теплоносителями с разной температурой Е) скорость изменения температуры вещества в нестационарных тепловых процессах
11 Единица измерения коэффициента температуропроводности: А) Дж/(кг *К) В) кг/м С) кг/Дж D)м²/с E) Вт 12 Единица измерения коэффициента диффузии
В) кг/м С) кг/Дж
D)м²/с E) Вт/ (м*К)
13 Единица измерения коэффициента теплоотдачи: А) Дж/(кг *К) В) кг/м С) кг/Дж D)м²/с E) Вт/ (м²*К)
14 Единица измерения коэффициента объёмного расширения: А) Дж/(кг *К) В) К^-1 С) кг/Дж D)м²/с E) Вт/ (м2*К)
15 Единица измерения коэффициента объёмного сжатия: А) Дж/(кг *К) В) К^-1 С) Па-1 D)м2/с E) Вт/ (м2*К)
16 Единица измерения коэффициента теплопередачи: А) Дж/(кг *К) В) К^-1 С) кг/Дж D)м²/с E) Вт/ (м²*К)
17 Единица измерения удельной теплоёмкости:
А) Дж/(кг·К) В) К-1 С) кг/Дж D)м²/с E) Вт/ (м·К)
18 Единица измерения молярной теплоёмкости: А) Дж/(моль·К) В) К^-1 С) кг/Дж D)м²/с E) Вт/ (м²·К)
19 Единица измерения молярной энтальпии испарения: А) Дж/(моль·К) В) К^-1 С) Дж/моль D)м²/с E) Вт/ (м²·К)
20 Единица измерения удельной энтальпии плавления: А) Дж/(моль·К) В) К^-1 С) Дж/кг D)м²/с E) Вт/ (м²·К)

12 Критерии подобия теплообмена

1 Критериями подобия в теории теплообмена называют:
А) Безразмерные комплексы, составленные из определяющих параметров теплообмена В) комплекс физических величин с размерностью LT С) комплекс физических величин с размерностью LMT D) комплекс физических величин с размерностью L-1M E) комплекс физических величин с размерностью MT^-1

2 Критерий Нуссельта ( Nu = α·ℓ/λ ) характеризует

А) отношение между силой инерции и силой внутреннего трения при конвективном теплообмене В) отношение между потоком теплоты, переносимой конвекцией и потоком теплоты, переносимой теплопроводностью С) соотношение между силами инерции, вязкости и конвективным потоком теплоты D) комплекс физических величин с размерностью L-1M E) отношение между потоками теплоты теплоотдачей и теплопроводностью

3 Критерий Пекле ( ω·ℓ/а ) характеризует:

А) отношение между силой инерции и силой внутреннего трения при конвективном теплообмене В) отношение между потоком теплоты, переносимой конвекцией и потоком теплоты, переносимой теплопроводностью С) соотношение между силами инерции, вязкости и конвективным потоком теплоты D) комплекс физических величин с размерностью L-1M E) отношение между потоками теплоты теплоотдачей и теплопроводностью
4 Критерий Прандтля ( Pe/Re = ν/а ) характеризует: А) отношение между силой инерции и силой внутреннего трения при конвективном теплообмене
В) отношение между потоком теплоты, переносимой конвекцией и потоком теплоты, переносимой теплопроводностью С) соотношение между силами инерции, вязкости и конвективным потоком теплоты D) комплекс физических величин с размерностью L-1M E) отношение между потоками теплоты теплоотдачей и теплопроводностью
5 Критерий Фурье (а·τ/ℓ²) характеризует:
А) отношение между силой инерции и силой внутреннего трения при конвективном теплообмене В) отношение между скоростью изменения тепловых условий и скоростью изменения поля температуры для неустановившихся тепловых потоков С) соотношение между силами инерции, вязкости и конвективным потоком теплоты D) комплекс физических величин с размерностью L-1M E) отношение между потоками теплоты теплоотдачей и теплопроводностью
6 Критерий Био ( Bi = α·ℓ/λ ) характеризует: А) отношение между силой инерции и силой внутреннего трения при конвективном теплообмене В) отношение между термическим сопротивлением тела и термическим сопротивлением теплоотдачи С) соотношение между силами инерции, вязкости и конвективным потоком теплоты D) комплекс физических величин с размерностью L-1M E) отношение между потоками теплоты теплоотдачей и теплопроводностью
7 Критерий Стантона ( Nu/Re·Pr ) характеризует:
А) отношение между силой инерции и силой внутреннего трения при конвективном теплообмене В) отношение между термическим сопротивлением тела и термическим сопротивлением теплоотдачи С) соотношение между потоками теплоты теплоотдачей и конвекцией D) комплекс физических величин с размерностью L-1M E) отношение между потоками теплоты теплоотдачей и теплопроводностью
8 Соотношение между потоками теплоты теплоотдачей и конвекцией ( Nu/Re·Pr ) определяет критерий:
А) Стантона В) Фурье С) Нуссельта D) Био E) Пекле
9 Отношение между потоками теплоты теплоотдачей и теплопроводностью (α·ℓ/λ ) определяет критерий: А) Стантона В) Фурье С) Нуссельта D) Био E) Пекле
10 Отношение между потоком теплоты, переносимой конвекцией и потоком теплоты, переносимой теплопроводностью,( ω·ℓ/а ) определяет критерий:
А) Стантона В) Фурье С) Нуссельта D) Био E) Пекле
11 Соотношение между силами инерции, вязкости и конвективным потоком теплоты (Pe/Re = ν/а) определяет критерий:
А) Прандтля В) Фурье С) Нуссельта D) Био E) Пекле
12 Критерий гомохронности теплового подобия (а·τ/ℓ²):
А) Прандтля В) Фурье С) Нуссельта D) Био E) Пекле
13 Отношение между термическим сопротивлением тела и термическим сопротивлением теплоотдачи (α·ℓ/λ ) определяет: критерий:
А) Прандтля В) Фурье С) Нуссельта D) Био E) Пекле
14 Определяемым критерием теплового подобия является:
А) Прандтля В) Фурье С) Нуссельта D) Био E) Пекле
15 Критерий Био является:
А) определяющим В) производным С) определяемым D) модифицированным E) автомодельным
16 Критерий Фурье является:
А) определяющим В) производным С) определяемым D) модифицированным E) автомодельным
17 Критерий Пекле является:
А) определяющим В) производным С) определяемым D) модифицированным E) автомодельным
18 Критерий Прандтля является: А) комплексом размерным В) производным С) определяемым D) модифицированным Е) автомодельным
19 При тепловых измерениях модель подобна оригиналу при условии: А) геометрического подобия В) равенство хотя бы одного определяющего критерия С) критерии подобия массообмена равны D) симплекс-критерии равны Е) определяющие критерии подобия равны
20 Традуктивность результатов исследования теплообмена на модели к оригиналу при условии: А) равенства критериев подобия в сходственных точках В) геометрического подобия С) равенства значимых параметров в сходственных точках D) равенства тепловодности в сходственных точках E) автомодельности процесса на модели

13 Основные прикладные уравнения теплообмена

1 Передача тепла теплопроводностью представлена законом:
А) Фурье В) Ньютона С) Стефана-Больцмана D) Кирхгофа E) Фурье-Кирхгофа
2 Распределение температур в движущейся жидкости представляет уравнение:
А) Фурье В) Ньютона С) Стефана-Больцмана D) Кирхгофа E) Фурье-Кирхгофа
3 Закон теплоотдачи представлен уравнением:
А) Фурье В) Ньютона С) Стефана-Больцмана D) Кирхгофа E) Фурье-Кирхгофа
4 Дифференциальное уравнение конвективного теплообмена:
А) Фурье В) Ньютона С) Стефана-Больцмана D) Кирхгофа E) Фурье-Кирхгофа
5 Лучеиспускательная способность абсолютно черного тела представлена уравнением:
А) Фурье В) Ньютона С) Стефана-Больцмана D) Кирхгофа E) Фурье-Кирхгофа
6 Отношение лучеиспускательной способности тела к его лучепоглощательной способности представлено уравнением
А) Фурье В) Ньютона С) Стефана-Больцмана D) Кирхгофа E) Фурье-Кирхгофа
7 Уравнение а·v²t= 0 представляет: А) дифференциальное уравнение конвективного теплообмена в движущейся среде при неустановившемся процессе В) уравнение теплопроводности в неподвижной среде при неустановившемся теплообмене С) уравнение конвективного теплообмена при установившемся процессе D) уравнение Фика Е) дифференциальное уравнение теплопроводности в неподвижной среде при установившемся тепловом режиме
8 Уравнение ∂t/∂τ + (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = аv²t представляет: А) дифференциальное уравнение конвективного теплообмена в движущейся среде при неустановившемся процессе В) уравнение теплопроводности в неподвижной среде при неустановившемся теплообмене С) уравнение конвективного теплообмена при установившемся процессе D) уравнение Фика Е) дифференциальное уравнение теплопроводности в неподвижной среде при установившемся тепловом режиме
9 Уравнение (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = аv²t представляет: А) дифференциальное уравнение конвективного теплообмена в движущейся среде при неустановившемся процессе В) уравнение теплопроводности в неподвижной среде при неустановившемся теплообмене С) уравнение конвективного теплообмена при установившемся процессе в движущейся среде D) уравнение Фика Е) дифференциальное уравнение теплопроводности в неподвижной среде при установившемся тепловом режиме
10 Уравнение ∂t/∂τ =аv²t представляет:
A) дифференциальное уравнение конвективного теплообмена в неподвижной среде при неустановившемся процессе
B) уравнение теплопроводности в подвижной среде при неустановившемся теплообмене
C) уравнение конвективного теплообмена при установившемся процессе
D) уравнение Фика
E) дифференциальное уравнение теплопроводности в неподвижной среде при установившемся тепловом режиме

11 Уравнение (∂²t/∂х²) + (∂²t/∂у²) + (∂²t/∂z²) = 0 представляет: А) дифференциальное уравнение конвективного теплообмена в движущейся среде при неустановившемся процессе В) дифференциальное уравнение теплопроводности в неподвижной среде при установившемся теплообмене С) уравнение конвективного теплообмена при установившемся процессе в движущейся среде D) уравнение Фика Е) дифференциальное уравнение теплопроводности в неподвижной среде при установившемся тепловом режиме

12 Дифференциальное уравнение конвективного теплообмена при установившемся процессе в движущейся среде:
А) (∂²t/∂х²) + (∂²t/∂у²) + (∂²t/∂z²) = 0 В) ∂t/∂τ = а·v²t С) ∂t/∂τ + τ = а·v²t D) (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = а·v²t E) ∂t/∂τ + ∂τ/∂t = аv²t
13 Дифференциальное уравнение конвективного теплообмена в неподвижной среде при неустановившемся процессе:
А) (∂²t/∂х²) + (∂²t/∂у²) + (∂²t/∂z²) = 0 В) ∂t/∂τ = а·v²t С) ∂t/∂τ + τ = а·v²t D) (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = а·v²t E) ∂t/∂τ + ∂τ/∂t = аv²t
14 Закон Фурье:
А) q = - λ( ∂t/∂n) В) q = α(tст - tж ) С) Е = С (Е/100)⁴
D) Еi/Аi = idem = f(t) E) (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = аv²t
15 Закон Ньютона: А) q = - λ( ∂t/∂n) В) q = α(tст - tж ) С) Е = С (Е/100)4 D) Еi/Аi = idem = f(t) E) (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = аv²t
16 Закон Стефана-Больцмана: А) q = - λ( ∂t/∂n) В) q = α(tст - tж ) С) Е = С (Е/100)4 D) Еi/Аi = idem = f(t) E) (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = аv²t
17 Закон Кирхгофа: А) q = - λ( ∂t/∂n) В) q = α(tст - tж ) С) Е = С (Е/100)4 D) Еi/Аi = idem = f(t) E) (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = аv²t
18 Закон Фурье- Кирхгофа: А) q = - λ( ∂t/∂n) В) q = α(tст - tж ) С) Е = С (Е/100)4 D) Еi/Аi = idem = f(t) E) (∂t/∂х)ωх + (∂t/∂у)ωу + (∂t/∂z)ωz = аv²t
19 Уравнение q = К(∆tср ) представляет уравнение:
А) теплопередачи В) теплоотдачи С) лучеиспукания D) теплового излучения Е) теплопроводности
20 Основное уравнение теплопередачи:
А) q = - λ( ∂t/∂n) В) q = α(tст - tж ) С) Е = С (Е/100)⁴ D) Еi/Аi = idem = f(t) Е) q = К(∆tср )
Приложение Ж
(рекомендуемое)


Образец оформления титульного листа пояснительной записки
РЕФЕРАТ
по дисциплине «Технологические процессы и аппараты» на тему: «Инновационные технологии и оборудование в металлургии»
раздел: _______________________________________________
^{(по индивидуальному заданию)}
Студент _____________
^Ф.И.О
Группа ______________
Спец. _______________
Шифр _______________
2021